材料的磁学性能课件

第7章材料的磁学性能(Magneticpropertiesofmaterials)1.第7章材料的磁学性能(Magneticpropert物质磁性或磁学是一门古老(现象与应用的历史悠久)又年轻(应用愈加广泛，形成了与磁学有关的边缘学科)的学科。磁性是物质的基本属性，一切物质都具有磁性；磁性不只是一个宏观的物理量，而且与物质的微观结构密切相关。因此，研究磁性是研究物质内部结构的重要方法之一。Magnetism2.物质磁性或磁学是一门古老(现象与应用的历史悠久)又年轻(应物质磁性的普遍性 磁性是物质的基本属性，应用领域很广3.物质磁性的普遍性磁性是物质的基本属性，应用领域很广3.5.5.6.6.p电磁学是一门实验学科，诞生与发展依赖于实验现象与分析。7.电磁学是一门实验学科，诞生与发展依赖于实验现象与分析。7.磁学和电学基本物理量的比较8.磁学和电学基本物理量的比较8.磁性科学早期发展古代春秋战国时期看到的磁石吸铁。(公元前770年公元前221年)管子地数载：“山上有慈石(即磁石)者，其下有铜金。”司徒南：东汉时期思想家王充写的论衡书中“司南之杓，投之于地，其柢指南”的记载。不要太相信古代中国人对电和磁有多少科学的理解。公元前600年，希腊的Thales也有琥珀摩擦吸引草屑的记载。电磁学真正的科学研究来自于英国WilliamGilbert(电磁学之父)对电和磁的实验。吉伯为磁通势单位，用以纪念这位磁学的先驱者。论磁 记录基本磁现象：吸引与排斥、极性、地磁、退磁等9.磁性科学早期发展古代春秋战国时期看到的磁石吸铁。(公元前7库伦定律库伦，法国物理学家17361806库伦扭秤同种磁极相互排斥，异种磁极相互吸引。磁极之间的相互作用力与距离的平方成反比。库伦定律使电磁学研究由定性进入定量阶段，是电磁学史上一块重要的里程碑。.库伦定律库伦，法国物理学家17361806库伦扭秤同种磁两个距离为r，磁极强度(简称极强)分别为qml和qm2(单位:韦伯Wb或A.m)的磁极间相互作用力在二者连线上，大小为:其中，k=6.35*l04N两磁铁的同极性相斥，异极性相引。11.两磁铁的同极性相斥，异极性相引。11.无限长载流直导线：方向是切于与导线垂直的且以导线为轴的圆周电流的磁效应磁场强度H Hr奥斯特，丹麦科学家1820年，由奥斯特等人发现。证明电流可以产生磁场。第一个非天然的磁场12.无限长载流直导线：方向是切于与导线垂直的且以导线为轴的圆周电电和磁的关系13.电和磁的关系13.安培，法国科学家（1775-1836）电磁相互作用发现时间：1820-1827发现一 通电的线圈和磁铁相似。发现二 相同方向的平行电流相互吸引，相反方向的平行电流相互排斥。发现三 磁是由运动的电荷产生的。由此说明了地磁的成因和物质的磁性。发现四 提出了分子电流假说。揭示了物质磁性的本质。推导出两个电流元之间的作用力公式。电和磁本质上是统一的。14.安培，法国科学家电磁相互作用发现时间：1820-1827发电磁感应现象自学成才1831年，由法拉第发现。俗称磁生电，直接导致了发电机的发明，影响非常深远。1834年，发现了电解定律，开创了电化学学科。发现了物质的抗磁性。其它成果：提出了电磁场这一概念。15.电磁感应现象自学成才1831年，由法拉第发现。俗称磁生电，直经典电动力学麦克斯韦，英国物理学家18311879推导出著名的麦克斯韦方程组，首次将电和磁在理论上统一起来，在此基础上创立了经典电动力学。提出了电磁波这一概念，并确认光也是一种电磁波，对后世影响深远。是继法拉第之后集电磁学大成的伟大科学家，揭示了光、电、磁现象在本质的统一性，完成了物理学的又一次大综合。16.经典电动力学麦克斯韦，英国物理学家18311879推导出著居里定律皮埃尔居里法国物理学家1859-1906发明了磁秤（磁天平），实现了对弱磁性的测量。根据大量的实验结果，总结出著名的居里定律。压电效应的发现；放射性物质研究，发现了镭。抗磁体的磁化率不依赖磁场强度且一般不依赖于温度；顺磁体的磁化率不依赖磁场强度且与温度成反比；铁在某一温度（居里温度）以上失去磁性。17.居里定律皮埃尔居里1859-1906发明了磁秤（磁天平），郎之万和外斯郎之万提出了抗磁性和顺磁性的经典理论。外斯提出了分子场理论，阐明了铁磁性的起源，扩展了郎之万的理论。用基元磁体的概念对物质的顺磁性及抗磁性作了经典的说明。Paul Langevin1872年-1946年Weiss Pierre 1865年-1940年18.郎之万和外斯郎之万提出了抗磁性和顺磁性的经典理论。外斯提出了材料的磁学材料磁学性质、来源？材料对外磁场的反应？本质原因？不同磁性材料的性能及其应用。磁性与材料的微观结构的联系通过磁性研究材料的结构：键合情况、晶体结构。本章提要19.材料的磁学材料磁学性质、来源？本19.7.1材料磁性能的表征参量和材料磁化的分类(Characterparametersofmagneticpropertiesofmaterialsandclassificationofmaterialmagnetization)20.7.1材料磁性能的表征参量和材料磁化的分类(Chara7.1.1材料磁性能的表征参量(Characterparametersofmagneticpropertiesofmaterials)21.7.1.1材料磁性能的表征参量(Character一、磁极、磁场和磁力线温故磁极判断Single22.一、磁极、磁场和磁力线温故磁极判断22.SingleSingle1928年相对论形式的薛定谔方程，也就是著名的狄拉克方程()；预言了正电子的存在()；预言了反粒子的存在，电子正电子对的产生和湮没()；提出反物质存在的假设；19311931年预言可能存在磁单极；23.Single1928年相对论形式的薛定谔方程，也就是著名的狄古老的地球的铁矿石和来自地球之外的铁陨石。高能加速器加速质子冲击原子核。宇宙射线(本身和碰撞)。