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单击此处编辑母版标题样式,*,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,例题4：,解：,式中,H,应为所选两参考断面之间的高度差，故有：,根据试算的流量来计算雷诺数：,另外，涂沥青的钢管的当量粗糙度,流量的第二次近似值与前次的差别比较大，故还须再次试。根据流量再次计算,Re：,再由莫迪图查得：再次计算,K,值：,例题5：,解：,泵的,功率应等于：,式,中：,H-,泵的扬程；,q-,管路流量（不记泵内部泄漏）管路需用扬程为：,为,整个管路的水力损失，可按长管计算：,所以泵的扬程为：,所以泵的功率为：,例题6：,解：,对干管和支管1列,能量方程，取过支管1出口的水平面为基准面，取水库自由表面为1-1断面，支管1出口断面为2-2断面。,式,中：,将(,b),代,入(,a),得：,由此式得：,（,C）,式给出了干管流量,q,与支管1流量,q,1,之间的关系。,再列干管与支管2之间的能量方程，用同样的方法求干管流量,q,与支管2流量,q,2,之间的关系，此时有：,将(,e),代,入(,d),得：,由此式得：,代入,已知数据得：,根据流动的连续性有：,将（,C）,与(,f),代入(,g),得：,采用逐次逼近法求解，假设,解得,第一次近似值为：,各管段的,相对粗糙度为：,由莫迪图查,得：,这,几个系数与零次近似值相差较大，故还须作下一次近似，由 的一次近似值计算它们的二次近似值。,反复进行三次近似计算，最后结果为：,例题7：,解：,因为整个管路系统中局部阻力所占比重较小，故水力计算按长管进行。,根据流动的连续性有：,由,并联管路计算公式：,同理可,得：,根据此近似的流量值来计算雷诺数：,二次,近似值与一次的值已经相当接近，可作为本题的答案。,列从,A,断面到,D,断面的干管能量方程：,将(,b),代,入(,a),得：,根据各管段流量计算雷诺数，以求相应的阻力系数：,于是可计算水塔高度：,带入,已知数据,作业:,3-11,3-12,3-13,第八节 管路中的水击,内容：,1、水击的物理过程；,2、直接水击与间接水击；,3、最大水击压力的计算；,4、水击波速；,5、减少水击压力的措施。,以上内容自学,第九节 孔口与管嘴出流,一、孔口出流,H,A,C,C,Ac,在盛有液体的容器的侧壁或底部开一孔口，液体经孔口流出，称,孔口出流,；在孔口上装一段长度为34倍孔径的短管，称为管嘴，液体经管嘴流出，称,管嘴出流,。,孔口与管嘴出流有一个共同特点，在水力计算中局部水头损失起主要作用，沿称损失可以略去不计。,用能量方程和连续方程导出计算流速和流量的公式，并由实验确定式中的系数。,当液体从孔口出流时，由于,水流惯性作用，流线不可能成折角的改变方向，因此形成了收缩端面,C，,其面积用,Ac,来表示。,小孔口出流、大孔口出流：,D,/,H,10为小孔口，,D/H,10为大孔口，,D,/,H,为,孔口直径与水头的比值。,恒定出流、非恒定出：,自由出流、淹没出流：在大气中的出流为自由出流；在水面下的出流为淹没出流。,薄壁出流、厚壁出流：,薄壁出流确切地讲就是锐缘孔口出流，流体与孔壁只有周线上接触，孔壁厚度不影响射流形态，否则就是厚壁出流，如孔边修圆的情况，此时孔壁参与了出流的收缩，但收缩断面还是在流出孔口后形成。如果壁厚达到34,D,，,孔口就可以称为管嘴，收缩断面将会在管嘴内形成，而后再扩展成满流流出管嘴。管嘴出流的能量损失只考虑局部损失，如果管嘴再长，以致必须考虑沿程损失时就是短管了。,1、孔口出流的分类,2、薄壁孔口出流,H,H,0,O,O,C,A,A,C,D,C,液体从孔口以射流状态流出，流线不能在孔口处急剧改变方向，而会在流出孔口后在孔口附近形成收缩断面，此断面可视为处在渐变流段中，其上压强均匀。,收缩断面面积,Ac,与孔口面积,A,的比 值用,表示，即：,称为收缩系数，它是无量纲数，由实验确定。,a,b,完善收缩,不,完,善,收,缩,无收缩,如果沿孔口的所有周界上液体都有收缩，称为,全部收缩,，反之称为,部分收缩,。,全部收缩又分为完善收缩和不完善收缩。视孔口边缘与容器边壁距离与孔口尺寸之比的大小而定，大于3则可认为完全收缩。完善收缩时，,的范围是0.63-0.64。,以孔口中心的水平面为基准面，列断面1-1与收缩断,面,C-C,之间的能量方程:,H,H,0,O,O,C,A,A,C,D,C,将其代入,能量方程可得：,孔口自由出流的流量为：,（,3-44）,（,3-45）,对于完善收缩的圆形小孔口，,对于其它情况，可查经验公式。对于大孔口的自由出流的流速及流量仍可采用公式（3-44）和（3-45）计算，只是相应的水头应近似取为孔口形心处的值，具体的流量系数也与小孔口出流不同，大孔口的流量系数值见表3-7。,孔口淹没出流时，作用于孔口任一点的上、下游的水头,差相等，因此，对淹没出流而言,孔口无大小之 分。,3、孔口的淹没出流,z,2,2,1,1,C,C,对,断面1-1和2-2列能量方程：,为,断面1至断面,C,和断面,C,至断面2的能量损失之和。,（,3-47）,淹没出流的流量为：,A,Ac,Ac,厚壁孔口出流与薄壁孔口出流的差别在于收缩系数和边壁性质有关，注意到收缩系数定义中的,A,为孔口外侧面积，容易看出孔边修圆后，收缩减小，收缩系数和流量系数都增大。,4.,厚壁孔口出流,如下图所示，常见的管嘴有五种形式：,二、管嘴出流,a,为圆柱形外管嘴；,b,为圆柱形内管嘴；,c,为圆锥形收缩管嘴；,d,为圆锥形扩张管嘴；,e,为流线形管嘴。,a,b,c,d,e,管嘴出流的流速和流量公式与孔口出流的形式类似：,自由出流时：,淹没出流时：,C,D,34,D,v,C,v,c,圆柱形外伸管嘴出流的局部损失由两部分组成，即孔口的局部水头损失及收缩断面后扩展产生的局部损失，水头损失大于孔口出流。但是管嘴出流为满流，收缩系数为1，因此流量系数仍比孔口大，其出流公式为,管嘴出流流量系数的加大也可以从管嘴收缩断面处存在的真空来解释，由于收缩断面在管嘴内，压强要比孔口出流时的零压低，必然会提高吸出流量的能力。,C,D,34,D,v,C,v,c,三、变水头孔口出流,变水头出流是非定常问题，但在水位随时间变化的速率较小的情况下，如果把整个水头变化范围分为若干等份，则在每一等份可近似看作定常，通常称这种为准定常流。,如图所示，容器内自由表面积为 ，在,dt,时段内,水头的增量为,dH,，,则,dt,时段,内孔口的泄水量为：,即：,（,3-52）,（,3-51）,式（3-52）,表明非定常流的泄水时间等于相同水头下定常泄放同样体积所需时间的两倍。,
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