1流体力学的基础知识

,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,1,流体力学基础知识,建筑设备,廖丽萍 韦华,相关事项提示,课时：,36,学分：,2,考核方式：平时成绩期末闭卷考试成绩,作业与思考题,课件,建筑设备工程是多学科交叉的专业技术课,(,给排水、采暖通风空调、电气、防雷,),学习要求,学习方法,1.观察、考察周围的建筑设备,3.适当阅读参考书，更新知识,4.通过作业，实习等巩固所学知识,绪 论,近代房屋建筑为了满足生产和生活上的需要，以及提供卫生、安全而舒适的生活和工作环境，要求在建筑物内,设置完善的给水、排水、供热、通风、空气调节、燃气、供电等设备系统,。这些设备系统要与建筑、结构与生活需求、生产工艺设备等协调，才能发挥建筑物应有的功能，并提高建筑物的使用质量，避免环境污染，高效地发挥建筑物为生产和生活服务的作用。因此，建筑设备工程是房屋建筑不可缺少的组成部分。,绪 论,合理设计建筑设备工程，保证建筑物的使用质量，不仅与建筑设计、结构设计、施工方法有密切关系，而且对生产、经济、人民生活具有重要的意义。因此，建筑学专业以及建筑学类其他专业，应掌握建筑设备工程的基本知识。,随着我国各种类型工业企业的不断建立、城镇各类民用建筑的兴建、人民生活居住条件的逐步改善、基本建设工业化施工的迅速发展，建筑设备工程技术水平正在不断提高。同时，由于近代科学技术的发展，各门学科互相渗透和互相影响，建筑设备技术也受到交叉学科发展的影响而日新月异。,现代建筑设备工程技术的发展，有几个方面值得我们认真研究和采用：,1.,新材料、新品种的快速发展，在建筑设备中引起了许多技术改革。,2.,新型设备的不断出现，使建筑设备工程向着更加节约和高效发展。,3.,新能源的利用和电子技术的应用，使建筑设备工程技术不断更新。,4.,建筑工业化施工技术的发展，促进了预制设备系统的应用，大大加快了施工速度，获得了良好的经济效果。,目 录,第一章 流体力学基本知识；,第二章 室外给水排水工程概述；,第三章 管道材料、器材及卫生器具；,第四章 建筑给水；,第五章 建筑排水、中水及特殊建筑给水排水；,第六章 传热及气体射流基本知识；,第七章 热水及燃气供应；,第八章 采暖；,目 录,第九章 通风；,第十章 空气调节；,第十一章 建筑电气系统概述；,第十二章 电力供配电系统；,第十三章 建筑电气照明；,第十四章 几种建筑弱电系统简介；,第十五章 建筑电气安全。,附录。主要参考文献。,第一章 流体力学的基础知识,流体主要的物理性质,1,流体静压强及其分布规律,2,流动阻力与水头损失,4,流体运动的基本知识,3,3,孔管、嘴口出流及两相流体简介,3,5,Back,1.1,流体主要的物理性质,通常所见到的物质有固体、液体和气体，流体是液体和气体的统称。,流体力学就是研究流体平衡和运动的力学规律及其应用的科学。,日常遇到许多流体的运动，如水在江河中流动、燃气在管道中输送、空气从喷口中喷出等，都表现了流体具有,易,流动性。流体不能承受拉力，静止流体不能抵抗切力，但是流体能承受较大的压力,。,流体的概念,1.1,流体主要的物理性质,从微观上讲，,流体,是由大量的彼此之间有一定间隙的单个分子所组成，而且分子总是处于随机运动状态。,从宏观上讲，,流体,视为由无数流体质点（或微团）组成的连续介质。,所谓,质点,，是指由大量分子构成的微团，其尺寸远小于设备尺寸，但却远大于分子自由程。,这些质点在流体内部紧紧相连，彼此间没有间隙，即流体充满所占空间，称为,连续介质,。,1.1.1,连续介质假设,1.,易流动性,流体这种在静止时不能承受切应力和抵抗剪切变形的性质称为,易流动性,2.,质量密度,单位体积流体的质量称为,流体的密度,，即,=m/V,3.,重量密度（容重）,流体单位体积内所具有的重量称为,重度,或,容重,，以,表示。