工程热力学经典教程-陆志民课件

卢志民工程热力学2024/6/151卢志民来源来源：西北工：西北工业大学大学热力学本力学本质和起源和起源thermodynamicsthermothermo热热热热dynamicsdynamics 动力学动力学动力学动力学热力学热力学热力学热力学即由热产生动力，事实上，热力学起源是源于对即由热产生动力，事实上，热力学起源是源于对即由热产生动力，事实上，热力学起源是源于对即由热产生动力，事实上，热力学起源是源于对热机热机热机热机的研究（的研究（的研究（的研究（1763176317841784年间，年间，年间，年间，WattWatt的的的的凝汽式单缸蒸气机）。凝汽式单缸蒸气机）。凝汽式单缸蒸气机）。凝汽式单缸蒸气机）。热力学是研究热力学是研究热力学是研究热力学是研究物质的能量物质的能量物质的能量物质的能量、能量传递和转换能量传递和转换能量传递和转换能量传递和转换以及以及以及以及与能量转换有关的物性与能量转换有关的物性与能量转换有关的物性与能量转换有关的物性间相互关系的科间相互关系的科间相互关系的科间相互关系的科学。学。学。学。在此省去对热力学发展史的介绍，但事实上，对科学发展史的学习以及从中凝练出指导在此省去对热力学发展史的介绍，但事实上，对科学发展史的学习以及从中凝练出指导在此省去对热力学发展史的介绍，但事实上，对科学发展史的学习以及从中凝练出指导在此省去对热力学发展史的介绍，但事实上，对科学发展史的学习以及从中凝练出指导科学研究的科学哲学，是提高思考力和整体对科学掌握、理解能力的一个重要手段。科学研究的科学哲学，是提高思考力和整体对科学掌握、理解能力的一个重要手段。科学研究的科学哲学，是提高思考力和整体对科学掌握、理解能力的一个重要手段。科学研究的科学哲学，是提高思考力和整体对科学掌握、理解能力的一个重要手段。2024/6/153思考思考题l1、为了获得一定数量的机械能是否必须投入热量？反之，、为了获得一定数量的机械能是否必须投入热量？反之，为了使热量从低温物体传给高温物体，是否一定要以消耗为了使热量从低温物体传给高温物体，是否一定要以消耗功或热作为代价？功或热作为代价？l2、为什么在各种动力装置中既要吸热又要放热？这是、为什么在各种动力装置中既要吸热又要放热？这是不是热功转换的必要条件？不是热功转换的必要条件？l3、不同的工质对热工转换的程度是否有影响？、不同的工质对热工转换的程度是否有影响？l4、影响能量转换的因素有哪些？如何提高转换的效果？、影响能量转换的因素有哪些？如何提高转换的效果？2024/6/154全全书内容划分内容划分第第3 3章章气气体体和和蒸蒸汽汽的的性性质质第第4 4章章 理理想想气气体体的的热热力力过过程程及及热热力力学学一一般般关关系系式式第第6 6章章 实实际际气气体体性性质质第第1 1章章 基基本本概概念念第第2 2章章 第第一一定定律律第第5 5章章 第第二二定定律律第第1 12 2章章理理想想气气体体混混合合物物及及湿湿空空气气第第7 7章章 气气体体和和蒸蒸汽汽的的流流动动第第8 8章章 压压气气机机的的热热力力过过程程第第9 9章章 气气体体动动力力循循环环第第1 10 0章章 蒸蒸汽汽动动力力装装置置循循环环第第1 11 1章章 制制冷冷循循环环热力学基本概念热力学基本概念和基本理论和基本理论工质性质工质性质基本热力过程以及应用基本热力过程以及应用2024/6/155学学习方法方法1.把握把握线索线索（大量的基本概念贯穿于整个工程热力学的前（大量的基本概念贯穿于整个工程热力学的前前后后，抽象且相互联系，必须掌握好）；前后后，抽象且相互联系，必须掌握好）；2.学会学会抽象简化抽象简化的研究的研究方法方法（基本定律、基本关系式基本定律、基本关系式是解是解决问题的基础，必须掌握并能灵活运用）；决问题的基础，必须掌握并能灵活运用）；3.重视习题和实验等（重视习题和实验等（理解理解是基础，方法是关键，熟能生是基础，方法是关键，熟能生巧巧)。扩大工程实际的知识面，从应用中理解。扩大工程实际的知识面，从应用中理解。2024/6/156热热热热物质物质功功功功功功热热物质物质物质物质功功物质物质绝热热力系绝热热力系孤立热力系孤立热力系闭口热力系闭口热力系开口热力系开口热力系 1.1.闭口系闭口系与外界无物质交换的热力系。与外界无物质交换的热力系。2.2.开口系开口系与外界有物质交换的热力系。与外界有物质交换的热力系。3.3.绝热系绝热系与外界无热量交换的热力系。与外界无热量交换的热力系。4.4.孤立系孤立系与外界无任何联系的热力系。与外界无任何联系的热力系。第一章基本概念第一章基本概念灵活掌握：按具体分析需要划分系统灵活掌握：按具体分析需要划分系统2024/6/157l本课程主要涉及两类系统：闭口系和本课程主要涉及两类系统：闭口系和稳流稳流的开口系的开口系闭口系闭口系开口系开口系2024/6/158第一章基本概念第一章基本概念l状态参数状态参数具有以下具有以下特征特征：单值函数单值函数;变化量与路径无关，变化量与路径无关，点点函数。函数。微元差是全微分。微元差是全微分。lP、T、v、U、H和和S;对简单可压缩系统，热功转换中只存在对简单可压缩系统，热功转换中只存在容积变化功容积变化功。某一个状。