1973年“阿波罗”飞船带回的月岩。宇宙射线照射高空的感光底板产生又粗又黑的痕迹(强的吸引作用)151天的超导量子干涉式磁强计的观察(未能重复)。海洋、深海沉积物。中国、瑞士、日本等国的研究小组在铁磁晶体的物质中观察反常霍尔效应，提供假设的间接证据。如何寻找磁单极子?上穷碧落下黄泉，两处茫茫皆不见!24.古老的地球的铁矿石和来自地球之外的铁陨石。如何寻找磁单极子?磁场磁极之间的作用力是在磁极周围空间传递的，这里存在着磁力作用的特殊物质，称之为磁场。u磁场是对磁极产生作用力的空间，采用磁场强度H和磁通密度B来表示。u磁场是电磁场的组成部分，其特征可用场内运动着的带电粒子所受的力来确定，这种力源于粒子的运动及其所带电荷。磁场和物体的万有引力场，电荷的电场一样，都具有一定的能量，磁场还有本身的特性：a)a)磁场对载流导体或运动电荷表现作用力；b b）载流导体在磁场中运动要做功现在物理研究表明，物质的磁性也是电流产生的。25.磁场磁极之间的作用力是在磁极周围空间传递的，这里存在着磁力作地球是个大磁场。地球的磁极却非亘古不变。自地球诞生以来，其南北磁极曾经发生过几次转变，即“磁极倒转”。在近450万年里两次“正向期”，两次“反向期”。且在每一个磁性时期里，有时发生短暂的磁极倒转现象。从大约6亿年前的前寒武纪末期到约5.4亿年前的中寒武世，反向磁性为主;从中寒武世到约3.8亿年前的中泥盆世，正向磁性为主;中泥盆世到约0.7亿年前的白玺纪末，正向极性为主;白玺纪末至今，则是以反向极性为主。26.地球是个大磁场。在近450万年里两次“正向期”，两次“反向期27.27.澳大利亚南部的亚塔斯马尼亚岛总要发生鲸鱼搁浅事件！29.澳大利亚南部的亚塔斯马尼亚岛总要发生鲸鱼搁浅事件！29.图示电磁场的工具，用以表征H的方其上某点的切线方向表示该点H的方磁力线的疏密表示H的相对大小。磁力线在有限空间里，磁力线总是闭合的，不能够看到起点和终点！30.图示电磁场的工具，用以表征H的方其上某点的切线方向表示该点H二、磁通量、磁感应强度（magnetic induction）磁通量:垂直于某一面积所通过的磁力线的多少。单位韦伯，Wb。=B*S磁通密度B：B=/S，等于穿过单位面积的磁通量。单位特斯拉T，Wb.m-2。B=F/IL，磁介质（除超导体以外不存在磁绝缘的概念，故一切物质均为磁介质）在磁场中发生的磁化对源磁场也有影响（场的迭加原理）。31.二、磁通量、磁感应强度（magneticinduction磁感应强度（magneticinduction）与磁场强度（magneticintensity）1、磁场强度（H）和磁感应强度（B）均为表征磁场性质（即磁场强弱和方向）的两个物理量，两种表示方法。2、若包括介质因磁化而产生的磁场在内时，用磁感应强度B表示，其单位为特斯拉T，是一个基本物理量；单独由电流或者运动电荷所引起的磁场（不包括介质磁化而产生的磁场时）则用磁场强度H表示，其单位为A.m-1，是一个辅助物理量。32.磁感应强度（magneticinduction）与磁场强磁磁感感应应强强度度B B描描述述的的是是传传导导电电流流的的磁磁场场和和磁磁介介质质中中磁磁化化电流的磁场的综合场的特性。电流的磁场的综合场的特性。如果磁场在真空中形成的磁感应强度为B0，则磁场的强度H可由下式确定：B0=0H 0：真空磁导率（真空透磁率）0=410-7亨利米(H/m)H描述磁场的一个重要的物理量，无论在真空或在磁介质中，H只表征传导电流的磁场特征，与磁介质无关。3333.磁感应强度B描述的是传导电流的磁场和磁介质中磁化电流的磁将材料放入磁场强度为将材料放入磁场强度为HH的自由空间，则材料中的磁感应强的自由空间，则材料中的磁感应强度度B B=HH,其中其中 称为材料的磁导率或绝对磁导率。称为材料的磁导率或绝对磁导率。所以 B=B0+B=0H+0M=0(H+M)其中M称为材料的磁化强度，其物理意义为材料在外磁场中被磁化的程度。材料内部的磁感应强度可看成材料对自由空间的反应 0H和磁化引起的附加磁场 0M两部分场叠加而成。电电介介质质中中的的电电场场强强度度E E为为真真空空中中的的电电场场强强度度E E0 0和和由由于于电电极化而产生的附加电场强度极化而产生的附加电场强度E E 之和之和34.将材料放入磁场强度为H的自由空间，则材料中的磁感应强度B=磁场强度H(magnetic intensity)：(静磁学定义)为单位点磁荷在该处所受的磁场力的大小，方向与正磁荷在该处所受磁场力方向一致。实际应用中，往往用电流产生磁场，并规定H的单位在SI制中：用1A的电流通过直导线，在距离导线r=1/2米处，磁场强度即为1A/m。35.磁场强度H(magneticintensity)：(静磁预备知识：SI(MKSA)单位制和Gauss(CGS)单位制SI单位制：主要磁学量都用电流的磁效应来定义，其中磁感应强度B为主导量（凡涉及到与其他物理量的相互作用，都必须使用B）磁感应强度B的定义可由安培公式得出：根据安培环路定理可定义磁场强度H：H H为导出量，仅用于计算传导电流所产生的磁场，不能代表磁场强度与外界发生作用36.预备知识：SI(MKSA)单位制和Gauss(CGS)Guass单位制（绝对电磁单位制）：早年使用的单位制，所有的磁学量都是通过磁偶极子的概念建立起来的其中磁化强度M被定义为：单位：Guass磁场强度H被定义为：单位：Oe引入磁感应强度B，使之满足如下关系：在Guass单位制中，M 和H 都有明确的物理意义，是基本物理量，而B只是一个导出量37.Guass单位制（绝对电磁单位制）：早年使用的单位制，所有的两种单位制的比较1、两种单位制对磁学量的定义来源于两种不同的观点；2、在SI单位制中（依据于分子电流观点），磁场用磁感应强度B来描述，而磁场强度H只是一个导出量，它存在的惟一含义就是满足3、在Guass单位制中（依据于磁偶极子观点），磁场用磁场强度H描述，它是电流和磁性体所产生的磁场强度的矢量和，而磁感应强度B只是一个引入的辅助量，仅在于满足方程divB=0。