,=G/V,1.1,流体主要的物理性质,1.1.2,流体的主要物理性质,质量密度与重量密度的关系为：,=G/V=mg/V=g,水在标准大气压下,4,时,40,时,100,时,1.1,流体主要的物理性质,4.,粘,滞,性,由于流体各流层的流速不同，相邻流层间有相对运动，便在接触面上产生一种相互作用的剪切力，这个力叫做流体的内摩擦力，或称黏滞力。流体在黏滞力的作用下，具有抵抗流体的相对运动,(,或变形,),的能力，称为流体的黏滞性。对于静止流体，由于各流层间没有相对运动，黏滞性不显示。,流体的运动克服粘滞性，耗能。,1.1,流体主要的物理性质,4.,粘,滞,性,表明流体流动时产生内摩擦力阻碍流体质点或流层间相对运动的特性称为,粘滞性,，内摩擦力称为,粘滞力,。,粘滞,性是流动性的反面，流体的粘性越大，其流动性越小。,平板间液体速度变化,如图所示,。,实际流体在管内的速度分布,如图所示,。,1.1,流体主要的物理性质,Back,图,1.1,平板间液体速度变化,1.1,流体主要的物理性质,Back,图,1.2,实际流体在管内的速度分布,1.1,流体主要的,物理,性质,u+du,u,U,n,实验证明，对于一定的流体，内摩擦力,F,与两流体层的速度差,du,成正比，与两层之间的垂直距离,dn,成反比，与两层间的接触面积,A,成正比，即,F=Adu/dn,（,1-4,）,动力粘滞性系数，与流体的性质有关。,du/dn,流速梯度表示速度沿垂直于速度方向的变化率,1.1,流体主要的物理性质,牛顿在总结实验的基础上，首先提出了流体内摩擦力的假说,牛顿内摩擦定律。如用切应力表示。,通常情况下，单位面积上的内摩擦力称为切应力，以,表示，单位为,Pa,，则式（,1-4,）变为,=du/dn,（,1-5,）,式（,1-4,）、式（,1-5,）称为,牛顿粘性定律,，表明流体层间的内摩擦力或切应力与法向速度梯度成正比。,液体的粘滞性的大小用,动力粘滞性系数。,液体的粘滞性的大小,与流体的性质有关。,液体的粘滞性随温度的增加而减小，空气的粘滞性随温度的升高而增大。 受压力影响小。水及空气的,参见（,P4,）表,1,1.,1.1,流体主要的物理性质,5.,压缩性和膨胀性,流体体积随着压力的增大而缩小的性质，称为,流体的压缩性,。,流体体积随着温度的增大而增大的性质，称为,流体的热胀性,。,液体与气体的压缩性和热胀性的,区别,：,（,1,）液体是不可压缩流体，液体具有膨胀性 ；,（,2,）气体具有显著的压缩性和热胀性。,P5:,理想气体状态方程式,1.1,流体主要的物理性质,5.,压缩性和膨胀性,液体的热胀性很小，在计算中可不考虑（热水循环系统除外）；,气体的热胀性不能忽略。,不可压缩模型：一般认为液体是不可压缩的。,建筑设备工程中的水、气流体，可以认为是易于流动、具有粘滞性、不可压缩的流体。,速度较低的气体流动过程中，可视密度为常数，不可压缩,特例：水下爆炸、水击,水的热胀性：热水的体积膨胀，管道中水的结冰,1.1,流体主要的物理性质,1.2,流体静压强及其分布规律,流体静止是运动中的一种特殊状态。,由于流体静止时不显示其黏滞性，不存在切向应力，同时认为流体也不能承受拉力，不存在由于粘滞性所产生运动的力学性质。因此，流体静力学的中心问题是研究流体静压强的分布规律。,1.2,流体静压强及其分布规律,一、流体静压强及其特性,处于相对静止状态下的流体，由于本身的重力或其他外力的作用，在流体内部及流体与容器壁面之间存在着垂直于接触面的作用力，这种作用力称为,静压力,。,单体面积上流体的静压力称为,流体的静压强,。,若流体的密度为,，则液柱高度,h,与压力,p,的关系为：,p=gh,表面压强为,：,p=p/ (1-6),点压强为,：,lim p=dp/d ( Pa),点压强就是静压强,点,以绝对真空为基准测得的压力称为,绝对压力,，它是流体的真实压力；以大气压为基准测得的压力称为,表压或真空度、相对压力,，它是在把大气压强视为零压强的基础上得出来的。,绝对压强,是以绝对真空状态下的压强（绝对零压强）为基准计量的压强,;,表压强,简称,表压,，是指以当时当地大气压为起点计算的压强。