《密度泛函理论》PPT课件

Hohenberg-Kohn 定理定理 1）基态系统的所有物理性质都由电子密度唯一决定，能量与电子密度为一一映射。2）对应于电子密度的变分原理：任意近似电子密度所对应的能量值都大于等于基 态对应的真正密度所决定的能量值。密度泛函理论密度泛函理论（Density Functional Theory,DFT)虽然证明了电子密度和基态能量的一一对应关系是存在的，但是两者之间的泛函形式未知。各种 DFT 的目的就是从不同的简化物理图象出发，给出近似的泛函形式。E =T +Ene +J +K Ene （核子-电子势能）和 J （库仑积分）已知，T（动能）和 K（交换积分）未知。Kohn-Sham 理论理论 DFT 的 HF 理论。给定了未知泛函的形式后，类似 HF 方法，得到准本征态方程 Kohn-Sham 方程。HF的计算量，但是自动包括了电子关联的贡献。Local Density Methods 假设局域电子密度可以被认为是均匀电子气，或等效地说，电子密度是随空间缓慢变化的函数。交换项交换项Local Density Approximation(LDA)Local Spin Density Approximation(LSDA)4/31/3LDALDAxxxxECdC rrrr 2200110/0222lntanlntan22c axxbxbxxbQQxAX xQxbX xX xQxb 44,01,1,00VWNcScSaScScSfrrrrrff 4/34/31/34/34/31/312112LSDALSDAxxxxECdC r关联项关联项Vosko，Wilk，and Nusair（VWN）4/34/31/31122 21f 224SxrX xxbxcQcb GGA（见下）中的 PW91 修改了 VWN 的泛函形式：912/2341234121ln 12PWc axaxaxxxx 28888881/311 6sinhBLDABBxxxxxxx Gradient Corrected Methods Gradient Corrected or Generalized Gradient Approximation(GGA):泛函不仅决定于电子密度，还决定于电子密度的梯度。交换项交换项Perdew and Wang(PW86):修正 LSDA 的泛函形式：加入高阶项。Becke(B or B88):正确的能量密度渐进行为。1/15862464/31PWLDAxxaxbxcxx 322222eee84224ababBRabxNiiababDa abbD Becke and Roussel(BR):加入轨道波函数的导数项。Perdew and Wang(PW91)212123491124/3125sinh1sinhbxPWLDAxxxaxaaa exxxaxaa x 1/32/38/38/3221/31/38/318 2182219 1cLYPcFWWWeaabCtttdd 关联项关联项Lee,Yang,and Parr（LYP）2222212 18WtPerdew（P86）：修正 LSDA 的梯度项。28686867/37/6PLDAPPcccce CCafC 5/35/321/3234123567112221SSSSSbb rb rfCbb rb rb r 2431022 4,ln 11StAtHt rbfaAtA tPerdew and Wang（PW91 or P91）：改进 P86。1/6327/6192exp,/12cStabrff 9101,PWcSSHt rHt r 221/33/22116,3dxfSHt rCc ft e 2/32/31112f其中 在 LSDA 部分已经给出。,cSrBecke（B95）：更好地满足一些基本的物理约束。95Bcccc12291,1PWcca xx5/35/32LDAFDC2291,1PWccLDADbxD 混合方法混合方法 混合 HF 和 DFT 给出的能量项。Becke 3 parameter functional(B3)3881BLSDAHFBLSDAGGAxcxxxccEa EaEb EEc E 交换和关联项的组合应用交换和关联项的组合应用 SVWN=LSDA+VWN BLYP=B88+LYP BP86=B88+P86 BPW91=B88+PW91 B3LYP=B3+LYP B3P86=B3+P86 B3PW91=B3+PW91 一般而言，GGA 比 LSDA 效果要好得多。GGA 的计算量与 HF 相仿，但构型和振动频率的精确度一般要好于 MP2，与 CC 可比拟。DFT 方法总的来说对静电作用描述得更好一些，而对于范德华作用描述得差一些。DFT算法的实现与 HF 相似。基本的DFT算法复杂度为 M 4，最新计算技术使 DFT的计算量线性化。DFT 的最大问题在于没有统一的理论方法系统地提高计算精度，即更复杂的泛函形式不一定计算精度越高，而是与被研究体系密切相关。运用 DFT 计算的软件包之一：VASP(Vienna Ab-initio Simulation Package)应用周期性边界条件以计算较大的体系。确定每个原子上有效的电子数目（一般不是整数）。一个重要的应用是给定每个 原子上的部分电荷（partial charge），作为全原子模拟时经验力场的一部分。基于原子轨道（基矢）的分析：Mulliken Population Analysis:正交不归一的基矢。Lwdin Population Analysis:正交归一的基矢。基于静电势（Electrostatic Potential,ESP）的分析:把分子周围由范德华半径至两到三倍的距离的三维空间范围离散化成格点，由第 一性计算得出格点上的静电势，用最小平方拟合法决定每个原子上的部分电荷。Partial charges of Kapton unit 反应势能面（反应势能面（Potential Energy Surface,PES）：除反应坐标之外的其它自由度上系统都处在最低能量态。