某一个状态参数可以由另外两个参数确定两维座标图。态参数可以由另外两个参数确定两维座标图。基本状态参数，掌握基本状态参数，掌握温标转换温标转换压力测量（转换）压力测量（转换）比体比体积与密度的转换。积与密度的转换。状态参数坐标图：状态参数坐标图：1v1Opvp12p2v2压容图压容图sOTs22T21T1s1温熵图温熵图2024/6/159系统在系统在不受外界的影响的条件下，如果宏观热力性质的条件下，如果宏观热力性质不随时间而变化，这时系统的状态称为，这时系统的状态称为热力平衡状热力平衡状态态，简称，简称平衡状态平衡状态。平衡与稳定平衡与稳定平衡与均匀平衡与均匀第一章基本概念第一章基本概念l l准平衡准平衡准平衡准平衡既是平衡，又是变化；既可以用状态既是平衡，又是变化；既可以用状态既是平衡，又是变化；既可以用状态既是平衡，又是变化；既可以用状态参数描述，又可进行热功转换参数描述，又可进行热功转换参数描述，又可进行热功转换参数描述，又可进行热功转换l l只有只有只有只有准平衡过程准平衡过程准平衡过程准平衡过程，才能在坐标图中用连续的，才能在坐标图中用连续的，才能在坐标图中用连续的，才能在坐标图中用连续的曲线表示。曲线表示。曲线表示。曲线表示。l l可逆可逆可逆可逆准平衡无摩擦和其它损耗零准平衡无摩擦和其它损耗零压差压差温差温差和和摩擦摩擦2024/6/1510第一章第一章 基本概念基本概念sT1s1T12s2T2vp1v1p12v2p2ll功和热是功和热是功和热是功和热是过程量过程量过程量过程量，可逆可逆可逆可逆过程功和热在状态参数坐标图上表示。过程功和热在状态参数坐标图上表示。过程功和热在状态参数坐标图上表示。过程功和热在状态参数坐标图上表示。2024/6/1511l循环循环：封闭的热力过程。：封闭的热力过程。l工质在经历了一个循环后工质在经历了一个循环后状态的变化量状态的变化量为零为零(过程的净热量与经功量相等过程的净热量与经功量相等)。l正向自然自发正向自然自发，热能从高温流向低温的，热能从高温流向低温的过程中部分利用，转变成功；过程中部分利用，转变成功；l逆向逆向：热量从低温传向高温，：热量从低温传向高温，非自发非自发，需要输入功需要输入功经济性指标经济性指标=得到的得到的收益收益花费的花费的代价代价高温热源高温热源热能热能动力动力装置装置低温热源低温热源吸热吸热q1做功做功wnet放热放热q2消耗热，获得功。消耗热，获得功。消耗功，获得热。消耗功，获得热。高温热源高温热源制冷制冷装置装置/热泵热泵低温热源低温热源放热放热q1做功做功net吸热吸热q2正正向向循循环环正正向向循循环环2024/6/1512小小结vpTT1T2abdcs1s2dbacq1q2q1q2sssT2T1sabwnet21qq-=wnetl1.首先，（经抽象和简化）对所需研究的对象主观地划分系统。首先，（经抽象和简化）对所需研究的对象主观地划分系统。l2.将其状态、经历的过程、循环表示在将其状态、经历的过程、循环表示在pv图和图和Ts图上。图上。l3.计算过程（比）功量、热量和效率、功率等。计算过程（比）功量、热量和效率、功率等。2024/6/1513各种热工装置的热力学共性内容归纳各种热工装置的热力学共性内容归纳内燃机装置内燃机装置燃气轮机装置燃气轮机装置蒸汽动力装置蒸汽动力装置 装置名称装置名称 工作物质工作物质 热热 源源 冷冷 源源 功功水蒸汽水蒸汽高高 温温 物物 体体冷却水冷却水对外输出功对外输出功燃燃 气气 燃烧烟气燃烧烟气 大大 气气 对外输出功对外输出功燃燃 气气 燃烧烟气燃烧烟气大大 气气 对外输出功对外输出功压缩制冷装置压缩制冷装置制冷剂制冷剂 被冷却物体被冷却物体大大 气气消消耗耗功功2024/6/1514第二章第二章热力学第一定律力学第一定律l热力学第一定律是热力学第一定律是能量守恒与转换定律能量守恒与转换定律在热力学中的应在热力学中的应用。确定了热力过程中各种能量在用。确定了热力过程中各种能量在数量上数量上的相互关系。的相互关系。“热可以变为功，功也可以变为热。在热能和机械能之热可以变为功，功也可以变为热。在热能和机械能之间相互转换时，一定量的热消失时必产生相应量的功；间相互转换时，一定量的热消失时必产生相应量的功；消耗一定量的功时必出现与之对应的一定量的热。消耗一定量的功时必出现与之对应的一定量的热。”各章基本知识点各章基本知识点l实质是能量的收支平衡：实质是能量的收支平衡：lQ吸吸热为正；内能热为正；内能增加增加U为正；对外为正；对外作功为正作功为正进入能量进入能量 -离开能量离开能量 =储存能储存能变化变化2024/6/1515第二章第二章热力学第一定律力学第一定律l热力学能热力学能U(内能内能)包括分子热运动引起的内动能包括分子热运动引起的内动能(T相关相关)和分子和分子间的相互作用力引起的内位能间的相互作用力引起的内位能(v相关相关)；l总能总能E包括内部储存能（热力学能）包括内部储存能（热力学能）U和和外部储存能外部储存能（宏观运（宏观运动能及位能）动能及位能）各章基本知识点各章基本知识点焓焓=热力学能热力学能+推动功推动功技术功技术功=容积功容积功-流动功流动功(推动功之差推动功之差)对流动工质对流动工质(开口系统开口系统)，焓表示沿，焓表示沿流动方向传递的总能量流动方向传递的总能量中，取决于热力状态的那部分能量。