第三次课(半导体激光二极管和激光器组件)课件

第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件u 半导体激光器基础知识半导体激光器基础知识u半导体激光器类型、组件及特性参数半导体激光器类型、组件及特性参数半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件第一节第一节 半导体激光器基础知识半导体激光器基础知识一、半导体激光器的工作原理 半导体激光器产生激光输出的基本条件：粒子数反转光反馈阈值条件1、粒子数反转 在热平衡条件下，二能级原子系统中上能级的粒子要比下能级少得多，服从波尔兹曼分布。此时不会发生受激发射。第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件 为了产生受激辐射，必须建立非平衡得分布，即使上能级的粒子数大于下能级的粒子数，使受激发射大于受激吸收，这种状态叫做粒子数反转粒子数反转。波尔兹曼分布粒子数反转第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件 激光器的粒子数反转状态可采用电或光的泵浦电或光的泵浦。2、光反馈和激光振荡、光反馈和激光振荡 在有源区内，开始少数载流子的自发辐射产生光子。一部分光子一旦产生，就穿出有源区，得不到放大；另一部分光子可能在有源区内传播，并引起其他电子空穴对的受激辐射，产生更多的性能相同的光子，得到放大。为了得到激光，必须将激活物质置于光学谐振腔中，如下图。通过腔两端的反射，向光子提供正反馈提供正反馈。光信号每通过一次增益媒质就得到一次放大。第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件激光器中的光反馈及FP腔 这种光学结构称为法布里珀罗谐振腔法布里珀罗谐振腔，简称F-P谐振腔谐振腔。在LD中，作为增益媒质晶体两端的自然解理面形成反射镜，即光腔。第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件 由于在谐振腔中，光波是在两块反射镜之间往复传输的，这时只有在满足特定相位关系的光波才能得到彼此加强，因此这种条件称为相位条件相位条件，激光器中振荡光频率只能取某些分立值，不同q的一系列取值对应于沿谐振腔轴向一系列不同的电磁场分布状态，一种分布就是一个激光器的纵模纵模。相邻两纵模之间的频率之差：第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件称为纵模间隔，它与谐振腔长及工作物质有关。F-P腔的透射频谱特性如下图：腔的透射频谱特性如下图：第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件半功率点全宽为：半功率点全宽为：F为F-P腔的精细度，可表示为：R增大，F增大。第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件3、激光振荡的阈值条件、激光振荡的阈值条件 在注入电流的作用下，有源区的受激辐射不断增强，称为增益增益。在F-P腔中，每次通过增益媒质时的增益尽管很小，但经过多次振荡后，增益变得足够大。当腔内增益超过总损耗腔内增益超过总损耗（包括载流子吸收、缺陷散射及端面输出）时，就产生了激光。见下图：第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件FP-LD的增益曲线(a)腔模(b)及输出的纵模(c)第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件半导体激光器的工作特性半导体激光器的工作特性1、P-I特性特性典型的半导体激光器如下图所示图4.14 半导体激光器PI曲线第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件 从图上可以看出，半导体激光器存在阈阈值值电电流流Ith。当注入电流小于阈值电流时，器件发出微弱的自发辐射光，类似于发光二极管的发光情况。当当注注入入电电流流超超过过阈阈值值，器器件件进进入入受受激激辐辐射射状状态态时时，光光功功率率输输出出迅迅速速增增加加，输输出出功功率率与与注注入入电电流流基基本本保保持持线线性性关系。关系。半导体激光器的PI特性对温度很敏感，下图给出了不同温度下PI特性的变化情况。第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件图4.15 半导体激光器PI曲线随温度的变化动画演示第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件 由图可见，随随着着温温度度的的升升高高，阈阈值值电电流流增增大大，发发光功率降低。光功率降低。阈值电流与温度的关系可以表示为：其中,T为器件的绝对温度；T0为激光器的特征温度；I0为常数。为解决半导体激光器温度敏感的问题，可以在驱动电路中进行温度补偿温度补偿，或是采用制冷器来保持器件的温度稳定温度稳定。通常将半导体激光器与热敏电阻、半导体制冷器等封装在一起，构成组件。热敏电阻用来检测器件温度，控制制冷器，实现闭环负反馈自动恒温。