38.两种单位制的比较1、两种单位制对磁学量的定义来源于两种不同的从物理的角度来看到底哪一种观点更加合理、更加接近于物质磁性起源的真实情况呢？从目前来看，视乎分子电流的观点更接近于真实情况a、电子的轨道磁矩来自电子的轨道电流，支持分子电流的观点；b、狄拉克(Dirac)虽然从理论上预言了“磁单极”的存在，但至今没有发现“磁单极”，使磁偶极子的概念失去了存在的基础。39.从物理的角度来看到底哪一种观点更加合理、更加接近于物质磁性起SISI单位制和GaussGauss单位制的转换（1）、B：1 G=10-4 T H：103A/m的H有4 Oe的值，103/4 A/m=79.577A/m=1 Oe（2）、磁矩：在Gauss单位制中0=1G/Oe，则磁偶极矩与磁矩无差别，通称为磁矩，单位为电磁单位（e.m.u）1e.m.u(磁偶极矩)4 10-10 Wbm 1e.m.u(磁矩)10-3 Am240.SI单位制和Gauss单位制的转换（1）、B：1G=1（3）、磁化强度：Gauss单位制中，磁极化强度（J）与磁化强度（M）相同，单位：G41.（3）、磁化强度：41.42.42.物质在磁场中由于受到磁场的作用而表现出一定的磁性，该过程称为磁化。能够被磁化的或能被磁性物质吸引的物质叫做磁性物质或磁介质三 磁化、磁化强度与磁矩43.物质在磁场中由于受到磁场的作用而表现出一定的磁性，该过程称为安培的分子电子说将磁性归为分子电流产生安培分子电流的假说，揭示了磁铁磁性的起源，它使我们认识到：磁铁的磁场和电流的磁场一样，都是由电荷的运动产生的44.安培的分子电子说44.磁矩分子电流观点可用环形电流描述磁矩P的定义：P=IS（I：为环形电流，S：封闭环形的面积）磁化强度M:单位体积中的偶极矩或磁偶矩，表征材料被极化或磁化的能力。M=Pm/V45.磁矩分子电流观点4偶极子：构成质点的正负电荷沿电场方向在有限范围内短程移动，形成一个偶极子电偶极矩：=ql-q q+q ql lE E偶极子磁荷观点 46.偶极子：构成质点的正负电荷沿电场方向在有限范围内短程移动，形与电荷类似，将磁荷定义成磁的基本单位。两磁极若分别有q1和q2磁荷的磁极强度，则其作用力其中r为磁极间距，k为比例常数。磁极q在外磁场中要受到力的作用，且有该力 F=qH其中H为外磁场的强度。47.与电荷类似，将磁荷定义成磁的基本单位。两磁极若分别有q1和q将相互接近的一对磁极q和q称为磁偶极子真空中，单位外磁场作用在相距d的磁偶极子上的最大的力矩Pmqd称为该磁偶极子的磁偶极矩（磁动量）。磁偶极矩与真空磁导率0的比值称为磁矩，用m表示，即m=Pm/048.将相互接近的一对磁极q和q称为磁偶极子48.当当磁磁偶偶极极子子与与外外磁磁场场方方向向成成一一定定角角度度时时它它将将受受到到磁磁场场力力的的作用产生转矩，转矩力图使磁偶极矩作用产生转矩，转矩力图使磁偶极矩P Pmm处于能量最低方向。处于能量最低方向。磁偶极矩与外磁场的作用的势能称为静磁能UPmHPmHcos 其中是Pm与H的夹角。外磁场作用下磁场力的作用转矩有使磁偶极矩处于能量最低状态的趋势。49.当磁偶极子与外磁场方向成一定角度时它将受到磁场力的作用产生转磁极化强度：单位体积内的磁偶极矩矢量和环电流和磁偶极子等效，一个磁矩为Pm的电流环可以看成一个磁偶极矩为 的磁偶极子50.磁极化强度：单位体积内的磁偶极矩矢量和50.磁极化强度：磁 化 强 度：51.磁极化强度：磁化强度：51.磁矩的意义表征磁偶极子磁性强弱和方向的一个物理量。磁矩是表征磁性物体磁性大小的物理量。磁矩愈大,磁性愈强,即物体在磁场中所受的力也大。磁矩只与物体本身有关,与外磁场无关。和磁极化强度具有相同的物理意义，但J和M各有自己的单位和数值，有如下关系52.磁矩的意义表征磁偶极子磁性强弱和方向的一个物理量。52.分子环流和等效磁荷学说！53.分子环流和等效磁荷学说！53.磁化率 磁体置于外磁场中磁化强度M将发生变化（磁化）其中称为磁体的磁化率(susceptibility)，是单位磁场强度H在磁体内感生的M，表征磁体磁化难易程度的物理量 所有物质，相对于磁场都会产生磁化现象，只是其磁化强度M的大小不同而己。54.磁化率磁体置于外磁场中磁化强度M将发生变化（磁化）其中称当一个物体在外加磁场中H被磁化时，物体所在空间的总磁感应强度B（真空中B0）是外加磁场强度H和材料磁化强度M之和，即 B=B0+B=u0H+u0H=u0H+u0M=u0(H+M)=u0(H+xH)=u0(1+x)H=u0urH =uH 令：磁导率(permeability)r=1（相对磁导率，表征磁体磁性、导磁性及磁化难易程度）55.当一个物体在外加磁场中H被磁化时，物体所在空间的总磁感应强度绝对磁导率、相对磁导率r、和磁化率都是描述材料在外磁场下磁化能力的物理量，他们之间有固定的关系，知道其中的一个即可求出另外的两个。56.绝对磁导率、相对磁导率r、和磁化率都是描述材料在外磁场磁化率：表征物质本身的磁化特性，量纲为1，其值可正、可负。磁导率：反映了磁感应强度与外磁场强度的关系，即当外磁场增加时磁感应强度增加的速率。磁化率：理论研究中常用的参数。磁导率：工程技术上喜欢采用的参数。.磁化率：表征物质本身的磁化特性，量纲为1，其值可正、可负。7.1.2材料磁化的分类(classificationofmaterialmagnetization)58.7.1.2材料磁化的分类(classificati根据物质的磁化率，可以把物质的磁性大致分为五类。按各类磁体磁化强度M与磁场强度H的关系，可做出其磁化曲线。分类依据：磁化率 的大小和符号59.根据物质的磁化率，可以把物质的磁性大致分为五类。