中，取决于热力状态的那部分能量。2024/6/1516第二章第二章热力学第一定律力学第一定律l闭口系能量平衡方程式：各章基本知识点各章基本知识点只有只有对可逆可逆过程程，有，有l稳定流动稳定流动开口系统能量方程式：vp1v1p12v2p20P1v1P1v1P2v2P2v2膨胀功膨胀功w w技术功技术功wtwt2024/6/1517第二章第二章热力学第一定律力学第一定律热热力力学学第第一一定定律律的的能能量量方方程程式式在在工工程程上上应应用用很很广广，但但首首先先要要对对其其不不同同的的形形式式进进行行有有较较为为全全面面的的认识：认识：从闭口系推导，与开口系方程形式不同，实质相同从闭口系推导，与开口系方程形式不同，实质相同在在闭口、开口系闭口、开口系均成立，应用于均成立，应用于闭口系闭口系时，不存在推动时，不存在推动功功p1v1p1v1、p2v2p2v2，轴功轴功wiwi要变为膨胀功要变为膨胀功w w，开口、闭口系统；稳定、开口、闭口系统；稳定、不稳定流动不稳定流动；可逆、不可；可逆、不可逆过程。逆过程。2024/6/1518第二章第二章热力学第一定律力学第一定律l一、动力机：一、动力机：w wi i=-=-h=hh=h1 1-h-h2 2=w=wt t工质在其中膨胀，其对外输出的净功等于工质进出口焓降工质在其中膨胀，其对外输出的净功等于工质进出口焓降l二、压气机：二、压气机：w wC C=-=-w wi i=h=hh=h2 2h h1 1=w wt t工质在其中被压缩，外界对其做功全部转变为工质焓增。工质在其中被压缩，外界对其做功全部转变为工质焓增。l三、换热器：三、换热器：q q=h h=h h2 2-h-h1 1工质与外界交换的热量主要用于改变其的焓值。工质与外界交换的热量主要用于改变其的焓值。l四、管道：四、管道：1/21/2（c cf2f22 2c cf1f12 2）=h h1 1-h-h2 2工质的焓降用于增加其自身动能。工质的焓降用于增加其自身动能。l五、节流：五、节流：h h1 1=h h2 2节流前后工质的焓值保持不变。节流前后工质的焓值保持不变。各章基本知识点各章基本知识点2024/6/1519第三章第三章 理想气体的性理想气体的性质l理想气体的概念：理想气体的概念：微观模型宏观解释现实应用微观模型宏观解释现实应用l微观模型：微观模型：分子是弹性、不具体积的质点，分子是弹性、不具体积的质点，分子间没分子间没有作用力。有作用力。l宏观解释：宏观解释：实际气体在实际气体在p0,vp0,v时的极限状态，此时分时的极限状态，此时分子本身体积远小于其活动空间，内位能可以忽略。子本身体积远小于其活动空间，内位能可以忽略。l现实应用：现实应用：工程中常用的氧气、氮气、空气、燃气等工质，工程中常用的氧气、氮气、空气、燃气等工质，在通常使用的温度、压力下都可作为理想气体处理。在通常使用的温度、压力下都可作为理想气体处理。l实际气体：氨、氟里昂、水蒸气实际气体：氨、氟里昂、水蒸气各章基本知识点各章基本知识点2024/6/1520第三章第三章 气体和蒸汽的性气体和蒸汽的性质l理想气体的状态方程式：各章基本知识点各章基本知识点气体常数，与状态无关，只与种类有关，J/(kgK)令令 ，则，则 R R 是与理想气体的状态和种类都无关的普适是与理想气体的状态和种类都无关的普适恒量，称为摩尔气体常数（或通用气体常数）。因而有：恒量，称为摩尔气体常数（或通用气体常数）。因而有：不同物量时状态方程的形式不同物量时状态方程的形式2024/6/1521理想气体的比热容c c:质量比热容质量比热容、C Cm m:摩尔比热容、摩尔比热容、C C:容积比热容容积比热容 热量是过程量，因此比热容也与热量是过程量，因此比热容也与热力过程特性有关热力过程特性有关;也与也与物体自身的热力性质、状态物体自身的热力性质、状态有关有关;各章基本知识点各章基本知识点定容比热容定容比热容定压比热容定压比热容一般关系式，适用于任何工质一般关系式，适用于任何工质cvcv和和cpcp分别是状态参数分别是状态参数u u和和h h对对T T的的偏导数偏导数，因此对于，因此对于确定的过程确定的过程，cvcv和和cpcp也是也是状态参状态参数。数。2024/6/1522对于理想气体而言，忽略分子间相互作用对于理想气体而言，忽略分子间相互作用(内位能内位能),),热力学能热力学能u u与焓与焓h h仅与内动能有关，是温度仅与内动能有关，是温度的函数，理想气体的的函数，理想气体的cpcp和和cvcv也也仅仅是温度的函数仅仅是温度的函数。cpcp和和cvcv之差为气体之差为气体常数常数RgRg比值比值cp/cvcp/cv称为比热容比称为比热容比(绝热指数绝热指数)，非定值非定值迈耶公式迈耶公式2024/6/1523比热应用的比热应用的4种形式种形式l 真实比热容真实比热容(多项式拟合多项式拟合)：l 平均比热容平均比热容(区域平均区域平均)l-查表，准确查表，准确l 平均比热容直线关系式平均比热容直线关系式l定值比热容：定值比热容：给定、查表、给定、查表、按按分子运动理论分子运动理论导出导出(绝热指数绝热指数)2024/6/1524理想气体热力学能和焓只是理想气体热力学能和焓只是温度的单值函数温度的单值函数，与，与p p、v v无关无关对于理想气体，通常对于理想气体，通常取取0K0K时的焓值为时的焓值为0 0，这时任意温度，这时任意温度T T时的时的h h、u u实质上是从实质上是从0K0K计起计起的相对值。