RP鞍点鞍点 过渡态理论（过渡态理论（Tranistion State Theory,TST）：假设沿反应坐标的所有点都处在热力学平衡态，因而系统处在某一状态的几率服从玻尔兹曼分布。鞍点（鞍点（Saddle Point）：即 TS，沿反应坐标的极大值点。Arrhenius Law：宏观化学反应速率反应速率，expBk TGkhRTG是 TS 和反应物之间的吉布斯自由能差值。h 是Planck 常数，kB 是Boltzmann 常数。R 是气体常数，T 是温度。化学反应平衡常数平衡常数：0expeqGKRT0G是反应物和生成物之间的吉布斯自由能差值。目的目的：把整个原子作为一个质点进行模拟（全原子模拟，Atomistic Simulation 或 All-atom Simulation，也叫做 Force Field Method 或 Molecular Mechanics)，以减少计算自由度，加大可计算的体系的空间和时间尺度，简化数据处理和 分析。方法方法：一般的做法是根据原子间相互作用的物理特性，预先设定一个有待定参数的 二体或多体的相互作用的经验势的函数形式，然后根据第一性计算的数据或 实验结果拟合经验势的参数。误差误差：因为描述体系的自由度被大大减少，全原子模型不可能重建系统的所有性 质。拟合参数时，往往选择一组最关心的物理性质进行拟合，以求误差尽 量小，而放松对其它性质的要求。所以要根据待研究的物理问题适当选取 全原子模型。最常用的描述原子间范德华力的经验势。最广泛使用的是 12-6 LJ：126126()4V rrr 126126()242rV rrrr Fr 惰性气体的原子间相互作用仅用 LJ 就基本可以完全描述。氩原子之间的相互作用，wikipedia 截断距离（截断距离（cutoff distance）：对于短程作用，大于 cutoff 的贡献是常数。24crV rr dr三维空间中，以上积分收敛的为短程作用，发散的为长程作用。约化单位的换算约化单位的换算 约化单位（约化单位（reduced unit）数值模拟时使用的内部单位，需要乘上常数才能对应于实际体系的真实物理单位（国际单位制，SI-units）。1）给定四个基本物理量的单位:长度 L，质量 M，时间 t，电荷电量 Q2）计算其它物理量：能量温度压力质量密度数量密度介电常数B/TE k31/nL3/M L2ANQL E22*/EMLt3/PE L其中 kB 是 Boltzmann 常数，NA 是 Avogadro 常数。因为金属中的价电子可以自由运动，所以一般要用多体作用描述金属体系的力场。Glue Model EAM(Embedded Atom Model)12iijijijijVFrr iijijj ijVrUr其中 rij 是两个原子间的距离，是类型为 和 的原子之间的二体势，是类型为 的原子 j 产生的电子电量密度在 i 处的值，F 是一个嵌入函数，代表把类型为 的原子 i 嵌入电子云中需要的能量。可以用于合金体系。以被广泛应用于多种金属及其合金。只适用于单一金属。较好地平衡了表面和内部的结构和能量。成键作用（成键作用（Bonded Interactions）：）：Bonds，Valence Angles，Dihedral Angles(Torsional Angles),Improper Dihedral Angles 非成键作用（非成键作用（Nonbonded Interactions）：）：范德华力和静电力Pande Group in StanfordBondDihedral AngleValence AngleImproper Dihedral AngleKapton unit 类似于从第一性原理层面到全原子层面，粗粒化方法力图从全原子层面进一 步简化到粗粒化（coarse-graining，CG）层面，以期大大提高计算的时间和 空间尺度。困难在于全原子层面上，原子间相互作用并不集中在局部。而在第一性层面 上，电子及其相互作用基本局限在相应的原子核周围。不同的粗粒化方法着重于重建不同的物性，如结构或扩散特性等。一些粗粒化方法假定作用势的函数形式，然后用全原子模拟的结果定参数。另一类从结构函数（RDF）出发，反推出作用势。我们的方法从全原子作用 势出发，通过数学变换较严格地得到粗粒化力场。事先做全原子模拟，得到全原子力场。假设中心二体力的粗粒化力场形式。最小化全原子力场和粗粒化力场之间的差值。2,113ICGNNI A AICGICGIFFNNaaaY=-邋vv*W.Noid,P.Liu,Y.Wang et al.J.Chem.Phys.128,244115(2008).从全原子力场出发严格建立粗粒化力场，不预先设定力场的函数形式。大大减少计算自由度。系统扩散过程加快。可以在粗粒化层面去除一些原子自由度（如水分子）保证较好地重建结构性质 理论中没有考虑可移植性！()C GC GFFrraabababb=v差值:每个粗粒化点:有效力场形式:()()dC GDFfrrdd=-2,113123ICGNNI A AICGICGIdd dd ddCGdddFFNNGbcfffNaaaY=-骣=-+桫邋邋vv()()(),1IIIIDDd dIIGRRRdRdNabagabagab gdd=-邋)g()(),1II A AIdDIIbRFRdNabaababd=-邋vg,1I A AI A AIIcFFNaaa=邋vvg中心二体及线性假设多维多项式，只有一个极值点！从全原子模拟中获得差值:,123ddddd dd ddCGfffbcN骣Y=-+桫邋G G变分原理:0ddgfY=,ddd ddfb=G G 用共轭梯度法由 和 gd 求解力场。先减去长程静电力 同时求解成键和非成键作用力 只有一个极小值解!可以用于判断最优粗粒化策略*Y.Wang,W.Noid,P.Liu,G.A.Voth Phys.Chem.Chem.Phys.11,2002(2009).显式计算原子间作用力 具有比 MS-CG 更好的可移植性 1111MNijDijDDDMNijijijDijDrRRRRFRRRRRFrRRRR RRr R 11MNijijijrr