两者的关系为：,绝对压,=,大气压,+,表压,1.2.1,绝对压强、表压强和大气压强,1.2,流体静力学基本概念,1.2,流体静力学基本概念,图,1.3,绝对压力、表压与真空度的关系,假如一容器内装有密度为,的液体，液体可认为是不可压缩流体，其密度不随压力变化。在静止的液体中取一段液柱，其截面积为,A,，以容器底面为基准水平面，液柱的上、下端面与基准水平面的垂直距离分别为,z,1,和,z,2,，那么作用在上、下两端面的压力分别为,p,1,和,p,2,。,1.2.2,流体静力学平衡方程,1.2,流体静力学基本概念,1.2.2.1,静力学基本方程,A,P,a,P,h,z,y,x,重力场中在垂直方向上对液柱进行受力分析：,(1),上端面所受总压力,P,1,=p,1,A,，方向向下；,(2),下端面所受总压力,P,2,=p,2,A,，方向向上；,(3),液柱的重力,G=gA(z,1,-z,2,),方向向下。,液柱处于静止时，上述三项力的合力应为零，即,p,2,A-p,1,A-gA(z,1,-z,2,)=0,整理并消去,A,，得,p,2,=p,1,+g(z,1,-z,2,),(,压力形式,),（,1-8,）,1.2,流体静力学基本概念,变形得,p,1,/+z,1,g=p,2,/+z,2,g,(,能量形式,),（,1-9,）,若将液柱的上端面取在容器内的液面上，设液面上方的压力为,p,a,，液柱高度为,h,，则式（,1-8,）可改写为,p,2,=p,a,+gh,=p,a,+,h,（,1-10,）,式（,1-8,）、式（,1-9,）及式（,1-10,）均称为,静力学基本方程,，其,物理意义在于：,在静止流体中任何一点的,单位压能,与,单位位能,之和,(,即单位势能,),为常数。,1.2,流体静力学基本概念,静压强的方向性流体具有各个方向上的静压强。,流体内部任意一点的静压强的大小与其作用的方向无关。,流体的静压强仅与其,高度或深度,有关，而与容器的形状及放置位置、方式无关。,液柱高度：,以水柱或汞柱高度表示的相对压强的大小。,mH,2,O mmHg,（,注意： 单位不同,。）,1Pa=98KN/m,2,相当于,10 mH,2,O,或,736mmHg,1.2.2.2,静压强的特性,1.2,流体静力学基本概念,1,、静压力的方向总是沿着作用面的内法线方向。,由流体的特性知，流体在平衡状态时只要有切应力作用，流体就会变形，引起流体质点间的相对运动，破坏流体的平衡。流体还不能承受拉力。所以，流体在平衡状态下只能承受垂直并指向作用面的压力,2,、静压力的大小与作用面的方位无关。,流体静压力是各向同性的，它与受压面的方位无关，大小由质点所在的坐标位置确定。,例：,矩形水池,10m10m,。高出地面，池壁高，最大水深，地下水位位于池顶下,1m,，,求,1,、满水时池水对底板的作用力。,2,、空池时水池所受的浮力是多少？,分析受力情况,1,、,压力,：,P=pA=rhA,3,3m100m,2,=2940KN,2,、空池时浮力,3,2.5m10m,2,=2450K,讨论题：,1,、池壁所受静水压力大小，方向合力作用点,2,、抗浮措施,1.,根据流动要素,(,流速与压强,),与流行时间来进行分类,（,1,） 恒定流,流场内任一点的,流速与压强,等运动要素不随时间变化，而仅与所处位置有关的流体流动称为,恒定流,。,（,2,） 非恒定流,运动流体各质点的流动要素随时间而改变的运动称为,非恒定流,。,自然界中都是非恒定流，工程中可以取为恒定流。,1.3.1,流体运动的分类,1.3,流体运动的基本知识,(P8),恒定流与非恒定流,H,2.,根据,流体流速的变化,来进行分类,（,1,） 均匀流,在给定的某一时刻，各点,速度,都不随位置而变化的流体运动称为,均匀流,。（流体运动时，流线是平行直线的流动称为均匀流。如等截面长直管中的流动。）,（,2,） 非均匀流,流体中相应点,流速,不相等的流体运动称为,非均匀流,。（流体运动时，流线不是平行直线的流动称为非均匀流。）,1.3,流体运动的基本知识,非均匀流,如,流体在收缩管、扩大管或弯管中流动等。它又可分为：,1,）,渐变流：流体运动中流线接近于平行线的流动称为渐变流。