的相对值。熵是描述热力熵是描述热力系统混乱度系统混乱度的的状态参数状态参数，与途径无关。，与途径无关。对于可逆过程，由于对于可逆过程，由于 qfqf0 0，于是有，于是有2024/6/1525l理想气体熵方程虽从可逆过程推导而来，但只涉及状态理想气体熵方程虽从可逆过程推导而来，但只涉及状态量或状态量的增量，因此不可逆过程同样适用量或状态量的增量，因此不可逆过程同样适用l即理想气体的熵变即理想气体的熵变s1-2完全取决于初态和终态，完全取决于初态和终态，熵熵为状态参数为状态参数理想气体熵方程理想气体熵方程2024/6/1526规定规定p0101325Pa、T00K时，时，=0。任意状态（。任意状态（T，p）时的）时的s值为值为:状态（状态（T，p0）时的）时的s0值为值为:熵基准状态的确定：S S0 0实质上是选定基准状态（实质上是选定基准状态（T0T0，p0p0）后状态（）后状态（T T，p0 p0）的熵值）的熵值,仅为温度的函数，可依温度排列制表仅为温度的函数，可依温度排列制表（见附表（见附表8 8）2024/6/1527水蒸气水蒸气1.1.水的相水的相图和三相点、和三相点、临界点；界点；2.2.水定水定压加加热汽化汽化过程的程的图示；示；3.3.水蒸气水蒸气热力性力性质图表的熟悉和使用。表的熟悉和使用。各章基本知识点各章基本知识点一定的饱和温度对应于一定的饱和压力，反之也成立，即两者间存在单值关系。一定的饱和温度对应于一定的饱和压力，反之也成立，即两者间存在单值关系。2024/6/1528水水温温超超过过一一定定数数值值tc时时，液液相相不不可可能存在，而只能是气相能存在，而只能是气相-临界状态临界状态各章基本知识点各章基本知识点固液固液汽体汽体临界点临界点液体液体液汽液汽三相线三相线固汽固汽蒸汽蒸汽pT Tvp p常数常数T T常数常数固体固体固液固液液体液体固体固体o 三相点三相点蒸汽蒸汽A固汽固汽液液汽汽CBpT汽体汽体（汽化曲线）（汽化曲线）（熔解曲线）（熔解曲线）（升华曲线）（升华曲线）临界点临界点2024/6/1529未饱和水状态未饱和水状态 饱和水状态饱和水状态 湿饱和蒸汽状态湿饱和蒸汽状态 干饱和蒸汽状态干饱和蒸汽状态 过热蒸汽状态过热蒸汽状态过热阶段过热阶段水蒸汽的定压生成过程水蒸汽的定压生成过程饱和水的汽化阶段饱和水的汽化阶段水的预热阶段水的预热阶段水蒸汽的定压生成过程小结水蒸汽的定压生成过程小结水蒸汽的定压生成过程小结水蒸汽的定压生成过程小结干度干度x2024/6/1530一点、二线、三区、五态一点、二线、三区、五态各章基本知识点各章基本知识点加热汽化过程在加热汽化过程在pv图和图和Ts图上可归纳为：图上可归纳为：一点：临界点；二线：饱和水线和饱和蒸汽线；三区：过冷水区、湿蒸汽区及过热蒸汽区；五态：过冷水、饱和水、湿饱和蒸汽、干饱和蒸汽及过热蒸汽。pTabcdeabcdeabcdeabcdeabcdeabcde饱和水线饱和水线饱和水线饱和水线饱和蒸汽线饱和蒸汽线饱和蒸汽线饱和蒸汽线临界点临界点临界点临界点pcr=22.064MPaTcr=647.14K2024/6/1531水蒸气图表各章基本知识点各章基本知识点l水蒸气是典型的非理想气体，勿用理想气体公式计算！l水蒸气表和图的熟悉和使用。典型：给定饱和蒸气和饱和水的热力学参数，根据干干度度算出湿蒸气的热力学参数，再进行运算！当然，需要根据根据T、p判断状态判断状态。2024/6/1532情况一：已知（情况一：已知（p,t）在湿蒸气区，在湿蒸气区，p、t不是两个独立的变量，因此不能由不是两个独立的变量，因此不能由p、t确定状态点。确定状态点。查饱和表得已知压力（或温度）下的饱和温度查饱和表得已知压力（或温度）下的饱和温度ts(p)（或饱和压力（或饱和压力ps(t)）：）：2024/6/1533情况二：已知情况二：已知p（或（或t）及某一比参数）及某一比参数y（v或或s或或h）：）：查饱和表得已知压力（或温度）下的查饱和表得已知压力（或温度）下的y、y”：在湿蒸气区干度及其它参数的的计算：在湿蒸气区干度及其它参数的的计算：2024/6/1534h-s图-方便进行定压热量和绝热功量计算湿区：有定压（定温）线和定干度线；湿区：有定压（定温）线和定干度线；过热区：有定压线和定温线。过热区：有定压线和定温线。图中图中粗线为界限曲线粗线为界限曲线，其上为过热蒸汽区，其下为湿蒸汽区。，其上为过热蒸汽区，其下为湿蒸汽区。定压线定压线在湿区为倾斜直线，进入过热区斜率逐渐增大在湿区为倾斜直线，进入过热区斜率逐渐增大(向上倾斜向上倾斜 )。shpT图图7-4水蒸汽的水蒸汽的h-s图图定温线定温线由左右延伸，过热区，定温线较平坦，越往右越接近水平由左右延伸，过热区，定温线较平坦，越往右越接近水平线线 理想气体。理想气体。由于工程上用的水蒸汽都是过热蒸汽或由于工程上用的水蒸汽都是过热蒸汽或x50%x50%的水蒸汽，对于的水蒸汽，对于x50%x0.70.72024/6/1535第四章第四章 气体和蒸汽的基本气体和蒸汽的基本热力力过程程一般为可逆过程、理想气体、定值比热容。