单自由度机械振动系统谐和力激励的受迫振动培训ppt课件

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,内容提要,一、强迫振动方程及其解,1,、无阻尼系统的强迫振动,2,、有阻尼系统的强迫振动,二、强迫振动的过渡过程,三、强迫振动的稳态振动,1,、机械阻抗,2,、频率特性,3,、激励力对振动系统的输入功率,内容提要一、强迫振动方程及其解,1,一、强迫振动方程及其解,一个振动系统受到阻力作用后振动不能永远维持，它要渐渐衰减到停止，因此要使 振动持续不停，就要不断从外部获得能量。,外力作用下的振动,-,强迫振动（受迫振动,),（,forced vibration,）,一、强迫振动方程及其解外力作用下的振动-强迫振动（受迫振动),2,无阻尼强迫振动示意图,谐合函数,正弦、余弦函数。,1,、,无阻尼系统的强迫振动,一、强迫振动方程及其解,无阻尼强迫振动示意图谐合函数正弦、余弦函数。1、无阻尼,3,质量元件,M,受两个作用力,弹性力,外加推力,f(x),一、强迫振动方程及其解,1,、,无阻尼系统的强迫振动,质量元件M受两个作用力一、强迫振动方程及其解1、无阻尼系统的,4,运动方程式,用复数表示： ，,则运动方程化为：,（*）,一、强迫振动方程及其解,1,、,无阻尼系统的强迫振动,运动方程式用复数表示： ，（*）一,5,强迫振动方程是二阶的非齐次常微分方程，其一般解应表示为该方程的一个特解与相应的齐次方程一般解之和。,方程的解,=,一般解,特解,其中： 为方程,（*）,所对应的齐次方程的解（通解）,为方程,（*）,的特解,一、强迫振动方程及其解,1,、,无阻尼系统的强迫振动,其中： 为方程（*）所对应的齐次方程的解（通解） 一、强,6,据前，方程,（*）,的通解为,：,（,1-1-1,节已解出）,其中,一、强迫振动方程及其解,1,、,无阻尼系统的强迫振动,据前，方程（*）的通解为：（1-1-1节已解出）其中一、强迫,7,设方程,（*）,特解的一般形式为,一、强迫振动方程及其解,特解含义：按外力的振动规律而变，其振动频率,等于外力的频率。,1,、,无阻尼系统的强迫振动,代入强迫振动方程,（*）,（*）,设方程（*）特解的一般形式为 一、强迫振动方程及其解,8,得,所以方程的解为：,一、强迫振动方程及其解,1,、,无阻尼系统的强迫振动,得所以方程的解为：一、强迫振动方程及其解1、无阻尼系统的强迫,9,所以，实际位移为：,式中的 和 由初条件决定。,第一项：自由振动分量,第二项：强迫振动分量,结论：无阻尼系统在谐合力作用下的振动为两个,简谐振动的迭加。,一、强迫振动方程及其解,1,、,无阻尼系统的强迫振动,所以，实际位移为：式中的 和 由初条件决,10,一、强迫振动方程及其解,1,、,无阻尼系统的强迫振动,求得,带入上式得,取零初始条件,；,一、强迫振动方程及其解1、无阻尼系统的强迫振动求得带入上式得,11,零初始条件的振动位移,三角变换,一、强迫振动方程及其解,1,、,无阻尼系统的强迫振动,零初始条件的振动位移一、强迫振动方程及其解1、无阻尼系统的强,12,时拍现象不明显,时拍现象明显,形成拍振动,一、强迫振动方程及其解,1,、,无阻尼系统的强迫振动,时拍现象不明显时拍现象明显形成拍振动一、强,13,无阻尼系统的拍频振动规律,振动频率近似等于,“振幅”作慢周期变化，拍周期,一、强迫振动方程及其解,1,、,无阻尼系统的强迫振动,无阻尼系统的拍频振动规律一、强迫振动方程及其解1、无阻尼系统,14,当,一、强迫振动方程及其解,1,、,无阻尼系统的强迫振动,一、强迫振动方程及其解1、无阻尼系统的强迫振动,15,特例：当 时，振子振幅逐渐,(,共振,),实际上，由于阻的存在，自由振动随时间增加会逐渐消失，振动仅有强迫振动项，而达到稳态振动。