按各类磁体磁一、抗磁体（1）当受到外磁场H作用后，感生出与H方向相反的磁化强度，故其 d 0（2）绝对数值很小，一般为10-6（3）与磁场、温度均无关代表性物质：惰性气体，许多有机化合物，Bi、Zn、Ag和Mg、Si、P、S等）HM 0T.一、抗磁体HM0（2）数值很小，一般为10-610-3（3）磁化率与温度的关系遵从居里-外斯定律代表性物质：稀土金属，第一、二主族的金属以及O2等M 0TTp p10-610-3H顺磁性郎之万理论62.二、顺磁体M0TTpp10-610-3H顺磁三、反铁磁体 N在某一温度TN处存在最大值，当温度TTN时，磁化率与普通的顺磁性物质相似，服从居里外斯定律，但通常居里温度都是小于零的；当温度T 0O63.三、反铁磁体M0O63.四、铁磁体（1）很容易被磁化到饱和（只需要很小的磁场）（2）0，且为101106 （3）也存在一个临界温度TC （4）MH呈非线性关系 代表性物质：11种金属元素和众多的化合物和合金64.四、铁磁体64.五、亚铁磁体 内部磁结构却与反铁磁性相同，但相反排列的磁矩大小不等量。故亚铁磁性具有宏观磁性（未抵消的反铁磁性结构的铁磁性）。0，大小为1 103代表性物质：各种铁氧体65.五、亚铁磁体65.1.抗磁体2.顺磁体66.1.抗磁体2.顺磁体66.磁介质的磁导率顺磁性抗磁性物质（r1）/106物质（1r）/106氧（1大气压）1.9氢0.063铝23铜8.8铂360岩盐12.6铋17667.磁介质的磁导率顺磁性抗磁性物质（r1）/106物质（课堂练习68.课堂练习68.7.2孤立原子的磁矩(Magneticmomentofisolatedatoms)69.7.2孤立原子的磁矩(Magneticmoment磁性起源的现代观点(实验论证)物质的磁性来源于组成物质中原子的磁性。所有物质都是由原子构成的，而原子由原子核及核外电子构成。带有负电荷的电子在原子核周围作轨道运动和自旋运动。无论轨道运动还是自旋运动都会产生磁矩。原子核，由于带电，其运动也会产生磁矩，只是其磁矩很小，例如，氢核质子产生的磁矩仅为电子产生最小磁矩的1658左右。.磁性起源的现代观点(实验论证)物质的磁性来源于组成物质中原磁及磁现象的根源是电荷的运动。电子运动不能完全抵消的原子的原子具有磁矩。原子磁矩包括电子轨道磁矩、电子自旋磁矩和原子核磁矩。电子轨道磁矩和电子自旋磁矩构成了原子的固有磁矩，也称本征磁矩。磁性起源 71.磁及磁现象的根源是电荷的运动。磁性起源71.7.2.1电子和原子核的磁矩(magneticmomentsofelectronsandatomicnucleus)72.7.2.1电子和原子核的磁矩(magneticmom核外电子结构用哪几个量子数表征？73.核外电子结构用哪几个量子数表征？73.p原子内的电子运动服从量子力学规律，由电子轨道运动产生的动量矩应由角动量来代替，角动量是量子化的。p当电子运动状态的主量子数为n时，角动量由角量子数l来确定，角动量Pl的绝对值为：1.1.电子轨道磁矩74.原子内的电子运动服从量子力学规律，由电子轨道运动产生的动量矩将电子绕核的运动考虑成环形电流，设轨道半径为r，电子电量为e，质量为m，运动角速度为，轨道角动量为Pl，则轨道电流强度电子轨道磁矩其中S为环形电流的面积。75.将电子绕核的运动考虑成环形电流，设轨道半径为r，电子电量为e电子的轨道角动量所以电子轨道磁矩是量子化的。其中为一常数，是电子磁矩的最小单位，称为玻尔磁子76.电子的轨道角动量所以电子轨道磁矩是量子化的。其中为一常数电电子子轨轨道道磁磁矩矩的的方方向向垂垂直直于于电电子子运运动动环环形形轨轨迹迹的的平平面面，并并符符合合右右手手螺螺旋旋定定则则，它它在在外外磁磁场场方方向向的的投投影影，即即电电子子轨轨道道磁矩在外磁场磁矩在外磁场z z方向的分量方向的分量也是量子化的，其中ml=0,1,2,l，为电子轨道运动的磁量子数。由于电子的轨道磁矩受不断变化方向的晶格场的作用，不能形成联合磁矩。Hmez77.电子轨道磁矩的方向垂直于电子运动环形轨迹的平面，并符合右手螺电子自旋角动量Ls和自旋磁矩ms取决于自旋量子数s，s=1/2，在外磁场z方向的分量取决于自旋磁量子数mss=1/2，即其符号取决于电子自旋方向，一般取与外磁场方向z一致的方向为正。实验上也测定出电子自旋磁矩在外磁场方向的分量恰为一个玻尔磁子2.电子自旋磁矩（spin magnetic moment）78.电子自旋角动量Ls和自旋磁矩ms取决于自旋量子数s，s=1/79.79.1、在填满电子的电子壳层中，合成的总轨道角动量等于 零。电子自旋角动量也互相抵消。2、对壳层皆填满的原子，其电子的本征磁矩为0。Why?3、在计算原子总的磁矩时，只需考虑未填满的次壳层。4、一般不考虑原子核磁矩。小结：80.1、在填满电子的电子壳层中，合成的总轨道角动以上关于物质磁性惟一来源于磁矩的观点，统称为磁矩学说，或称为磁偶极矩学说。他的一个很明确的结论是不存在磁单极。1931年狄拉克从理论上论证了磁单极子存在的可能性。但至今还未曾从实验上发现磁单极子。.以上关于物质磁性惟一来源于磁矩的观点，统称为磁矩学说，或3.原子核磁矩原子核中的质子也带电，其自旋也会产生磁矩。质子质量是电子质量的103倍以上，运动速度比电子小三个数量级，其磁矩N一般比玻尔磁子B三个数量级。考虑原子磁矩时可将其忽略。但但利利用用核核能能级级（磁磁矩矩）的的量量子子化化可可以以分分析析材材料料的的结构（键结构、磁矩结构等）。结构（键结构、磁矩结构等）。物理基础物理基础原子核与周围电子云的超微细相互作用。原子核与周围电子云的超微细相互作用。82.3.原子核磁矩原子核中的质子也带电，其自旋也会产生磁矩。质穆斯堡尔效应（Mossbauer effect,原子核对射线的共振吸收）：处于不同环境的原子吸收的射线光子数目不同。核磁共振(Nuclear magnetic resonance,NMR)：处于不同环境的原子与外界交变磁场产生共振的频率不同。分析穆斯堡尔谱或核磁共振谱可了解磁体中顺磁相、铁磁相的量及各类原子周围的化学环境（键结构）。