一般为可逆过程、理想气体、定值比热容。典型过程：定容、定压、定温和绝热；典型过程：定容、定压、定温和绝热；根据系统平衡的性质及过程中系统与外界热传递和功传递的根据系统平衡的性质及过程中系统与外界热传递和功传递的特定条件特定条件，建立，建立过程方程式过程方程式p=f(v)p=f(v)。借助过程方程和借助过程方程和状态方程状态方程,找出不同状态间的参数关系找出不同状态间的参数关系,进而相互确定之（对于实际气体，常采用进而相互确定之（对于实际气体，常采用图表计算）。图表计算）。在在p-vp-v图和图和T-sT-s图中图中画出过程曲线画出过程曲线,直观地描述过程中参数的变化规律及能量转换情况。直观地描述过程中参数的变化规律及能量转换情况。计算热力过程始、末状态间的比热力学能计算热力过程始、末状态间的比热力学能,比焓和比熵的变化量比焓和比熵的变化量（u u、h h、s s）。确定确定1kg1kg工质对外作出的工质对外作出的功和过程热量功和过程热量。分析热力过程的一般步骤分析热力过程的一般步骤思考，热量如何计算？思考，热量如何计算？2024/6/1536第四章第四章 理想气体的理想气体的热力力过程程l定容过程定容过程：l过程方程式过程方程式lp,v,Tp,v,T关系关系lu,h,su,h,s计算计算l能量交换能量交换各章基本知识点各章基本知识点V=Constant公式都只给出定比热容的形式，对于变比热容的情况，请自行变换。公式都只给出定比热容的形式，对于变比热容的情况，请自行变换。参照参照P101，注意，注意k值也非定值值也非定值。2024/6/1537第四章第四章 理想气体的理想气体的热力力过程程l定压过程定压过程：l过程方程式过程方程式lp,v,Tp,v,T关系关系lu,h,su,h,s计算计算l能量交换能量交换各章基本知识点各章基本知识点p=Constant2024/6/1538第四章第四章 理想气体的理想气体的热力力过程程l定温过程定温过程：l过程方程式过程方程式lp,v,Tp,v,T关系关系lu,h,su,h,s计算计算l能量交换能量交换各章基本知识点各章基本知识点T=Constant2024/6/1539第四章第四章 理想气体的理想气体的热力力过程程l定熵过程定熵过程：l过程方程式过程方程式lp,v,Tp,v,T关系关系lu,h,su,h,s计算计算l能量交换能量交换各章基本知识点各章基本知识点2024/6/1540第四章第四章 理想气体的理想气体的热力力过程程l多变过程多变过程：l过程方程式过程方程式lp,v,Tp,v,T关系关系lu,h,su,h,s计算计算l能量交换能量交换各章基本知识点各章基本知识点要会求多变过程比热容要会求多变过程比热容2024/6/1541第四章第四章 理想气体的理想气体的热力力过程程各章基本知识点各章基本知识点l四个基本热力四个基本热力过程在p-v,T-s图上的表示。l各种特征多变过程在多变过程在p-v和和T-s图上表示（习题图上表示（习题4-12）。）。vpsT定压,n=0定压,n=0定容,n=定容,n=定温,n=1定温,n=1定熵,n=k定熵,n=k0n10n11nk1nknk图图4-3各种过程的各种过程的p-v图和图和T-s图图2024/6/1542(1)(1)功热转化功热转化(2)(2)有限温差传热（温差）有限温差传热（温差）(3)(3)自由膨胀（压力势）自由膨胀（压力势）(4)(4)混合过程（浓度势）混合过程（浓度势）自然界一切自发进行的物理现象均有方向性（自然界一切自发进行的物理现象均有方向性（单向单向），系），系统总是由不平衡状态朝着平衡状态进行。一个非自发过程统总是由不平衡状态朝着平衡状态进行。一个非自发过程的实现，一定是以另一个自发过程的进行作为的实现，一定是以另一个自发过程的进行作为补充补充。*凡是能够独立地、无条件自动进行的过程，称为自发过程。其它不能自凡是能够独立地、无条件自动进行的过程，称为自发过程。其它不能自动进行而需要外界帮助的过程称为非自发过程。动进行而需要外界帮助的过程称为非自发过程。第五章第五章热力学第二定律力学第二定律2024/6/1543第五章第五章热力学第二定律力学第二定律l关于能量传递或转化时的关于能量传递或转化时的方向方向、条件条件和和限度限度开尔文普朗克说法热功转换角度开尔文普朗克说法热功转换角度不可能制造出从不可能制造出从单一单一热源吸热、使之热源吸热、使之全部全部转化为功而不转化为功而不留下留下其他任何变化其他任何变化的的循环循环工作的热力发动机。工作的热力发动机。克劳修斯说法传热角度克劳修斯说法传热角度热不可能自发地、不付代价地从低温物体传至高温物体。热不可能自发地、不付代价地从低温物体传至高温物体。l2种表述的相互证明。各章基本知识点各章基本知识点2024/6/1544第五章第五章热力学第二定律力学第二定律l卡诺循环卡诺循环：吸热与放热过程中热源与工质间T=0时，热效率最高-定温定温吸、放热吸、放热+绝热绝热压缩、膨胀。压缩、膨胀。