第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件2、模式特性与线宽、模式特性与线宽LD输出谱特性，或为多纵模或为单纵模，如下图。LD的多模(a)及单模(b)输出谱第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件 1、模式特性 从使用来说，首先考虑的是模式的稳稳定定性性，它随时间、电流的任何变化都会给系统附加噪声。其次，对高速光纤通信系统来说，单单纵纵模模窄窄谱谱宽宽的光源有利于减小光纤色散的影响。在模式特性上还要注意到横模的问题。激光振荡也可能出现在垂直于腔轴的平面内，其中TEM00为基横模为基横模，TEM10、TEM11等为高次横模。由于TEMTEM0000模模的的光光斑斑与与光光纤纤中中基基模模LPLP0101模模场场光光斑斑相相匹配，故耦合效率最高匹配，故耦合效率最高。同时LD工作在TEM00模时相相干干性性最最好好，因此在LD的设计及结构上都应保证基横模工作保证基横模工作。第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件2、线宽LD输出的有限线宽来自于两个因素：一、是激光腔内自发发射事件引起的光场相位脉动。二、是载流子浓度脉动引起的折射率变化，使光腔庇振频率产生变化。简化理论推导的光源线宽可表示为：式中，X为自发发射事件的平均速率；P为光功率；为线宽提高因子，表示折射率实部与虚部之比。第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件由上式可知，为了降低LD的线宽，可采取下列措施：增大光功率（或腔内总光子数）。减小自发发射速率。从外部稳定载流子密度以使幅值-相位耦合最小。第一点可通过改变腔结构、增加总体积、增加单位体积内储能（如增加端面反射系数）或增加输出功率来实现。第二点可通过注入锁定来实现。第三点，通过驱动电流的反馈控制来稳定载流子密度，有效减少激光场的幅值-个位耦合。第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件3、调制特性、调制特性 如下图为半导体激光器的直接调制的原理图。激光二极管的调制原理图 (a)数字调制数字调制；(b)模拟调制模拟调制第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件 与发光二极管的调制不同的是，由于存在阈值电阈值电流流，在实际的调制电路中，为提高响应速度及不失真，需要进行直流偏置处理。在高速调制情况下，半导体激光器会出现许多复杂动态性质，如出现电光延迟电光延迟、张弛振荡、自脉动张弛振荡、自脉动和码型效应码型效应等现象。这些特性会对系统传输速率和通信质量带来影响。第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件1）张驰振荡）张驰振荡 当电流脉冲突然加到LD上时，其光输出呈现下图所示的动态相应，这是注入电子与所产生光子简相互作用的量子力学过程。LD的张弛振荡特性第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件 当注入电流从零快速增大到阈值以上时，经电光延迟后产生激光输出，并在脉冲顶部出现阻尼振荡，经过几个周期后达到平衡值。这种特性可定性解释如下：当阶跃电流加到LD时，有源层中的电子浓度迅速增加。在未达到阈值时没有激光输出，但经过电子延迟时间td后电子浓度达到阈值，并马上产生激光输出。而在光子浓度到稳态值前，电子浓度仍在增大，直到电子浓度达到最大值，而光子浓度达到稳态值。由于导带内超量储存电子，受激复合过程进一步增大，直到光子浓度升到最大值，而电子浓度则降到阈值；第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件由于光子寿命，及逸出腔外需要一定时间，使有源区内的过量复合仍维持一段时间，电子浓度进一步下降到阈值以下，光子浓度也开始迅速下降。当电子浓度下降到最低点，有源层中的激射可能减弱甚至停止。紧接着又开始新一轮导带电子填充过程。但由于电子但由于电子的存储效应，这一轮的填充时间比上次短，电子浓度的存储效应，这一轮的填充时间比上次短，电子浓度和光子浓度的过冲量也比上次小。和光子浓度的过冲量也比上次小。这种衰减振荡过程重复多次，直到输出光功率达到稳态值。显然，如果LD预偏置在阈值附近，光脉冲上升时预偏置在阈值附近，光脉冲上升时间及张弛振荡的幅度都会显著降低间及张弛振荡的幅度都会显著降低。另外，在结构上具有横向光波导的LD（如隐埋导质结LD），其张弛振荡较弱。第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件2)电光延迟电光延迟 半导体激光器在高速脉冲调制下，输出光脉冲瞬态响应波形如下图所示。输出光脉冲和注入电流脉冲之间存在一个时间延迟，称为电光延迟时间电光延迟时间，一般为纳秒量级。光脉冲的电光延迟和张弛振荡光脉冲的电光延迟和张弛振荡第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件 电光延迟的原因是由于载流子浓度达到激光阈值需要一定的时间（0.52.5ns)。