在非惯性系中课件

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,*,*,惯性系与非惯性系中观测物体运动的区别,相对惯性系作加速运动的参照系为非惯性系,.,在惯性系中,A,甲观测,A,A,物静止.,A,物受合外力,满足牛顿第二定律,惯性系与非惯性系中观测物体运动的区别,乙在相对地匀速运动的车中 观测,A,物为匀速运动。,A,物受合外力,惯性系,-,在该参照系中观察,一个不受力作用的,物体将保持静止或匀速直线运动状态不变,.,A,满足牛顿第二定律,在非惯性系中,在惯性系中与在非惯性系中观测同一物体运动,其结论却不相同,.,在非惯性系中牛顿定律不再成立,.,丙在相对地以加速 向右运动的车上,看,A,物沿反向,加速运动.,大地,丙,非对惯,对非惯,_,A,惯性系与非惯性系中观测物体运动的区别,有些问题需要在非惯性系中研究，,有些问题在非惯性系中研究较为方便。,引入非惯性系的意义,地面参考系，,地心参考系，,太阳参考系，,地球自转加速度,地球绕太阳公转加速度,太阳绕银河系转加速度,（赤道）,物体惯性的证明，潮汐，科里奥利力，地球表面重力等问题。,设,:,S,系为惯性系，,S,系为非惯性系，,S,相对于,S,加速度,a,0,a,0,mg,N,S,S,质点,m,在,S,系,不随参考系变化,在,S,系,牛二在非惯性系不成立,平动参考系的惯性力,在平动参照系中,由质点,m,在,S,系,在非惯性系引入虚拟力,-,惯性力,在非惯性系,S,中,牛顿第二定律形式上成立,此结论可推广到非平动的非惯性系，如转动参考系。,a,0,mg,N,S,S,质点所受惯性力的大小，等于质点的质量和此非惯性系整体相对惯性系的加速度的乘积，方向与此加速度的方向相反,平动参考系的,惯性力,惯性力是参考系加速运动引起的附加力，本质上是物体惯性的体现。它不是物体间的相互作用，没有反作用力，但有真实的效果。,在直角坐标系中分量式为,物体相对于地面的加速度为,a,0,，,运动方程为,分析物体受力，重力和支持力,解：,以地面为参考系,(,惯性系）,a,0,例题,例,.,三棱柱以加速度 沿水平面向左运动。它的斜面是光滑的。若质量为,m,的物体恰能静止于斜面上，求物体对三棱柱的压力。,在直角坐标系中分量式为,运动方程为,分析物体受力，重力和支持力以及惯性力,以三棱柱为参考系,(,非惯性系）,上式中,例题,例：,动力摆可用来测定车辆的加速度。在如图所示的车厢内，一根质量可略去不计的细棒，其一端固定在车厢顶部，另一端系以小球，当列车以加速度,a,行驶时，细杆偏离竖直线成角,，试求加速度,a,与摆角,间的关系。,a,0,S,S,mg,ma,0,解：,以车厢为参考系,在直角坐标系中分量式为,联立方程组得,例题,从地面参照系（惯性参照系）观察一转动系统：,从水平转台（非惯性参照系）上观察：,同前面引入惯性离心力,:,牛二在非惯性系不成立,引入惯性离心力后，在非惯性系中，牛顿第二定律形式上成立,匀角速转动参照系中的惯性离心力,匀角速转动参照系中的惯性离心力,重力加速度,*在地表面用,g,，已考虑惯性离心力在内,g,赤道,=,9.778,m/s,2,g,北极,=,9.832,m/s,2,w,q,