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第四章,1,第四章第一节,固态相变总论,2,一、固态相变的特点,固体材料的组织、结构在温度、压力、成分改变时所发生的转变统称为固态相变。,固态相变的定义：,大多数固态相变是通过形核和长大完成的，驱动力同样是新相和母相的自由焓之差。阻力: 界面能和应变能,1. 相界面,（1）共格界面 （2）半共格界面 （3）非共格界面,3,2. 界面能,界面能依共格界面、半共格界面和非共格界面的顺序递增。,3. 应变能,共格应变能 体积应变能,4,5. 惯习面,6. 晶体缺陷,新相极易在缺陷处非均匀形核,4. 取向关系,界面结构为共格或半共格时，新相与母相之间必须存在一定的晶体学取向关系，反之不成立。,5,1. 按热力学分类 一级相变和二级相变,二、固态相变的分类,一级相变 : 由相转变为相时，G=G,i=i ，但自由焓的一阶偏导数不相等，称为一级相变。,6,因为,所以 SS, VV,一级相变有体积和熵的突变， V0，S0,7,二级相变： 若相变时，GG，i=i ，并且自由焓的一阶偏导数也相等，但自由焓的二阶偏导数不相等，称为二级相变。,8,9,由于,其中为材料的压缩系数，为材料的热膨胀系数,二级相变时无体积效应和热效应，材料的压缩系数、热膨胀系数及比定压热容均有突变。 磁性转变、有序无序转变多为二级相变。,10,扩散型相变 脱溶沉淀、调幅分解、共析转变等,2. 按原子迁移情况分类 扩散型相变, 非扩散型相变,非扩散型相变 原子（或离子）仅作有规则的迁移使点阵发生改组。 马氏体转变,固态相变不一定都属于单纯的扩散型 或非扩散型。 见表81,11,3. 按相变方式分类 有核相变和无核相变,无核相变 通过扩散偏聚的方式进行的相变，为无核相变。 调幅分解,12,三、固态相变的形核 1. 均匀形核,形成半径为r的球形晶核时，系统自由焓的变化为: G=(4/3)r3GV+4r2 + (4/3) r3GE =(4/3)r3(GV+GE)+4r2,13,G在rr*时达到极大值，这里 r*2/(GV+GE),G与r的关系曲线,14,形成临界晶核必须首先克服形核势垒G*， G*称为临界晶核的形核功 G*= 、 GE减小，均可降低G*，有利于新相形核。,形核率与临界晶核的形核功、相变温度之间的函数关系： INexp( G*/kT),15,二、非均匀形核 非均匀形核通常是固态相变的主要形核方式。,（1）晶界形核,16,非均匀形核时，临界晶核半径r*与晶界的存在无关，但形核功G*取决于，00时G降为0，900时，G*非G*均。在界棱或界隅处形核还可以进一步降低形核势垒。 晶核最易在界隅形成，其次在界棱，最后是界面。,17,只有晶界两侧界面都不共格时，晶核才类似球形。通常新相在大角度晶界形核时，一侧可能与母相具有一定的取向关系形成平直的共格或半共格界面，以降低界面能、减少形核功；另一侧必为非共格界面，为减少相界面面积，故呈球冠状。,（2）沿位错形核,18,四、晶核的长大,“平民式”散漫无序位移 非协同型长大 “军队式”有序位移 协同型长大,1. 晶核长大的方式,2. 晶核长大类型,成分不变协同型长大 成分不变非协同型长大 成分改变协同型长大 成分改变非协同型长大 前两类无需溶质原子扩散，长大速度仅与界面点阵重构过程有关，故晶核长大速度很快。,19,对于冷却过程中发生的相变，当相变温度较高时原子扩散速率较快，但过冷度和相变驱动力较小，晶核长大速率的控制因素是相变驱动力；相变温度较低时，过冷度和相变驱动力较大，原子的扩散速率将成为晶核长大的控制因素。,3. 晶核长大控制因素,20,受界面过程控制的晶核长大 过冷度较小时，新相长大速率u与驱动力G成正比；过冷度较大时，长大速率随温度下降而单调下降。,受扩散控制的晶核长大 相半径r随时间按抛物线规律长大。,21,五、固态相变动力学,均匀形核的形核率及受点阵重构控制的长大速率在恒温转变时均为常数，这类相变的动力学可用Johnson-Mehl方程描述: f()=1-exp(-KIu34/4),固态相变速率决定于新相的形成速率和长大速率。,1. 动力学方程 （给定温度下的等温转变）,22,非均匀形核的形核率及受扩散控制的长大速率随时间而变化，此类相变的动力学用Avrami方程描述： f()=1-exp(-Bn),23,2. 等温转变动力学图,24,通常取f=0.05的时间(0.05 )为转变开始时间，取f=0.95的时间(0.95 )为转变终止时间。以纵坐标为温度，横坐标为时间，作0.05T及0.95 T曲线便可得到等温转变动力学图，也称TTT图。,由TTT图，当温度较高时(如T1)，扩散速度快，但相变驱动力小，转变速度较慢；当温度较低时(如T3)，相变驱动力大，但扩散速度慢，转变速度也较小；而在中间温度(如T2)时，相变驱动力和扩散速度都较大，转变速度最快。 C曲线的鼻子温度,25,
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