张驰振荡张驰振荡和电光延迟电光延迟与激光器有源区的电子自发有源区的电子自发复合寿命复合寿命和谐振腔内光子寿命谐振腔内光子寿命以及注入电流初始偏置注入电流初始偏置量量有关。当信号的调制频率接近张弛振荡频率时，将会使输出光信号的波形严重失真波形严重失真，势必会增加接收机的误误码率码率，所以，半导体激光器的张弛振荡和电光延迟的存在限制了信号的调制速率应低于张弛振荡频率，这样才能保证信息传输的可靠。第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件 可以通过在半导体激光器脉冲调制时加直直流流预预偏偏置置的方法来使脉冲到来之前将有源区内的电子密度提高到一定程度，从而使脉冲到来时，电光延迟时间大大减小，而且张驰振荡现象可以得到一定程度的抑制。随着直流预偏置电流的增大，电光延迟时间逐渐减小。增加直流预偏置电流也有利于抑制张驰振荡。第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件3）码型效应）码型效应 电光延迟还会产生码型效应。当电光延迟时间与数字调制的码元持续时间为相同数量级时，会使后一个光脉冲幅度受到前一个脉冲的影响，这种影响现象称为“码码型型效效应应”，如下图(a)、(b)所示。考考虑虑在在两两个个接接连连出出现现的的“1”码码脉脉冲冲调调制制时时，第第一一个个脉脉冲冲过过后后，存存储储在在有有源源区区的的电电子子以以指指数数形形式式衰衰减减，如如果果调调制制速速率率很很高高，脉脉冲冲间间隔隔小小于于其其衰衰减减周周期期，就就会会使使第第二二个个脉脉冲冲到到来来之之时时，前前一一个个电电流流脉脉冲冲注注入入的的电电子子并并没没有有完完全全复复合合消消失失，此此时时有有源源区区电电子子密密度度较较高高，因因此此电电光光延延迟迟时时间间短短，输输出出光光脉脉冲冲幅幅度度和和宽宽度度就就会会增增大大。第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件码型效应码型效应第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件 “码型效应”的特点是，在在脉脉冲冲序序列列中中较较长长的的连连“0”码码后后出出现现的的“1”码码，其其脉脉冲冲明明显显变变小小，而而且且连连“0”码数目越多，调制速率越高，这种效应越明显码数目越多，调制速率越高，这种效应越明显。消除码型效应最简单的方法就是增增加加直直流流偏偏置置电电流流。当激光器偏置在阈值附近时，脉冲持续时间和脉冲过后有源区内电子密度变化不大，电子存储的时间大大减小，码型效应就可得到抑制。还可以采用在每一个正脉冲后跟一个负脉冲的双双脉冲信号脉冲信号进行调制的方法，如上图(c)所示：第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件 正脉冲产生光脉冲，负脉冲来消除有源区内的存储电子。但负脉冲的幅度不能过大，以免激光器PN结被反向击穿。4）调制谱特性 LD在信号电流直接调制下，除了输出强度发生变化外，其谱特性也会发生变化，如下图。在阈值附近，输出较宽，随着电流的增大，模式选在阈值附近，输出较宽，随着电流的增大，模式选择性增大，相邻模得到抑制。择性增大，相邻模得到抑制。这时，总的强度不变，但模间相对强度在改变。这种模间分配效应在直接调制下最明显，使长距离光纤系统中因光纤色散而在接收机内产生强度脉动，使误码率增大。第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件GaAs-LD直流光输出谱特性第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件下图示出了1ns单个脉冲持续周期内的模式脉动现象。脉冲持续期内的动态谱特性第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件 4、波长调谐特性、波长调谐特性 在波分复用及相干光纤传输系统中，光源常常需要调谐。下面介绍几种调谐方法。热调谐：是利用不同温度下谐振腔尺寸的变化，引起谐振频率的变化，调谐灵敏度为1020GHz/oC。外腔机械调谐：是将作为增益媒质的LD芯片，置于一外腔中，改变外腔尺寸而实现波长调谐。外腔结构有光栅、光纤或自聚焦透镜等，如下图：第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件光栅外腔可调谐半导体激光器 LD芯片的一个端面增透镀覆，从该端面出来的光由一个透镜准直后与光栅形成外腔，激射频率由旋转光栅来粗调，轴向移动光栅来细调。当外腔长为25cm时，这种结构在1.55m波长上获得了40nm的调谐。同时，外腔也使输出线宽大大压缩，达到5kHz左右。第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件激光二极管驱动电路激光二极管驱动电路 与LED相比，LD的驱动要复杂得多。尤其在高速调制系统中，驱动条件的选择、调制电路的形式和工艺、激光器的控制等都对调制性能至关重要。偏偏置置电电流流的的选选择择直直接接影影响响LD的的高高速速调调制制特特性性。