,2,）急变流：流体运动中流线不能视为平行直线的流动称为急变流。,均匀流,急变流,暂变流,急变流,3.,按液流运动接触的壁面情况分类,（,1,） 有压流,流体在压差作用下流动时,流体过流断面的周界为壁面包围，没有自由面者称为,有压流或压力流,。一般供水、供热管道均为压力流。,（,2,） 无压流,液体在重力作用下流动时,液体的部分周界与固体壁相接触，部分周界与气体接触，形成自由表面。但有自由液面者称为,无压流或重力流,，如河流、明渠排水管网系统等。,1.3,流体运动的基本知识,1.3,流体运动的基本知识,1.,流线和迹线,流线,：流体运动时在流速场中画出某时刻的这样的一条空间曲线，它上面,所有流体质点,在该时刻的流速矢量都与这条曲线相切，这条曲线就称为该时刻的一条流线。,迹线,；,流体运动时流体中,某一个质点,在连续时间内的运动轨迹称为迹线。流线与迹线是两个完全不同的概念。非恒定流时流线与迹线不相重合，在恒定流时流线与迹线相重合。,一、流体运动的基本概念,图,（,3,） 射流,流体经由孔口或管嘴喷射到某一空间，由于运动的流体脱离了原来的限制它的固体边界，在充满流体的空间继续流动的这种流体运动称为,射流,，如喷泉、消火栓等喷射的水柱。,4.,过流断面、元流和总流,在流体中取一封闭垂直于流向的平面，在其中划出极微小面积，则其微小面积的周边上各点都和流线正交，这一横断面称为,过流断面,。,1.3,流体运动的基本知识,若流管的横截面无限小，则称其为流管元，亦称为,元流,。,流体运动时，在流体中取一微小面积,d,，并在,d,面积上各点引出流线并形成了一股流束称为元流。在元流内的流体不会流到元流外面；在元流外面的流体亦不会流进元流中去。由于,d,很小，可以认为,d,上各点的运动要素（压强与流速）相等。,过流断面内所有元流（无数元流）的总和称为总流的总和称为,总流,。,1.3,流体运动的基本知识,（,1,） 过流断面,流体流动时，与其方向垂直的断面称为,过流断面,，单位为,m,2,。在均匀流中，过流断面为一平面。,（均匀流的过流断面为平面，渐变流的过流断面可视为平面；非均匀流的过流断面为曲面。）,（,2,） 断面平均流速,在不能压缩和无粘滞性的理想均匀流中，流速是不变的。,断面平均流速：流体流动时，断面各点流速一般不易确定，当工程中又无必要确定时，可采用断面平均流速（,v,）简化流动。断面平均流速为断面上各点流速的平均值。,1.3,流体运动的基本知识,5.,流量,流体流动时，单位时间内通过过流断面的流体体积称为,流体的体积流量,，一般用,Q,表示，单位为,L/s,或,m,3,/s,。,单位时间内流经管道任意截面的流体质量，称为,质量流量,，以,ms,表示，单位为,kg/s,或,kg/h,。,体积流量与质量流量的关系为：,ms=Q,体积流量、过流断面面积,与流速,u,之间的关系为,:,Q=,v,1.3,流体运动的基本知识,如右图所示,的定态流动系统，流体连续地从,11,截面进入，从,22,截面流出，且充满全部管道。以,11,、,22,截面以及管内壁为衡算范围，在管路中流体没有增加和漏失的情况下，单位时间进入截面,11,的流体质量与单位时间流出截面,22,的流体质量必然相等。,二、 恒定流的连续性方程,1.,恒定流体系统的质量守恒连续性方程,图 连续性方程的推导,以,11,、,22,截面以及管内壁为衡算范围，在管路中流体没有增加和漏失的情况下，单位时间进入截面,11,的流体质量与单位时间流出截面,22,的流体,质量必然相等,，即,质量流量的连续性方程,1,Q,1,=,2,Q,2,(1-11),或,1,v,1,1,=,2,v,2,2,(1-11a),密 度,Q,总流的流量,u,总流的断面流速,总流的断面面积,1.3,流体动力学基础,1.3.3,定态流体系统的质量守恒连续性方程,当流体不可压缩时，液体的容重不变，即,Q,1,=Q,2,(1-12),或,v,1,1,=,v,2,2,(1-12a),体积流量的连续性方程，,表示流速与断面积成反比的关系。该公式在实际工程中应用广泛。