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单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,一,自感电动势 自感,穿过闭合电流回路的磁通量,1,）自感,若线圈有,N,匝，,自感,磁通匝数,无铁磁质时,自感仅与线圈形状、磁介质及,N,有关,.,注意,8-4,自感和互感,当,时，,2,）自感电动势,自感,单位：,1,亨利（,H,）,=,1,韦伯,/,安培,（,1,Wb,/A,）,8-4,自感和互感,自感电动势总是反抗回路中电流的变化,.,当电流增大时,自感电动势与原电流的方向相反,.,例,8-4,如图的长直密绕螺线管,已知,，,求,其自感,.,（,忽略边缘效应）,解,:,先设电流,I,根据安培环路定理求得,H,和,B.,由,B,8-4,自感和互感,（,一般情况可用下式测量自感,）,自感的应用 稳流,LC,谐振电路,滤波电路,感应圈等,.,8-4,自感和互感,二 互感电动势 互感,在 电流回路中所产生的磁通量,在 电流回路 中所产生的磁通量,互感仅与两个线圈形状、大小、匝数、相对位置以及周围的磁介质有关,（,无铁磁质时为常量,）,.,注意,1,）互感系数,（,理论可证明,）,8-4,自感和互感,互感系数,问：,下列几种情况互感是否变化,？,1,）线框平行直导线移动；,2,）线框垂直于直导线移动；,3,）线框绕,OC,轴转动；,4,）直导线中电流变化,.,O,C,2,）互感电动势,8-4,自感和互感,例,8.6,两同轴长直密绕螺线管的互感 有两个长度均为,l,半径分别为,r,1,和,r,2,（,r,1,r,2,）,匝数分别为,N,1,和,N,2,的同轴长直密绕螺线管,.,求,它们的互感,.,解,先设某一线圈中通以电流,I,求出另一线圈的磁通量,设半径为 的线圈中通有电流,则,8-3,自感和互感,代入 计算得,则,则,穿过半径为 的线圈的磁通匝数为,8-3,自感和互感,解,设长直导线通电流,例,8.7,在磁导率为 的均匀无限大的磁介质中,一,无限长直导线与一宽长分别为 和 的矩形线圈共面,直导线与矩形线圈的一侧平行,且相距为,.,求,二者的互感系数,.,8-3,自感和互感,若导线如左图放置,根据对称性可知,得,8-3,自感和互感,自感线圈磁能,回路电阻所放出的焦耳热,电源作功,电源反抗自感电动势做的功,8-5,磁场能量,磁场能量,自感线圈磁能,8-5,磁场的能量,例,8,.8,如图同轴电缆,中间充以磁介质,芯线与圆筒上的电流大小相等、方向相反,.,已知,求,长度,为,L,同轴电缆,内,的磁能,.,设金属芯线内的磁场可略,.,解,由安培环路定律可求,H,则,8-5,磁场的能量,L,长度壳层体积,8-5,磁场的能量,作业,8-18,8-19,麦克斯韦,（,1831-1897,）英国物理学家,.,经典电磁理论的奠基人,气体动理论创始人之一,.,他提出了有旋场和位移电流的概念,建立了经典电磁理论,并预言了以光速传播的电磁波的存在,.,在气体动理论方面,他还提出了气体分子按速率分布的统计规律,.,8-6,位移电流 麦克斯韦方程组,一 位移电流 全电流安培环路定理,（以,L,为边做任意曲面,S,）,稳恒磁场中,安培环路定理,+,-,I,麦克斯韦假设,电场中某一点位移电流密度等于该点电位移矢量对时间的变化率,.,位移电流密度,+,-,I,I,A,B,8-6,位移电流,麦克斯韦方程组,位移电流,位移电流密度,通过,电场中某一截面的,位移电流等于通过该截面电,位移通量对时间的变化率,.,+,-,全电流,8-6,位移电流,麦克斯韦方程组,1,）全电流是连续的；,2,）位移电流和传导电流一样激发磁场；,3,）传导电流产生焦耳热，位移电流不产生焦耳热,.,+,-,全电流,8-6,位移电流,麦克斯韦方程组,二 电磁场 麦克斯韦电磁场方程的积分形式,磁场高斯定理,安培环路定理,静电场环流定理,静电场高斯定理,8-6,位移电流,麦克斯韦方程组,方程的积分形式,麦克斯韦电磁场,1,）有旋电场,麦克斯韦假设,2,）位移电流,8-6,位移电流,麦克斯韦方程组,方程的微分形式,麦克斯韦电磁场,8-6,位移电流,麦克斯韦方程组,结束啦！,
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