选择直流预偏置电流时应考虑：选择直流预偏置电流时应考虑：（1）增大直流预偏置电流(Ib)使其逼近阈值，可以减小电光延迟时间，抑制张驰振荡；(Ib=(0.850.9)Ith)（2）当激光器偏置在阈值附近时，较小的调制脉冲电流就能得到足够的输出光脉冲，这样可以大大减小码型效应；第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件 （3）加大直流偏置电流，使激光器在发“0”和发“1”时的光功率之比（即消光比）增大，从而影响接收机的灵敏度。因此，偏偏置置电电流流的的选选择择要要兼兼顾顾电电光光延延迟迟、张张驰驰振振荡、码型效应以及消光比等各种因素荡、码型效应以及消光比等各种因素。第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件LD无偏置(a)及有偏置(b)时脉冲瞬态波形及光谱第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件 在使用中，LD结温的变化结温的变化及老化老化都会使Ith增大，微分外量子效率下降，两者会使输出光脉冲幅度产生变化,如下图。LD阈值电流(a)及微分外量子效率(b)变化时的光输出第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件自动温度控制（自动温度控制（ATC）随着温度的变化，半导体光源的特性会发生变化。特别是对于LD，随着温度的升高，阈值电流增加，发光功率降低，发射波长向长波长移动等。温度控制由微型制冷器微型制冷器、热敏元件热敏元件及控制电路控制电路组成，如下图所示。热敏元件监测激光器的结温，与设定的基准温度比较，根据温度差异的情况，驱动制冷器的控制电路改变制冷效果，从而使激光器在恒定的温度下工作。第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件自动温度控制方框图第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件自动功率控制（自动功率控制（APC）半导体激光器的输出功率不仅与温度的变化有关，而且与器件的老化有关。随着器件的老化，LD的阈值上升，输出光功率下降。为了进一步稳定输出光功率，除了采取温度控制措施外，一般还采取自动功率控制。如下图，从LD背向输出的光功率，经PD检测器检测，运算放大器A1放大后送到比较器A3的反相输入端。同时，输入信号参考电压和直流参考电压经A2比较放大后，送到A3的同相输入端。A3和V3组成直流恒流源以调节LD的偏流，使输出光功率稳定。第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件 自动功率控制的电路原理图自动功率控制的电路原理图第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件光源的保护和告警光源的保护和告警 光光源源的的保保护护是是指指保保护护光光源源不不要要因因为为外外界界因因素素而而受受到到损损害害。由于光源特别是LD是易损器件，要求温度、电流必须在一定的范围内才能正常工作，否则会降低器件寿命甚至损坏器件，因此必须采取保护措施。光源的保护包括两个方面：温温度度和和电电流流。上面介绍的自动温度控制实际上也是温度保护。电流保护包括电流接通时的保护，工作过程中的过流保护以及反向冲击电流保护等。第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件a、电流接通时的保护电流接通时的保护 电电流流接接通通时时的的保保护护是是为为了了防防止止在在系系统统开开机机接接通通电电源源瞬瞬间间，由由于于电电路路因因素素引引起起的的冲冲击击电电流流可可能能对对LD造造成成的的损损坏坏。实际系统中LD的驱动部分与其它电路是共用一个电源，因因此此光光源源的的偏偏置置电电流流必必须须缓缓慢慢增增加加，以以起起到保护作用。到保护作用。b、工作过程中的过流保护工作过程中的过流保护 工作过程中的过流保护的方法很多，基本思想是利用反馈控制使通过光源的电流不超过某一限定值，从而起到保护的作用。第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件c、反向冲击电流保护、反向冲击电流保护 为防止光源受到反向冲击电流或电压的破坏，一般在光源上并联一个肖特基二极管。这样当反向冲击电流或电压出现时，肖特基二极管迅速导通，就可以实现对光源的保护。完整的光发射机除了上述各种控制、保护之外，还应包括告告警警电电路路，在系统出现故障或工作不正常时及时发送告警信号，提醒设备维护人员及时进行相应的处理。一般包括无光告警无光告警、寿命告警寿命告警、温度告警温度告警等第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件光源与光纤的耦合光源与光纤的耦合 在光发射机中，光源发出的光信号要送入光纤中去，这就涉及到光源与光纤的耦合问题，如下图。光源与光纤的耦合效率与光源的类型和光纤的类型有关。一般说来，LD与单模光纤的耦合效率可以达到30%50%，LED与单模光纤的耦合效率非常低，只有百分之几甚至更小。光源与光纤耦合示意图第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件 影响耦合效率的主要因素是光光源源的的发发散散角角和光光纤纤的的数数值值孔孔径径。