时谐电磁场学习教案

会计学1时谐电磁场时谐电磁场第一页，共23页。n习习 题题第1页/共23页第二页，共23页。第2页/共23页第三页，共23页。dSBdtddtdS（4-1-1） 第3页/共23页第四页，共23页。图4 - 1 由磁通量增加产生(chnshng)的感应电动势与电流 第4页/共23页第五页，共23页。图4 - 2 接通线圈(xinqun)1的开关K时，在线圈(xinqun)2中的感应电动势 第5页/共23页第六页，共23页。内的感应电场（非库仑电场）来定义感应电动势dlEinC第6页/共23页第七页，共23页。dSBdtddlEdlEdlEEdlESCinCcinCC)(（4-1-2） 即 第7页/共23页第八页，共23页。第8页/共23页第九页，共23页。dStBdlESC（4-1-3） 对上式应用(yngyng)斯托克斯定理， 可得 tBE（4-1-4）第9页/共23页第十页，共23页。003344SSCCSIdlIdldB dSdRRRRSS上式中， ，故可将其改写(gixi)为 RRR13SSCdSRIdldSB140由矢量(shling)恒定式 VSdSAAdV第10页/共23页第十一页，共23页。则有 dVRIdldSBVSC140而梯度(t d)场是无旋的， 01R所以(suy) SdSB0第11页/共23页第十二页，共23页。21RaRRVdRrJrBV1)(4)(0应用(yngyng)恒等式 (A)= A+ A02( )( )4RVJ raB rdVR 第12页/共23页第十三页，共23页。VVdRrJrB)(4)(0又根据恒等式又根据恒等式 ( A)0， 可得可得 B=0 上式表明，上式表明， 由恒定电流产生的场是无散场由恒定电流产生的场是无散场(sn chng)或连续的场。或连续的场。 第13页/共23页第十四页，共23页。WbdSBS（3-1-13） 若曲面 S为闭合(b h)曲面， 则穿过闭合(b h)曲面S的磁通量为 dSBS对上式应用(yngyng)散度定理， 有 0BdVdSBVS（3-1-14） 式中， V为闭合曲面S所包围的体积。 第14页/共23页第十五页，共23页。0BH （3-1-15）或 B=0H （3-1-16）第15页/共23页第十六页，共23页。IdlHC（3-1-17） 此处的电流此处的电流I I为闭合路径为闭合路径(ljng)(ljng)所包围面积内的净所包围面积内的净电流，电流， 它可以是任意形状导体所载的电流。它可以是任意形状导体所载的电流。 第16页/共23页第十七页，共23页。dSJISdSJdSHSS)(所以所以 H=J 上式为恒定磁场上式为恒定磁场(cchng)中安培定律的微分形式中安培定律的微分形式。 它表它表明由恒定电流产生的磁场明由恒定电流产生的磁场(cchng)是有旋场。是有旋场。 第17页/共23页第十八页，共23页。0SVCB dSBdVH dlI恒定磁场基本方程恒定磁场基本方程(fngchng)的积的积分形式分形式 H=J B=0恒定磁场恒定磁场(cchng)基本方程的微分形式基本方程的微分形式第18页/共23页第十九页，共23页。IHdHdlHC220第19页/共23页第二十页，共23页。图3 6 载流长直导线(doxin)的磁场 IH第20页/共23页第二十一页，共23页。aIH2磁通密度(md)为 aIB20可见， 用安培定律算得的结果与例3-2的相同(xin tn)， 但却简便得多。 第21页/共23页第二十二页，共23页。 图3 7 同轴电缆(tn zhu din ln)的磁场 abc第22页/共23页第二十三页，共23页。