超超微微细细相相互互作作用用：原原子子核核与与其其周周围围的的电电子子云云相相互互作作用用，使使原子核的能级发生极其微小的移动或分裂的现象。原子核的能级发生极其微小的移动或分裂的现象。83.穆斯堡尔效应（Mossbauereffect,原子核对7.2.2原子的磁矩(Magneticmomentofatoms)84.7.2.2原子的磁矩(Magneticmoment 如果要确定一个原子的磁矩，并考虑核外电子多于一个电子的情况，则首先要了解原子中电子的分布规律以及原子中电子的角动量是如何耦合的。在多电子原子中，决定电子所处的状态的准则有两条：一是泡利不相容原理，即是说在已知体系中，同一量子态上不能有多于一个电子；二是能量最小原理，即体系能量最低时，体系最稳定。85.如果要确定一个原子的磁矩，并考虑核外电子多于一个电子总的来说，组成宏观物质的原子有两类：一类原子中的电子数为偶数，即电子成对地存在于原子中。这些成对电子的自旋磁矩和轨道磁矩方向相反而互相抵消，使原子中的电子总磁矩为零，整个原子就好像没有磁矩一样，习惯上称他们为非磁原子。偶数电子的原子并不都是非磁性原子，例如：1）碱土金属 2）一些过渡元素 86.总的来说，组成宏观物质的原子有两类：86.磁性原子另一类原子中的电子数为奇数，或者虽为偶数但其磁矩由于一些特殊原因而没有完全抵消使原子中电子的总磁矩（有时叫净磁矩，剩余磁矩）不为零，带有电子剩余磁矩的原子称作磁性原子但原子本身的磁性无法完全决定凝聚态物质的磁性，原子间相互作用87.磁性原子另一类原子中的电子数为奇数，或者虽为偶数但其磁矩由于不考虑原子核的贡献，原子的总角动量和总磁矩由其中电不考虑原子核的贡献，原子的总角动量和总磁矩由其中电子的轨道与自旋角动量耦合而成。子的轨道与自旋角动量耦合而成。总轨道角动量由总轨道量子数L决定：其中L=mli是各电子的轨道磁量子数的总和。总轨道磁矩Russell-Saunders耦合，各电子的轨道角动量与自旋角动量先分别合成总轨道角动量PL和总自旋角动量PS，然后二者再合成出总角动量PJ。88.不考虑原子核的贡献，原子的总角动量和总磁矩由其中电子的轨道与总自旋角动量由自旋量子数S决定：其中S=msi是各电子的自旋磁量子数的总和。总自旋磁矩总轨道磁矩在外磁场z方向的分量为 Lz=mLB其中mL=L,(L-1),(L-2),0，对应于2L+1个取向。89.总自旋角动量由自旋量子数S决定：其中S=msi是各电子的自总自旋磁矩在外磁场总自旋磁矩在外磁场z z方向的分量为方向的分量为 SzSz=2=2mmS S B B 其中mS=S,(S-1),(S-2),0，对应于2S+1个取向。原子总角动量由总角量子数J决定：其中J由L和S合成，依赖于PL和PS的相对取向 原子的总磁矩90.总自旋磁矩在外磁场z方向的分量为Sz=2m其中其中称为朗德劈裂因子，其数值反映出电子轨道运动和自旋运动对原子总磁矩的贡献。当S=0而L 0时，gJ=1；当S 0而L=0时，gJ=2；当S 0且L 0时，孤立原子或离子的gJ可大于或小于2。原子总自旋磁矩在外磁场原子总自旋磁矩在外磁场z z方向的分量为方向的分量为 JzJz=g gJ Jm mJ J B B其中mJ=J,(J-1),(J-2),0，共2J+1个可能值。91.其中称为朗德劈裂因子，其数值反映出电子轨道运动和自旋运动对原小结以上孤立原子磁矩的表达式都适用于孤立离子。当原子的J=0时，原子的总磁矩J=0当原子中的电子壳层均被填满时即属此情况。当原子的电子壳层未被填满时，其J0，原子的总磁矩J0，其原子总磁矩称为原子的固有磁矩或本征磁矩。原子的固有磁矩与其中的电子排布有关。占据同一轨道的两电子的自旋磁矩方向相反，互相抵消92.小结以上孤立原子磁矩的表达式都适用于孤立离子。当原子的J=0原子的电子壳层是满填的，自旋磁矩完全相互抵消，原子的电子壳层是满填的，自旋磁矩完全相互抵消，原子磁矩由轨道磁矩决定。原子磁矩由轨道磁矩决定。原子的电子壳层未满填原子的电子壳层未满填洪特规则洪特规则自旋磁矩自旋磁矩未完全抵消，磁矩主要由自旋磁矩决定。未完全抵消，磁矩主要由自旋磁矩决定。洪特(Hund)规则描述含有未满壳层的原子或离子基态的电子组态及其总角动量。第一，未满壳层中各电子的自旋取向(mS)使总自旋量子数S最大时能量最低；第二，在满足第一规则的条件下，以总轨道角量子数L最大的电子组态能量最低；第三，当未满壳层中的电子数少于状态数的一半时，J=的能量最低。93.原子的电子壳层是满填的，自旋磁矩完全相互抵消，原子磁矩由例：孤立铁原子的电子层分布为1s22s22p63s23p63d64s2其d电子的轨道占据情况为：使总电子自旋磁矩为4 B B。未未满满壳壳层层中中的的电电子子数数少少于于状状态态数数的的一一半半时时占占据据尽可能多的轨道，且其中电子自旋方向平行尽可能多的轨道，且其中电子自旋方向平行。94.例：孤立铁原子的电子层分布为1s22s22p63s23p67.3抗磁性和顺磁性(Diamagnetismandparamagnetism)95.7.3抗磁性和顺磁性(Diamagnetisman材材料料中中原原子子的的电电子子态态与与孤孤立立原原子子不不同同，使使其其磁磁性性与与孤孤立立原原子不同子不同键合使外层电子排布发生了变化。键合使外层电子排布发生了变化。共价结合常使价电子配对甚至杂化成总磁矩为零的电子结构氢分子。在离子化合物中可使有磁矩的原子变成无磁矩的离子。金属中磁性取决于正离子实和自由电子的磁性。例：过渡金属中，d轨道展宽成能带，与s能带交叠，使s带和d带中的电子数与孤立原子不同。孤立钯原子的外层电子组态为3d104s0，没有磁矩，但在金属钯中外层电子组态则变成3d9.44s0.6，出现磁矩。96.材料中原子的电子态与孤立原子不同，使其磁性与孤立原子不同7.3.1抗磁性(Diamagnetism)97.7.3.1抗磁性(Diamagnetism)97.