发发散散角角大大，耦耦合合效效率率低低；数数值值孔孔径径大大，耦耦合合效效率率高高。此外，光光源源发发光光面面和和光光纤纤端端面面的的尺尺寸寸、形状及两者之间的距离都会影响到耦合效率形状及两者之间的距离都会影响到耦合效率。光源与光纤的耦合一般采用两种方法，即直直接接耦耦合合与透镜耦合透镜耦合。直接耦合是将光纤端面直接对准光源发光面进行耦合的方法。当光源发光面积大于纤芯面积时，这是一种唯一有效的方法。这种直接耦合的方法结构简单，但耦合效率低。第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件 当光源发光面积小于纤芯面积时，可在光源与光纤之间放置透镜，使更多的发散光线会聚进入光纤来提高耦合效率，如下图。面发光二极管与光纤的透镜耦合(a)光纤端部做成球透镜、光纤端部做成球透镜、(b)采用截头透镜、采用截头透镜、4.31(c)采用集成微透镜采用集成微透镜第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件 对于发散光束非对称的边发光二极管和半导体激光器可以利用圆柱透镜圆柱透镜的方法，如下图(a)、(b)所示。或者利用大数值孔径的自聚焦透镜自聚焦透镜（GRIN），其耦合效率可以提高到60%，甚至更高。单模光纤和半导体激光器的耦合可以采用如下图(c)所示自聚焦透镜或者在光纤端面用电弧放电形成半球透镜的方法。光源与光纤的透镜耦合光源与光纤的透镜耦合第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件黄章勇黄章勇光纤通信用光电子器件和组件光纤通信用光电子器件和组件课本内容课本内容l Page 23：半导体LD和其它激光器相比其优点l Page 24：半导体激光二极管按结构分类有那些l Page 25：FP DH LD大致结构l Page 27：激光模式的含义，LD的水平横模、垂 直横模、纵模的含义。第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件l Page 27-28 LD模式的控制：公式3-3、3-4、3-5、3-6 补充：隐埋异质结的含义：有源层埋于宽带隙材料中，并且有源层四周由外延生长的低折射率包层所包围。l Page 29 LD在高速调制下，或在温度和注入电流变化时，不再维持原激射模式，而会出现模式跳跃和谱线展宽，这对高速应用十分不利。l Page 29：DFB LD结构特点第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件l 补充：DFB LD 纵模波长的计算：等式中 是模式的有效折射率，是光栅的阶数。在理想的是光栅的阶数。在理想的DFB激光器中，纵模波长对激光器中，纵模波长对称地分布在称地分布在两侧。两侧。m为模式阶数。为模式阶数。第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件 理论上，在两端都有消反射涂覆层的DFB激光器中，布拉格波长两侧的零阶模的阈值功率会一样低，并且理想的对称结构中会同时发射激光。端面不对称结构会出现单模运转。l Page 31：DBR LD 结构特点：图38l Page 32：电吸收调制激光器的含义第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件l Page 33：DH LD 有源层厚度；量子阱激光器有源层厚度；超晶格含义。l Page 35：超晶格的制备通常采用分子束外延（MBE）方法。l Page 35：QW LD的结构特点l Page 3639：QW LD 的优点l Page 40：MQW-DFB LD 工作特性第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件l Page 41：SE LD 含义及应用领域l Page 41：VCSEL的含义l Page 4243：VCSEL主要结构特点、优点 及应用。l Page 44：激光器组件有哪几部分组成？第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件激光二极管和激光器组件的常用参数及其测试方法l Page 48：衡量激光二极管制作材料好坏的一个重要 指标：Jth；Jth的定义。l Page 52：透明阈值电流密度J0。l Page 52-54：特征温度T0。公式：3-25l Page 57：LD中心波长随温度的升高而增加。l Page 57：边模抑制比的定义（SSR）第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件l Page 58-60：束发散角；调制电流；上升下降时间；调制深度；开通延迟。l Page 64：TEC工作特性第第3章章 半导体激光二极管和激光器组件半导体激光二极管和激光器组件1.设有一LED，其少数载流子寿命为5ns，试求它的3dB光带宽和3dB电带宽。作业：作业：2.有一分布反馈式激光器，它的布喇格波长为 1570nm，二价光栅周期=460nm，谐振腔长度为300m。假设有一完全对称的DFB激光器，求出其零阶、一阶和二阶受激辐射波长。