各章基本知识点各章基本知识点vpTT1T2abdcs1s2dbacq1q2q1q2sssT2T1图图5-3卡诺循环卡诺循环sabwnet21qq-=wnet定温吸热定温吸热定温放热定温放热绝热膨胀绝热膨胀绝热压缩绝热压缩2024/6/1545第五章第五章热力学第二定律力学第二定律各章基本知识点各章基本知识点卡诺循环效率卡诺循环效率：c c只决定于只决定于T T1 1、T T2 2，与工质性质无关；与工质性质无关；与工质性质无关；与工质性质无关；T T1 1、T T2 2，温差越大，温差越大，cc！c c只能小于只能小于1,1,因因T T1 1=或或T T2 2=0=0都不能实现。（都不能实现。（热二律）热二律）热二律）热二律）当当 T T1 1=T=T2 2 时时,c=0c=0。表明。表明:“凡有温差皆有动力凡有温差皆有动力”“单热源热机不可能单热源热机不可能单热源热机不可能单热源热机不可能”。卡诺定理卡诺定理定理一：定理一：在在相同温度相同温度的高温热源和相同温度的低温热源之间工作的一切可逆循环，其的高温热源和相同温度的低温热源之间工作的一切可逆循环，其热效率都相等热效率都相等，与可逆循，与可逆循环的环的种类无关种类无关，与采用哪种工质也无关。，与采用哪种工质也无关。定理二：定理二：在在温度同温度同为为T1T1的热源和同为的热源和同为T2T2的冷源间工作的一切的冷源间工作的一切不可逆不可逆循环，其循环，其热效率必小于可逆循环热效率必小于可逆循环。2024/6/1546回回热热是是提提高高热热效效率率的的一一种种行行之之有有效效的的方方法法，被被广广泛泛采用。采用。概括性卡诺循环概括性卡诺循环hngmTdbacq1q2T1T2多热源可逆循环多热源可逆循环 T T0 0s sm mn nD Dd de ea aA Ah hB Bb bc cC Cl lT1T1T2T2g gdsdss sT1T1T2T2TiTi2024/6/1547第五章第五章热力学第二定律力学第二定律l克劳修斯法克劳修斯法导出状态参数导出状态参数-熵熵各章基本知识点各章基本知识点PVO任意可逆循环看作任意可逆循环看作无数个微元卡诺循环组成无数个微元卡诺循环组成。微元卡诺循环。微元卡诺循环图图5-7熵参数导出用图熵参数导出用图变化量与路径无关，只与初终态有关，其微变化量与路径无关，只与初终态有关，其微元差是全微分，定义为状态参数元差是全微分，定义为状态参数-熵熵sTr1、Tr2是换热时的是换热时的热源温度热源温度，统一用，统一用T表示。表示。2024/6/1548孤立系孤立系熵增原理增原理及其及其应用用 孤立系统的熵只能增大，或者不变，孤立系统的熵只能增大，或者不变，绝不能减小绝不能减小，各章基本知识点各章基本知识点热源熵变热源熵变工质熵变工质熵变冷源熵变冷源熵变由卡诺定理二可知：由卡诺定理二可知：dS=0001、热功过程、热功过程2024/6/15502 2、温差、温差传热过程程若为有限温差传热，若为有限温差传热，T TA ATTB B，则有，则有3 3、摩擦耗散，功转化成热、摩擦耗散，功转化成热l耗散热耗散热Q Qg g耗散功耗散功W Wl l，由孤立系内某个物体吸收，引起熵增大，由孤立系内某个物体吸收，引起熵增大l如果如果吸收耗散热的物体温度环境温度吸收耗散热的物体温度环境温度，它将不再具有做功的能力，做功能力损失，它将不再具有做功的能力，做功能力损失I I，dIdId dW Wl l。2024/6/1551熵增原理的实质熵增原理的实质孤立系统内部存在孤立系统内部存在不平衡势差不平衡势差是过程自动进行的推动力，也是总熵增大的原因。当自动过程是过程自动进行的推动力，也是总熵增大的原因。当自动过程停止进行时，孤立系统的总熵达到最大值，系统达到相应的平衡状态，这时停止进行时，孤立系统的总熵达到最大值，系统达到相应的平衡状态，这时 ，即为即为平衡判据平衡判据。因而，熵增原理指出了热。因而，熵增原理指出了热过程进行的过程进行的限度限度。实际过程都不可逆，所以实际的热力过程总是朝着使系统总熵增大的方向实际过程都不可逆，所以实际的热力过程总是朝着使系统总熵增大的方向 进行。熵增进行。熵增原理阐明了原理阐明了过程进行的过程进行的方向方向。导致孤立系统熵减的过程不可能单独进行，除非有导致孤立系统熵减的过程不可能单独进行，除非有补偿过程补偿过程（使孤立系统熵增的过程）伴随（使孤立系统熵增的过程）伴随发生，以使孤立系统发生，以使孤立系统总熵增大总熵增大（至少不变）。从而熵增原理也揭示了热（至少不变）。从而熵增原理也揭示了热过程进行的过程进行的条件条件。熵增原理全面地、透彻地揭示了热过程进行的熵增原理全面地、透彻地揭示了热过程进行的方向方向、限度限度和和条件条件，这些正是热力学第二定律，这些正是热力学第二定律的实质。的实质。2024/6/1552一、闭口系（控制质量）熵方程一、闭口系（控制质量）熵方程（5-23）控制质量的熵变等于控制质量的熵变等于熵流熵流和和熵产熵产之和。之和。定义定义为熵流（热流引起的熵变）为熵流（热流引起的熵变）2024/6/1553二、开口系（控制体积）熵方程二、开口系（控制体积）熵方程开口系熵方程的一般形式开口系熵方程的一般形式:图图5-17熵方程导出模型熵方程导出模型热源热源物质物质 源源CVCVQQWWsemeseme孤立系孤立系simisimi控制体积熵变控制体积熵变热源熵变热源熵变(放放热热-)-)系统流出熵变（物质源流系统流出熵变（物质源流入）入）系统流入熵变（物质源流系统流入熵变（物质源流出）出）控制体积的熵变等于熵流与熵产之和。