,结论：无阻尼振子在谐和力激励下是两个简谐振动的合振动，一个是自由振动，另一个是强迫振动；形成拍频振动。由于无阻尼，所以自由振动总也不消失。,一、强迫振动方程及其解,1,、,无阻尼系统的强迫振动,结论：无阻尼振子在谐和力激励下是两个简谐振动的合振动，一个是,16,有阻尼时，运动方程,2,、有阻尼系统的强迫振动,一、强迫振动方程及其解,复数表示：,外力为谐和力,有阻尼时，运动方程2、有阻尼系统的强迫振动一、强迫振动方程及,17,运动方程：,其解：,为齐次方程的解，已在前面解出。此解数学上称为,“,通解,”,；物理中称为,“,暂态解,”,。,其中：,2,、有阻尼系统的强迫振动,一、强迫振动方程及其解,运动方程：其中：2、有阻尼系统的强迫振动一、强迫振动方程及其,18,系统的固有频率，决定于系统本身的参数,由系统的初始条件确定,2,、有阻尼系统的强迫振动,一、强迫振动方程及其解,当 时,系统的固有频率，决定于系统本身的参数2、有阻尼系统的强迫振动,19,设特解,代入到运动方程,得到,2,、有阻尼系统的强迫振动,一、强迫振动方程及其解,设特解2、有阻尼系统的强迫振动一、强迫振动方程及其解,20,此解数学上称为,“,特解,“,；物理中称为,“,稳态解,”,2,、有阻尼系统的强迫振动,一、强迫振动方程及其解,此解数学上称为“特解“ ；物理中称为“稳态解”2、有阻尼系统,21,令,2,、有阻尼系统的强迫振动,一、强迫振动方程及其解,则,外力引起的位移振幅和外力的振幅成正比，,并和外力频率有关。,令2、有阻尼系统的强迫振动一、强迫振动方程及其解则外力引起的,22,其中： 由初始条件决定,;,由系统参数决定。,2,、有阻尼系统的强迫振动,一、强迫振动方程及其解,其中： 由初始条件决定;2、有阻尼系统的强迫振动一、,23,结论：阻尼系统在谐和力作用下的强迫振动质量,的位移由两个函数组成：,第一项为,暂态分量,：振动角频率为 。,表示外力刚开始时激发起系统的自由振动分量。,振幅随时间衰减。,第二项为,稳态分量：,振动频率等于外力的频率，,表示外力产生的强制振动分量。,是振幅不变的简谐振动。,随时间的增加，前者对位移的影响趋于,0,后者,成为描述振子运动的函数,稳态解。,2,、有阻尼系统的强迫振动,一、强迫振动方程及其解,结论：阻尼系统在谐和力作用下的强迫振动质量2、有阻尼系统的强,24,对解的进一步分析：,(1),强迫振动的过渡过程（暂态解）,阻尼振子受迫振动，总是经过一段时间后达到稳定，一般说，振子受力激励后到达到稳定振幅的简谐振动这段过程称为过渡过程；从数学上讲就是暂态解幅值减小到,0,的过程。,二、强迫振动的过渡过程,对解的进一步分析：二、强迫振动的过渡过程,25,几种典型情况外力作用下，振动过渡过程的形式不同。,零初始条件,：,从最简单的情况入手分析之，,设振动系统开始时完全处于静止状态,且外加谐和力的频率等于系统的固有频率。则,：,二、强迫振动的过渡过程,几种典型情况外力作用下，振动过渡过程的形式不同。二、强迫振,26,二、强迫振动的过渡过程,得,；,带入零初始条件得,二、强迫振动的过渡过程得；带入零初始条件得,27,振动位移的过渡过程,二、强迫振动的过渡过程,所以,振动位移的过渡过程二、强迫振动的过渡过程所以,28,系统过渡时间 ：,稳态振动基本建立所需的时间称为稳态振动的建立时间。,显然，此振动振幅达到稳定的过程由系数 决定，一般上，认为振幅到稳定值的,95,时,就达到了稳态。,二、强迫振动的过渡过程,系统过渡时间 ：稳态振动基本建立所需的时间称为稳,29,定义： 为系统的过渡时间。单位，秒（,Sec,）。,值与 的关系：,大， 大,达到稳态需要时间长（阻小）,二、强迫振动的过渡过程,定义： 为系统的过渡时间。