理论研究表明，抗磁性来源于电子轨道运动在外磁场作用下的改变。外磁场使材料中电子轨道运动发生变化，感应出很小的磁矩，其方向与外磁场方向相反。所有物质均有抗磁性磁化率，但其磁化率很小，在材料具有原子、离子或分子磁矩时，其他磁化率掩盖了抗磁化率只有材料中没有固有磁矩或固有磁矩很小时抗磁性才能表现出来电子壳层满填的物质才能成为抗磁体。98.理论研究表明，抗磁性来源于电子轨道运动在外磁场作用下的改变。没有外磁场时，分子或原子中各个电子的轨道磁矩和自旋磁矩完全抵消，其矢量和为0，即每个分子或原子的固有磁矩均为零。故整块抗磁质不显现磁性。在外磁场下当电子顺时针作轨道运动时，产生的洛仑兹力（左手定则）向外而削弱向心力，使原逆时针方向的电流减弱。相当于施加了反方向的电流，根据右手定则产生的附加磁矩m与外加磁场H方向相反。99.没有外磁场时，分子或原子中各个电子的轨道磁矩和自旋磁矩完全抵每个原子内有 z 个电子，每个电子有自己的运动轨道，在外磁场作用下，电子轨道绕 H H 进动，进动频率为，称为Lamor进动频率。由于轨道面绕磁场进动，使电子运动速度有一个变化v，电子轨道磁矩增加，但方向与磁场相反，使总的电子轨道磁矩减小。总之，由于磁场作用引起电子轨道磁矩减小，表现出抗磁性。100.每个原子内有z个电子，每个电子有自己的运动轨道，在外磁场101.101.无论电子顺时针运动还是逆时针运动，所产生的附加磁矩m都与外加磁场的方向相反，故称为抗磁矩。一个电子在外加磁场H 的作用下，产生的的抗磁矩为式中，负号表示ml与H 的方向相反;分母me为电子质量一个原子常有z 个电子，每个电子都要产生抗磁矩，由于电子的轨道半径不同，故一个原子的抗磁矩为任何材料在磁场作用下都要产生抗磁性，与温度、外磁场无关。从广义上来说，超导也是一种抗磁性。102.无论电子顺时针运动还是逆时针运动，所产生的附加磁矩m都与外外加磁场所感生的轨道矩改变抗磁性T TORH抗磁性是普遍存在的，它是所有物质在外磁场作用下毫不例外地具有的一种属性，大多数物质的抗磁性因为被较强的顺磁性所掩盖而不能表现出来。103.外加磁场所感生的抗磁性TORH抗磁性是普遍存在的，它是所有物物质的抗磁性不是由于电子的轨道磁矩和自旋磁矩产生的，而是由外磁场作用下电子循轨运动所产生的附加磁矩造成的，此磁矩与外磁场成正比，也是可逆的。任何物质的电子都有循轨运动，因此任何物质都有抗磁性抗磁性和抗磁体是有区别的。有抗磁性但不一定是抗磁体抗磁性物质104.物质的抗磁性不是由于电子的轨道磁矩和自旋磁矩产生的，而是由外7.3.2顺磁性(Paramagnetism)105.7.3.2顺磁性(Paramagnetism)10u顺磁质在外磁场中的磁化，主要是由分子磁矩的取向作用所产生的，而抗磁效应是无足轻重的。u无外磁场时，分子中各个电子的轨道磁矩与自旋磁矩未能相互抵消，每个分子有固有磁矩Pm且不等于0。即顺磁质中，每个分子均显示出磁性。但整个物质由于热运动的影响，对外并不表现为磁性。u组成材料的原子中具有未成对电子或内壳层未被填满、或具有奇数个核外电子的原子或离子产生的磁矩不为0。106.顺磁质在外磁场中的磁化，主要是由分子磁矩的取向作用所产生的，郎之万顺磁性理论理论的基本概念：顺磁性物质的原子间无相互作用（类似于稀薄气体状态），在无外场时各原子磁矩在平衡状态下呈现出混乱分布，总磁矩为零，当施加外磁场时，各原子磁矩趋向于H方向。107.郎之万顺磁性理论理论的基本概念：顺磁性物质的原子间无相互作用当外加磁场时，由于磁场与分子电流磁矩的相互作用除克服磁矩间相互作用引起的无序，还需克服温度使原子磁矩趋于的混乱分布，最后外加磁场使原子磁矩趋于规则取向。一旦外加磁场增加到能补偿热运动能量时，原子磁矩就一致排列，显示为顺磁性。顺磁性主要来源于外磁场对原子或离子固有磁矩的取向作用。108.当外加磁场时，由于磁场与分子电流磁矩的相互作用除克服磁矩间相1895年居里(P.Curie)顺磁磁化率与温度的关系(居里定律)其中T为绝对温度；C为常数，称为居里常数。朗之万(P.Langevin)等的解释：根据经典统计理论，原子热振动的动能Ek与温度成正比，即 EkkT其中k为玻尔兹曼常数，T为绝对温度。热振动使原子磁矩倾向于混乱分布，在任何方向上的原子磁矩之和为零，对外不表现磁性。109.1895年居里(P.Curie)顺磁磁化率与温度的关系(当外磁场增加到使势能U的减少能够补偿热运动的能量时，原子磁矩即一致排列，此时：当有磁感应强度为B0的外磁场时，原子磁矩m与B0的夹角要尽量小，以降低势能：U=-mB0cos 外磁场使原子磁矩m趋于一致排列。kT mB0110.当外磁场增加到使势能U的减少能够补偿热运动的能量时，原子磁矩不考虑材料中磁性离子的相互作用，在高温低磁场的情形下，可推导出磁化率其中n为单位体积内的原子数称为居里常数通通过过测测量量 和和T T的的关关系系，可可求求出出斜斜率率C C，进进而而求求出出原原子子磁磁矩矩mm。111.不考虑材料中磁性离子的相互作用，在高温低磁场的情形下，可推导计算表明：当T=1000K，磁场为1T，顺磁物质的磁化强度M102A/m顺磁物质很难磁化。当材料中磁性离子较多，相互作用较强而不可忽略时，其顺磁磁化率常服从居里外斯定律其中Tc是居里温度，可能来源于交换作用、偶极子相互作用或晶体电场的作用。112.计算表明：当T=1000K，磁场为1T，顺磁物质的磁化强度M顺磁体/顺磁性物质1.正常顺磁体O2，NO，Pt；Pd稀土金属；Fe,Co,Ni的盐类；Fe,Co,Ni2.磁化率与温度无关3.存在反铁磁体转变碱金属过渡族金属及其合金或它们的化合物113.顺1.正常顺磁体O2，NO，Pt；2.磁化率与温度无关3.存1、正常顺磁体居里定律居里-外斯定律磁化率与温度成反比。114.1、正常顺磁体居里定律居里-外斯定律磁化率与温度成反比。