控制体积的熵变等于熵流与熵产之和。热熵流热熵流(吸吸热热-)-)物质熵流物质熵流熵产熵产注意：熵产和熵流同注意：熵产和熵流同过程有关过程有关，同样的系统初、终态之间有不同的不可逆过程，同样的系统初、终态之间有不同的不可逆过程，各自的熵产和熵流可以不相同，但综合效应引起的各自的熵产和熵流可以不相同，但综合效应引起的系统熵变相同系统熵变相同。2024/6/1554（火用）的概念、孤立系中（火用）的概念、孤立系中熵增与（火用）增与（火用）损失，能量失，能量贬值原理原理可可无限转换无限转换的能量称为（火用的能量称为（火用）“有用功有用功”。而把能量中。而把能量中不不可能转化可能转化为有用功的部分称为（火无）（为有用功的部分称为（火无）（“废热废热”）。）。（火用）损失（火用）损失/有用功损失有用功损失各章基本知识点各章基本知识点2024/6/1555热量热量（火用）（火用）sTs1s2T2T1T0EX,QAn,Q12s冷量（火用）冷量（火用）sTs1s2T2T1T0An,Q0Q031sTT0EX,Q0242024/6/1556lTA和和T0之间的可逆热机可做的最大功即之间的可逆热机可做的最大功即为为TA温度体系的热量（火用）为温度体系的热量（火用）为1234,(火无火无)为为3564。l而由于温差不可逆传热，体系而由于温差不可逆传热，体系B的温度的温度比体系比体系A的要低，其热量（火用）为的要低，其热量（火用）为1234，(火无火无)为为3564。sTTAT0火用火用火无火无12TBsAsiso12三、孤立系中熵增与（火用）损失，能量贬值原理三、孤立系中熵增与（火用）损失，能量贬值原理534635sB(火无火无)增增2024/6/1557孤立系熵增等于熵产孤立系熵增等于熵产 表明：表明：环境温度环境温度T T0 0一定时，孤立系统（火用）损失与一定时，孤立系统（火用）损失与其熵增成正比。上式同样适用与开口或闭口系统。其熵增成正比。上式同样适用与开口或闭口系统。孤立系统中进行热力过程时（火用）只会减小不孤立系统中进行热力过程时（火用）只会减小不会增大，极限情况下（可逆过程）（火用）保持不变，这会增大，极限情况下（可逆过程）（火用）保持不变，这就是就是能量贬值原理能量贬值原理，即，即由由于于实实际际过过程程总总有有某某种种不不可可逆逆因因素素，能能量量中中的的一一部部分分（火火用用）不不可可避避免免地地将将退退化化为为（火火无无），而而且且一一旦旦退退化化为为（火火无无）就就再再也也无无法法转转变变为为（火火用用），即即能能量量贬贬值值。因因而而尽尽可可能能地地减减少少（火火用用）损损失失是是合合理理用用能能和和节节能的指导方向。能的指导方向。2024/6/1558第七章第七章 气体和蒸汽的流气体和蒸汽的流动l熟悉当地音速、绝热滞止、马赫数、喷管的类型、扩压熟悉当地音速、绝热滞止、马赫数、喷管的类型、扩压管等概念；管等概念；l喷管的计算（状态判断、出口面积、出口速度）和选型；喷管的计算（状态判断、出口面积、出口速度）和选型；l了解背压变化时喷管内流动过程、有摩阻的绝热流动和了解背压变化时喷管内流动过程、有摩阻的绝热流动和绝热节流等。绝热节流等。各章基本知识点各章基本知识点2024/6/1559稳定流定流动的基本方程式：的基本方程式：四、声速方程四、声速方程三、过程方程式三、过程方程式二、能量方程二、能量方程一、质量方程一、质量方程普适，必须条件普适，必须条件普适，绝热过程忽略高度能普适，绝热过程忽略高度能定值比热的理想气体或实际气体的经验公式定值比热的理想气体或实际气体的经验公式状态参数，各截面音速不断变化状态参数，各截面音速不断变化2024/6/1560一、力学条件一、力学条件（8-98-9）由流动过程能量方程式和热力学第一定律解析式，得：由流动过程能量方程式和热力学第一定律解析式，得：式（式（8-98-9）即为促使流速变化的）即为促使流速变化的力学条件力学条件，即压力降低时技术功为正，故气流动能增加，流速，即压力降低时技术功为正，故气流动能增加，流速增加；相反，如压力升高，则流速必降低。反过来，要使气流速度增加，必须膨胀以降低其增加；相反，如压力升高，则流速必降低。反过来，要使气流速度增加，必须膨胀以降低其压力。压力。或或（b b）2024/6/1561 二、几何条件二、几何条件（8-88-8）（8-98-9）可见流速变化时气流截面面积的变化规律不但与可见流速变化时气流截面面积的变化规律不但与流速的高低流速的高低（与当地声速比较）有关，还（与当地声速比较）有关，还与喷管与喷管是渐缩还是扩压管是渐缩还是扩压管有关（有关（dcf dcf 的正负的正负 ）。）。再再+连续性方程式微分式连续性方程式微分式绝热过程方程式绝热过程方程式力学条件力学条件2024/6/1562促使流速改变的条件促使流速改变的条件1 1、力学条件、力学条件2 2、几何条件、几何条件压力降低时技术功为正，故气流动能增加，流速增加；相反，如压力升高，则流速必降低。压力降低时技术功为正，故气流动能增加，流速增加；相反，如压力升高，则流速必降低。反过来，要使气流速度增加，必须膨胀以降低其压力。