单位，秒（Sec）。 大，,30,外力频率接近而又不等于自由振动频率,，则在过渡过程期间，暂态成分和稳态成分迭加表现出,拍现象,。随时间的增加，拍越来越不明显，直到消失。,二、强迫振动的过渡过程,外力频率接近而又不等于自由振动频率，则在过渡过程期间，,31,正弦脉冲填充的作用,周期出现的正弦填充矩形波的强迫力作用,且填充正弦信号频率,设脉冲正弦作用力的持续时间为 ，当力加到系统上以后，振动的振幅按曲线 随时间增长，而脉冲结束后，系统振动按自由振动规律指数衰减，因此振动的位移和力的时间波形不同。并且 、 不同时，脉冲波形的畸变不同。,二、强迫振动的过渡过程,正弦脉冲填充的作用 二、强迫振动的过渡过程,32,大,阻尼,中阻尼,小阻尼,二、强迫振动的过渡过程,图,1. Qm =1.7,（低）,图,2. Qm=5,（中）,图,3. Qm =15,（高）,大阻尼二、强迫振动的过渡过程图1. Qm =1.7（低）,33,三、质点的稳态振动,振子受迫振动，经过一段时间后，暂态解影响,0,，只有稳态解，所以下面分析稳态解,。,（,实际工程中，主要关心的是稳态解）,三、质点的稳态振动振子受迫振动，经过一段时间后，暂态解影响,34,系统振动达到稳态时,位移：,振速：,其中，,三、质点的稳态振动,系统振动达到稳态时其中，三、质点的稳态振动,35,定义，机械阻抗：机械振动系统在谐合激励力作用下产生,稳定,的,同频率,谐合振速，若用复数力 表示谐合激励力，用复数振速 表示同频率振速；则,复数力,与,复数振速,之比为该系统在该频率下的机械阻抗。记为 （或 ）。,1,、机械阻抗,三、质点的稳态振动,定义，机械阻抗：机械振动系统在谐合激励力作用下产生稳定的同频,36,机械阻，,机械抗。,MKS,制中其单位：,kgs,-1,（力欧姆）,1,、机械阻抗,三、质点的稳态振动,机械阻， 机械抗。MKS制中其单位：kgs,37,据定义，前例的机械系统的机械阻抗为,，,1,、机械阻抗,物理意义：机械阻抗的绝对值等于产生单位振速,幅值所需力的大小。,三、质点的稳态振动,;,据定义，前例的机械系统的机械阻抗为1、机械阻抗物理意,38,机械振动系统在简谐力作用下振动，改变激励信号的频率，并保持简谐激励信号的幅值不变,初相位为,0,；得到的某个响应信号幅值随频率的变化曲线叫该响应的幅频特性曲线；得到的某个响应信号相位随频率的变化曲线叫响应的相频特性曲线。,二者称作该响应的频率特性曲线。,幅频特性曲线和相频特性曲线，统称作该响应的频率特性曲线。,三、质点的稳态振动,2,、频率特性曲线,机械振动系统在简谐力作用下振动，改变激励信号的频率，,39,前例单自由度阻尼机械振动系统的,位移响应,2,、频率特性曲线,三、质点的稳态振动,前例单自由度阻尼机械振动系统的位移响应2、频率特性曲线三、,40,位移的频响曲线,位移的相频曲线,位移的幅频曲线,2,、频率特性曲线,三、质点的稳态振动,位移的频响曲线位移的相频曲线位移的幅频曲线2、频率特性曲线三,41,前例单自由度阻尼机械振动系统的,振速响应,2,、频率特性曲线,三、质点的稳态振动,前例单自由度阻尼机械振动系统的振速响应2、频率特性曲线三、,42,振速的,频响曲线,振速的,幅频曲线,振速的,相频曲线,2,、频率特性曲线,三、质点的稳态振动,振速的频响曲线振速的幅频曲线振速的相频曲线2、频率特性曲线三,43,前例单自由度阻尼机械振动系统的,加速度响应,2,、频率特性曲线,三、质点的稳态振动,前例单自由度阻尼机械振动系统的加速度响应2、频率特性曲线三,44,加速度的,频响曲线,加速度的,幅频曲线,加速度的相频,曲线,2,、频率特性曲线,三、质点的稳态振动,加速度的频响曲线加速度的幅频曲线加速度的相频曲线2、频率特性,45,共振频率,定义,:,机械振动系统在恒振幅激励力作用下发生振动，若响应随激励力频率的变化出现极大值，则称，系统的该响应发生了共振；此时的频率叫系统该响应的共振频率。