112、磁化率与温度无关的顺磁体 碱金属3、存在反铁磁体转变的顺磁体反铁磁体当温度高于尼尔点（TN）时，表现为顺磁体。过渡族金属及其合金或它们的化合物。115.2、磁化率与温度无关的顺磁体反铁磁体当温度高于尼尔点（TN）练习：铁磁性物质磁化率与温度的关系示意图TTC116.练习：铁磁性物质磁化率与温度的关系示意图TTC116.7.4铁磁性(Ferromagnetism)铁磁体？117.7.4铁磁性(Ferromagnetism)铁磁体？如果物质的大于0 0，且数值很大，这类物质为铁磁性物质，如FeFe、CoCo、NiNi等。铁磁性材料具有很强的磁性，在技术具有广泛的应用，通常所指的磁性材料就是这类材料。电工纯铁金属钴金属镍118.如果物质的大于0，且数值很大，这类物质为铁磁性物质，如Fe研究表明，铁磁性和顺磁性具有相同的来源。对顺磁体来说，要使顺磁体中由于热扰动而排列混乱的磁矩在室温下达到接近于整齐排列的状态，需要8108108 8A/mA/m的强磁场，目前的极限磁场很难达到如此高的强度。对铁磁体来说，它的磁化强度容易改变，只需在很小的磁场下（1101103 3A/mA/m）就可以达到技术饱和；磁场去除后，这种排列仍然可以保持下去。顺磁性的来源？119.研究表明，铁磁性和顺磁性具有相同的来源。顺磁性的来源？119铁磁性研究的核心问题就是为什么铁磁体的原子磁矩比顺磁体容易整列得多？物质内部原子磁矩的排列a:a:顺磁性 b:b:铁磁性 c:c:反铁磁性 d:d:亚铁磁性 120.铁磁性研究的核心问题就是为什么铁磁体的原子磁矩比顺磁体容易整7.4.1铁磁体磁化的现象(Phenomenaofthemagnetizationofferromagneticmaterials)121.7.4.1铁磁体磁化的现象(Phenomenao它表示磁场强度H与所感生的B或M之间的关系（非线性）O点：H0、B0、M0，磁中性或原始退磁状态OA段：近似线性，起始磁化阶段AB段：较陡峭，表明急剧磁化HHm后，M逐渐趋于一定值MS（饱和磁化强度），而B则仍不断增大(原因?)由BH（MH）曲线可求出或一、磁化曲线(magnetizationcurve)122.它表示磁场强度H与所感生的B或M之间的关系（非线性）一、磁化施加外部磁场H：BMs(Bs)M(B)OH M和B 都沿OB线增加,至B点达到饱和Ms和Bs分别称为饱和磁化强度和饱和磁感应强度。以后磁场强度增加，M不升高。达到饱和后，逐渐减弱外磁场H，M和B也减小，此过程称为退磁。磁滞回线123.施加外部磁场H：BMs(Bs)M(B)OHM和B都沿OB退磁并不沿OB逆向进行，而是沿BC段进行。Ms(Bs)M(B)OHEMr(Br)CBDHc继续增大反向磁场，至E点M和B达到反向饱和。当H=0时，M和B 处于Mr和Br处(C点)，不为零，称为剩余磁化强度和剩余磁感应强度（剩磁）加反向磁场至D，则M=0，B=0，即完全消除剩磁，此处的磁场强度H c称为矫顽力。磁滞现象：退磁过程中M和B的变化落后于H的变化的现象。124.退磁并不沿OB逆向进行，而是沿BC段进行。Ms(Bs)M(B再沿正方向增大磁场，可得另一半磁化曲线EFGBDECBMs(Bs)Mr(Br)HcM(B)OHFGHm-Hm磁滞回线：外磁场强度H从Hm变到-Hm再到Hm，磁化曲线形成封闭环。磁滞回线所包围的面积表征磁化和退磁一周所消耗的功，称为磁滞损耗125125.再沿正方向增大磁场，可得另一半磁化曲线EFGBDECBMs(磁滞回线是磁材的重要特性之一 磁滞回线的第二象限为退磁曲线（依据此考察永磁材料性能），退磁曲线上每一点所对应的B和H的乘积BH为磁能积，表征永磁材料中能量大小。最大磁能积(BH)max 是永磁的重要特性参数之一。126.磁滞回线是磁材的重要特性之一126.电滞回线当外电场为零时，晶体中相邻电畴的极化方向相反，晶体的总电矩为零当施加逐渐增加的外电场时，反向电畴反转，导致反向电畴体积变小，同向电畴体积变大当电场增大到足够使晶体中所有反向电畴均反转到外场方向时，晶体变成单畴体，晶体的极化达到饱和此后电场再增加，与一般电介质的极化相同，极化强度将随电场线性增加，并达到最大值PmaxPmax。当电场从图中C C处开始减小时，极化强度将沿C CB B曲线逐渐下降电场减至零时，极化强度下降到某一数值PrPr，PrPr称为铁电体的剩余极化强度。改变电场方向，并沿负方向增加到EcEc时，极化强度下降至零。反向电场再继续增加，极化强度反向，EcEc就称为铁电体的矫顽场强。随着反向电场的继续增加，极化强度沿负方向继续增加，并达到负方向的饱和值(-Ps)(-Ps)，整个晶体变为具有负向极化的单畴晶体，当电场由高的负值连续变化到高的正值时，正方向电畴又开始形成并生长，直至整个晶体再一次变成具有正向极化的单畴晶体，极化强度沿回线的FGHFGH回到C C点。回线包围的面积就是极化强度反转两次所需的能量。Residual 剩磁Mrcoercive force 矫顽力HcSaturation 饱和磁化强度Ms重点127.电滞回线当外电场为零时，晶体中相邻电畴的极化方向相反，晶体的NOTE:Hc是表征材料在磁化后保持磁化状态的能力。通常以Hc划分软磁、永磁、半永磁材料：软磁永磁半永磁128.NOTE:Hc是表征材料在磁化后保持磁化状态的能力。通常以磁化功：磁性材料磁化时消耗的能量。显然在易磁化方向上的磁化功小，在此方向的磁化强度矢量Ms能量低。2.磁晶各向异性在在不不同同方方向向上上得得到到同同样样的的磁磁化化强强度度要要消消耗耗不不同同的的能能量。量。磁化功在数值上等于阴影部分的面积在晶体的不同的取向与外磁场平行时，磁化的难易不同129.磁化功：磁性材料磁化时消耗的能量。显然在易磁化方向上的磁化功Fe,Ni,Co不同晶向的磁化难易130.Fe,Ni,Co不同晶向的磁化难易130.对立方晶系对立方晶系其中K0为主晶轴方向上的磁化能量；1、2、3分别是磁化强度与x,y,z轴夹角的余弦，即1=cos，2=cos，3=cos；K1、K2称为磁晶各向异性常数。