,1.3,流体动力学基础,1.3.3,定态流体系统的质量守恒连续性方程,推广至任意截面，有,质量,=,1,u,1,1,=,2,u,2,2,=,u,=,常数,(1-11b),式（,1-11,）式,(1-13),均称为,连续性方程,，表明在定态流动系统中，流体流经各截面时的质量流量恒定。,对不可压缩流体，,常数，连续性方程可写为,:,V,s,=,v,1,1,=,v,2,2,=u,=,常数,(1-12b),对于圆形管道，式（,1-18,）可变形为,v,1,/,v,2,=,2,/,1,=(d,2,/d,1,),2,(1-12c),1.3,流体动力学基础,【,例,1.1】,如下图所示,，管路由一段,89mm4mm,的管,1,、一段,108mm4mm,的管,2,和两段的分支管,3a,及,3b,连接而成。若水以,910,-3,m,3,/s,的体积流量流动，且在两段分支管内的流量相等，试求水在各段管内的速度。,1.3,流体动力学基础,图,【,解,】,管,1,的内径为,:,d,1,=89-24=81(mm),则水在管,1,中的流速为,:,u,1,=1.75(m/s),管,2,的内径为,:,d,2,=108-24=100(mm),由式（,1-12c,）,v,1,/,v,2,=,2,/,1,=(d,2,/d,1,),2,，则水在管,2,中的流速为,:,u,2,=1.15(m/s),管,3a,及,3b,的内径为,:,d,3,=57-23.5=50(mm),因水在分支管路,3a,、,3b,中的流量相等，则有,v,2,2,=2,v,1,3,3,即水在管,3a,和,3b,中的流速为,:,v,3,= 2.30(m/s),1.3,流体动力学基础,1.3,流体动力学基础,在理想流动的管段上取两个断面,11,和,22,，两个断面的能量之和相等，即,(1-13),Z,1,、,Z,2,断面中心对基准面的位置高程，位置水头,即：单位重量液体具有的位能；,p,1,/r,、,p,2,/r,测压管高度，压强水头； 即：单位重量液体具有的压能；,1.3.4,恒定总流能量方程（,能量守恒定律伯努利方程,）,、,流速水头；即：单位重量液体具有的动能；,是动能修正系数，修正以断面平均流速代替质点流速带来的误差。一般,，为计算方便取,1,。,h,w1-2,是流体流动过程中从断面,1-1,到,2-2,之间阻力所作的负功；单位重量液体产生的能量损失，称为,水头损失；,三者之和为断面的单位重量液体具有的机械能,图,1,10,圆管有压流动的总水头线与测压管水头线,1.3,流体动力学基础,在理想流动的管段上取两个断面,11,和,22,，两个断面的能量之和相等，即,对于,实际气体,，可以看作是不可压缩的气体，,液体能量方程同样适用，由于气体密度很小，式中重力做功可忽略不计。,设从,11,断面到,22,断面流动过程中损失为,h,1-2,，风管过流断面上的流速分布比较均匀，动能修正系数,1.,则实际其伯努利方程为,1.3.4,恒定总流能量方程（,能量守恒定律伯努利方程,）,或,1.4,流动阻力和水头损失,一、流动阻力和水头损失的两种形式,（一）沿程阻力和沿程水头损失,流体在长直管（或明渠）中流动，所受的摩擦阻力称为,沿程阻力,。为了克服沿程阻力而消耗的单位重量流体的机械能量，称为沿程水头损失,h,f,。,（二）局部阻力和局部水头损失,流体的边界在局部地区发生急剧变化时，迫使主流脱离边壁而形成漩涡，流体质点间产生剧烈地碰撞，所形成的阻力称,局部阻力,。为了克服局部阻力而消耗的重力密度流体的机械能量称为局部水头损失,h,j,。,(,三,),总水头损失,h,w1-2,h,fi,h,ji,管径不变的直管段，只有沿程水头损失。,弯头、闸门、突然扩大、突然缩小等处，水流边界面急剧改变处产生局部水头损失。,有条不紊紊乱,二、流动的两种形态,层流和紊流,流体在流动过程中，呈现出两种不同的流动形态。当液体流速较低时，呈现为成层成束的流动，各流层见并无质点的掺混现象，这种流态就是,层流,。加大流速到一定程度，质点或液团相互混掺，流速愈大，混掺程度愈烈，这种流态就成为,紊流,。