,一般上，同一系统不同的响应有不同的共振频率。例如：位移共振频率、速度共振频率、加速度共振频率,等。,三、质点的稳态振动,共振频率三、质点的稳态振动,46,瞬时功率,3,、激励力对振动系统的输入功率,三、质点的稳态振动,激励力对振动系统输入的瞬时功率,瞬时功率3、激励力对振动系统的输入功率三、质点的稳态振动激,47,系统的振动达到稳态时，激励力对振动系统的输入功率等于系统阻尼的消耗功率。,机械功率,3,、激励力对振动系统的输入功率,三、质点的稳态振动,一个周期内激励力对振动系统输入的,平均功率,系统的振动达到稳态时，激励力对振动系统的输入功率等于系统阻尼,48,平均功率与激励力频率的关系,3,、激励力对振动系统的输入功率,三、质点的稳态振动,最大输入功率对应的激励力频率,平均功率与激励力频率的关系3、激励力对振动系统的输入功率三、,49,3,、激励力对振动系统的输入功率,三、质点的稳态振动,3、激励力对振动系统的输入功率三、质点的稳态振动,50,谐振频率,机械振动系统在谐合激励力作用下发生振动，达到稳态时如果外力时时刻刻向系统内输入能量（对系统作正功）则称此时系统发生了谐振。发生谐振时的频率称作系统,谐振频率,。,三、质点的稳态振动,谐振频率三、质点的稳态振动,51,半功率点频带宽度,平均功率下降到最大功率的,1/2,所对应的频带宽度,3,、激励力对振动系统的输入功率,三、质点的稳态振动,半功率点频带宽度平均功率下降到最大功率的1/2所对应的频带,52,因为：,所以：,因为：所以：,53,半功率点频带宽度：,3,、激励力对振动系统的输入功率,半功率点频带宽度,三、质点的稳态振动,半功率点频带宽度：3、激励力对振动系统的输入功率半功率点频,54,（,1,）共振频率,定义,:,机械振动系统在恒振幅激励力作用下发生振动，若响应随激励力频率的变化出现极大值，则称，系统的该响应发生了共振；此时的频率叫系统该响应的共振频率。,一般上，同一系统不同的响应有不同的共振频率。例如：位移共振频率、速度共振频率、加速度共振频率,等。,4,、振动系统的几个与,“,频率,”,有关的概念,三、质点的稳态振动,（1）共振频率4、振动系统的几个与“频率”有关的概念三、质点,55,（,2,）谐振频率,机械振动系统在谐合激励力作用下发生振动，达到稳态时如果外力时时刻刻向系统内输入能量（对系统作正功）则称此时系统发生了谐振。发生谐振时的频率称作系统谐振频率。,4,、振动系统的几个与,“,频率,”,有关的概念,三、质点的稳态振动,（2）谐振频率4、振动系统的几个与“频率”有关的概念三、质点,56,（,3,）固有频率,机械振动系统无外力作用下自由振动的频率称作系统的固有频率。,由振动系统自由振动微分方程的特征值方程可得固有频率。,4,、振动系统的几个与,“,频率,”,有关的概念,三、质点的稳态振动,（3）固有频率4、振动系统的几个与“频率”有关的概念三、质点,57,单自由度机械振动系统谐和力激励的受迫振动培训ppt课件,58,单自由度机械振动系统谐和力激励的受迫振动培训ppt课件,59,单自由度机械振动系统谐和力激励的受迫振动培训ppt课件,60,激励力频率等于谐振频率时，激励力与激励点处的振速同相位，并且，激励力对振动系统的输入功率最大。,激励力频率等于谐振频率时，激励力与激励点处的振速同相位，并且,61,振动系统的几个与,“,频率,”,有关的概念,谐振频率：,系统无阻尼固有频率：,速度共振频率：,振动系统的几个与“频率”有关的概念谐振频率：系统无阻尼固有频,62,课后作业：,p33,1-5,1-6,1-7,课后作业：p33,63,