一般 K2较小，可忽略，Ek仅用K1表示。磁晶各向异性能：磁化强度矢量沿不同晶轴方向的能量差，用Ek表示。其他晶系也有相应的磁晶各向异性能的表达式。131.对立方晶系其中K0为主晶轴方向上的磁化能量；1、2、3转矩磁强计的原理是，当样品(片状或球状)置于强磁场中，使样品磁化到饱和。若易磁化方向接近磁化强度的方向，则磁晶各向异性将使样品旋转，以使易轴与磁化强度方向平行这样就产生一个作用在样品上的转矩。如果测量转矩与磁场绕垂直轴转过的角度关系，就可以得到转矩曲线，并由此可求得磁晶各向异性常数。右图是用来测量转矩曲线的转矩仪。磁晶各向异性常数的测量方法H易磁化方向磁场132.转矩磁强计的原理是，当样品(片状或球状)置于强磁场中，使样品无无织织构构的的多多晶晶铁铁磁磁体体磁磁化化时时不不显显示示各各向向异异性性，如如果果其其形形状状为为球形则其磁化是各向同性的。球形则其磁化是各向同性的。实际铁磁体：几乎没有球形3.形状各向异性同样的磁场强度下在x、y、z方向的磁感应强度不同由于磁体的形状不同引起的各方向磁化的差异133.无织构的多晶铁磁体磁化时不显示各向异性，如果其形状为球形则其原因：不同方向有不同的退磁场能。原因：不同方向有不同的退磁场能。退磁场：铁磁体表面出现磁极后除在铁磁体周围产生磁场外，在铁磁体内部也产生磁场。该磁场与铁磁体的磁化强度方向相反，起退磁作用，称为退磁场。其表达式为：Hd=-NMN：退磁因子；M：磁化强度N与铁磁体形状有关。如棒状铁磁体越短粗N越大，退磁场越强，达到磁饱和的外磁场越强134.原因：不同方向有不同的退磁场能。退磁场：铁磁体表面出现磁极后铁磁体在磁场中磁化时形状和尺寸发生变化的现象铁磁体在磁场中磁化时形状和尺寸发生变化的现象4.磁致伸缩为线磁致伸缩系数，其中l0为初始长度，l为磁化后的长度。磁化达到饱和时的线磁致伸缩系数称为饱和线磁致伸缩系数，对一定的材料是定值。定义磁饱和后不继续伸缩135135.铁磁体在磁场中磁化时形状和尺寸发生变化的现象4.磁致伸缩为线饱和线磁致伸缩系数代表铁磁体的磁致伸缩能力。一般铁磁体的饱和线磁致伸缩系数在10-6-10-3。磁致伸缩现象可用于微步进旋转马达、机器人、传感器、驱动器等。专门研制的磁致伸缩合金如TbDyFe合金的饱和线磁致伸缩系数可达0.2%如果铁磁体在磁化过程中的尺寸变化受到限制，不能自由伸缩，则会形成拉（压）内应力，在磁体内部引起弹性能，称为磁弹性能。磁弹性能是附加的内能升高，是磁化的阻力136136.饱和线磁致伸缩系数代表铁磁体的磁致伸缩能力。一般铁磁体的饱和137.137.138.138.139.139.测量磁致伸缩的一个方便可行的方法是应变片技术。电阻应变片是材料长度变化引起应变片的电阻变化，因而通过测量电阻的变化，得到材料的形变。也就是得到l/l，再用公式就可以得到：100,111,110等磁致伸缩常数。例 对3.93Ni-V的单晶，制作成圆片，圆片面为(010)测量磁致伸缩与角的函数关系，为磁化强度与001方向的夹角。应变片在001和111方向测量，可分别得到100和111。若应变片的轴平行于001方向，则1=2=0和3=1,得到磁致伸缩的测量方法 对3.93V-Ni(010)园盘样品所测磁致伸缩与角的函数关系，为磁化强度和001方向的夹角：(A)沿(001)方向伸长；(B)沿111方向伸长140.测量磁致伸缩的一个方便可行的方法是应变片技术。电阻应7.4.2 铁磁体的自发磁化(Spontaneous magnetization of ferromagnetic materials)141.7.4.2铁磁体的自发磁化(Spontaneousm自自发发磁磁化化：不不加加外外磁磁场场时时铁铁磁磁性性材材料料的的原原子子磁磁矩矩就就在在很很多多局局部发生取向一致的排列，产生局部的磁矩。部发生取向一致的排列，产生局部的磁矩。铁磁材料在被外磁场磁化之前不表现出磁性各个原子磁矩一致的小区域的原子磁矩取向是随机的，整个材料不表现出宏观磁矩。磁畴：由于自发磁化形成的铁磁材料中的原子磁矩一致的小区域。铁磁材料都有宏观磁矩？技术磁化：外磁场作用下铁磁材料发生磁化，使磁畴的取向发生了与外磁场一致的有序排列，表现出宏观的磁化强度的现象。142.自发磁化：不加外磁场时铁磁性材料的原子磁矩就在很多局部发生取与原子顺磁性一样，在原子的电子壳层中存在没有被电子填满的状态是产生铁磁性的必要条件。铁磁性材料的磁性是自发产生的。所谓磁化过程(又称感磁或充磁)只不过是把物质本身的磁性显示出来，而不是由外界向物质提供磁性的过程。实验证明，铁磁质自发磁化的根源是原子(正离子)磁矩，而且在原子磁矩中起主要作用的是电子自旋磁矩。143.与原子顺磁性一样，在原子的电子壳层中存在没有被电子填满的状态分子场假说自发磁化的理论磁畴假说技术磁化理论铁磁性的本质铁磁体在外磁场中的行为铁磁理论144.分子场假说铁磁性的本质铁磁体在外磁场中的行为铁磁理论144.1.1.外斯(P.Wiss)分子场理论 铁硅合金单晶在(100)面的粉纹图观察到磁畴，是自发磁化理论的实验证明145.1.外斯(P.Wiss)分子场理论铁硅合金单晶在(100Weiss假说第一个假设为分子场假设：铁磁性材料在0K居里温度Tc的温度范围内存在与外加磁场无关的自发磁化，其原因是材料内部存在分子场，使原子磁矩克服热运动的无序效应，自发地产生平行一致取向。磁体中存在与外场无关的自发磁化强度，在数值上等于技术饱和磁化强度Ms，而且这种自发磁化强度的大小与物体所处环境的温度有关。对于每一种铁磁体都有一个完全确定的温度，在该温度以上，物质就完全失去了其铁磁性。在外磁场为零的时候，铁磁体不存在磁化强度；根据Weiss的第一个假设，铁磁体似乎是应该有，这个矛盾显然是由另外一些原因所造成的。146.Weiss假说第一个假设为分子场假设：铁磁性材料在0K居里为解决这个矛盾，Weiss提出第二个假设：