,判断流动形态，雷诺氏用无因次量纲,雷诺数,Re,来判别。,（,1,17,）,式中,Re,雷诺数；,v,圆管中流体的平均流速，,m/s,，,cm/s,；,d,圆管的管径，,m,，,cm,；,流体的运动粘滞系数，其值可由表查得，,m,2,/s,。,对于圆管的有压管流：,若,Re2000,时，流体为紊流型态。,对于明渠流，通常以,水力半径,R,代替公式中的,d,，于是明渠中的雷诺数为：,Re= (1-18),水力半径,R,x,，其中,是过流断面积，,x,是湿周，为流动的流体同固体边壁在过流断面上接触的周边长度。,若,Re,500,时，明渠流为紊流型态。,有压管流的水力半径,R,x,(d,2,/4)/d= d/4,矩形断面的灌渠,R,ab,2(a+b),在建筑设备工程中，绝大多数的流体运动都处于紊流型态。只有在流速很小，管径很小或粘滞性很大的流体运动时（如地下水渗流，油管等）才可能发生层流运动。,a,b,三 、沿程水头损失,1.,沿程损失,流体在直管段中流动时，管道壁面对于流体会产生一个阻碍其运动的摩擦阻力（沿程阻力），流体流动中为克服摩擦阻力而损耗的能量称为沿程损失。,通常采用达西,-,维斯巴赫公式（半经验）计算，即,式中,h,f,沿程水头损失；,m,沿程阻力系数,d,管径，,m,，,u,流体的平均流速，,m/s,1-19,对于气体管道，用式,1-20,实际应用中，可由已知条件,沿程水头损失来求流速。,四 、沿程阻力系数,的经验公式,（一）沿程阻力系数,的经验公式,(P1516),：反映边界粗糙情况和流态对水头损失的影响。根据尼古拉慈实验数据，,在层流区,Re2300,与相对粗糙度无关；在层流转变为紊流的过渡区,2300Re4000,，有如下三种情况，分别有不同的计算公式。,1.,水力光滑区，式,1-23,，,1-24,2.,水力过渡区，式,1-25,，,1-26,，,1-27,3.,粗糙管区，式,1-28,，,1-29,，,1-30,当,Re,很大时，钢管与铸铁管，,式,1-31,，,1-32,（二）流速系数,C,经验公式，（计算流速的系数，也反映粗糙度）,（,1,）曼宁公式,（,2,）海澄,-,威廉公式,五、 局部损失,流体运动过程中通过断面变化处、转向处、分支或其他使流体流动情况发生改变时，都会有阻碍运动的局部阻力产生，为克服局部阻力所引起的能量损失称为局部损失。计算公式为：,h,j,=u,2,/(2g),流体在流动过程中的总损失等于各个管路系统所产生的所有沿程损失和局部损失之和，即,h=h,f,+ h,j,式中,局部阻力系数。,值多是根据管配件、附件不同，由实验测出。,v,过流断面的平均流速；它应与,值相对应。除注明外，一般用阻力后的流速；,g,重力加速度,【,例,1.3】,如图所示,，若蓄水池至用水设备的输水管的总长度为,30m,，输水管的直径均为,100mm,，沿程阻力系数为，局部阻力有：水泵底阀一个，；,90,弯头四个，；水泵进出口一个，；止回阀一个，,=2.0;,闸阀两个，,=1.0;,用水设备处管道出口一个，。试求,:,（,1,） 输水管路的局部损失；,（,2,） 输水管道的沿程损失,;,（,3,） 输水管路的总水头损失,;,（,4,） 水泵扬程的大小。,1.4,流动阻力与能量损失,【,解,】,由于从蓄水池到用水设备的管道的管径不变，均为,100mm,，因此，总的局部水头损失为：,h,j,=u,2,/(2g)= 4.47(m),整个管路的沿程损失为：,h,l,=L u,2,/(d2g)=3.45(m),输水管路的总损失为：,h=h,j,+h,l,=4.47+3.45=7.92(m),水泵的总扬程为：,h,b,=40.92+h=40.92+7.92=48.84(m),1.4,流动阻力与能量损失,第五节 孔口、管嘴出流及两相流体简介,一、孔口出流,（一）薄壁圆形小孔口的液体自由出流,（二）淹没出流,水流质点的惯性，形成收缩断面,第五节 孔口、管嘴出流及两相流体简介,二、管嘴出流,三、牛顿型、非牛顿型流体和气,-,液、气,-,固两相流动,形成收缩断面,Thank You !,