反过来，要使气流速度增加，必须膨胀以降低其压力。符合几何条件则膨胀或压缩过程的不可逆损失减少，截面面积的变化规律与符合几何条件则膨胀或压缩过程的不可逆损失减少，截面面积的变化规律与MaMa的高低的高低有关，有关，也与是膨胀还是压缩有关（是喷管还是扩压管）。也与是膨胀还是压缩有关（是喷管还是扩压管）。2024/6/1563喷喷管管内内工工质质各各参参数数 沿沿流流动动方方向向的的变变化化规规律律c流速流速c比容比容v压力压力p音速音速aCp，c，a，v2024/6/1564各章基本知识点各章基本知识点图图8-3喷管喷管(dp0,dcf0)Ma1Ma1Ma1dA0渐扩渐扩dA0缩放缩放Ma1Ma1喷管喷管dA0dA0dcf0渐缩渐缩临界截面临界截面渐扩渐扩缩放（拉伐尔）缩放（拉伐尔）扩压管是使工质流过后，速度降低而压力升高扩压管是使工质流过后，速度降低而压力升高的设备。气体在扩压管中的能量转换过程，正好和喷管中的过的设备。气体在扩压管中的能量转换过程，正好和喷管中的过程相反程相反2024/6/1565喷管的管的计算（状算（状态判断、出口面判断、出口面积、出口速度）和、出口速度）和选型型各章基本知识点各章基本知识点cr=0.528cr=0.528双原子理想气体，若比热容取定值双原子理想气体，若比热容取定值k=1.4k=1.4cr=0.546cr=0.546过热蒸汽过热蒸汽k=1.3k=1.3cr=0.577cr=0.577干饱和蒸汽干饱和蒸汽k=1.135k=1.135关键：状态判断关键：状态判断(习题习题8-2)流量按流量按最小截面最小截面（即收缩喷管的出口截面，缩放喷管的喉部截面）（即收缩喷管的出口截面，缩放喷管的喉部截面）来计算来计算0aqmcb图图8-7 8-7 喷管流量喷管流量qmqm临界临界临界临界流量流量2024/6/1566收缩喷管，收缩喷管，q qm m随压比随压比 p p2 2/p/p0 0 的降低而增加，但当的降低而增加，但当 (p(p2 2/p/p0 0)=)=crcr时流时流量达最大值，并且压比继续降低亦不能使流量继续增大。量达最大值，并且压比继续降低亦不能使流量继续增大。-先先判断收缩喷管的出口压力能否降到临界压力。判断收缩喷管的出口压力能否降到临界压力。缩放喷管：虽然喷管出口截面的压力缩放喷管：虽然喷管出口截面的压力p p2 2继续降低，喉部截面以后气继续降低，喉部截面以后气流速度达到超声速，喷管截面面积也扩大，但由于缩放喷管的流速度达到超声速，喷管截面面积也扩大，但由于缩放喷管的喉部截面保持临界状态，故流量保持不变。喉部截面保持临界状态，故流量保持不变。对于喷管设计时，对于喷管设计时，先先确定喷管的几何形状确定喷管的几何形状，再按照给定的流量再按照给定的流量计算截面尺寸计算截面尺寸。各章基本知识点各章基本知识点2024/6/1567喷管两种管两种计算算各章基本知识点各章基本知识点设计计算设计计算校核计算校核计算已知已知进口参数进口参数(p1、t1)、出口背压、出口背压(pb)、流量、流量qm喷管形状、尺寸喷管形状、尺寸(A2、Acr)、进、进口参数口参数(p1、t1)、出口背压、出口背压(pb)求求喷管形状、尺寸喷管形状、尺寸(A2)、出口参数、出口参数(t2、cf2)出口参数出口参数(t2、cf2)、流量、流量qm关键关键p2=pbp2pcr渐缩喷管渐缩喷管p2pcr缩放喷管缩放喷管缩放喷管缩放喷管p2=pb渐缩喷管渐缩喷管p2=pcr(p2pcr)；p2=pb(p2pcr）2024/6/1568*l了解背压变化时喷管内流动过程：渐缩喷管渐缩喷管1.p1.pb bppcrcr，气体能够，气体能够完全膨胀，完全膨胀，p p2 2=p=pb b。AB2.2.p pb bp pcrcr，刚好完全膨胀，刚好完全膨胀，p p2 2=p=pb b=p=pcr cr。达到当地。达到当地声速声速c cf,crf,cr，和，和最大流量最大流量q qm,maxm,max。AC3.3.p pb bppcrcr，膨胀不足膨胀不足。p p2 2=p=pcrcr和和c cf,crf,cr、q qm,max m,max。ACD各章基本知识点各章基本知识点DpABCp0p2pbpcrDp0p2pbpABCGEFp0缩放喷管缩放喷管1.pb1.pb设计出口压力设计出口压力p2p2:ABC。2.2.pbp2pbp2pbp2:过度膨胀过度膨胀:EG:EG。2024/6/1569有摩阻的绝热流动&绝热节流第一次在实际应用中考虑了第一次在实际应用中考虑了摩擦、能量耗散的不可逆过程。摩擦、能量耗散的不可逆过程。引入速度系数引入速度系数或能量损失系数或能量损失系数各章基本知识点各章基本知识点实际出口速度实际出口速度理想可逆流动出口速度理想可逆流动出口速度2024/6/1570一、绝热节流的特点一、绝热节流的特点 节流过程不可逆节流过程不可逆节流过程不可逆节流过程不可逆 节流前后流体的焓不变节流前后流体的焓不变节流前后流体的焓不变节流前后流体的焓不变 节流后压力下降、比体积增大节流后压力下降、比体积增大节流后压力下降、比体积增大节流后压力下降、比体积增大速度变化曲线压力变化曲线节流的温度效应节流的温度效应节流的温度效应节流的温度效应理想气体节流温度零效应，其他大多数气体节流后变冷理想气体节流温度零效应，其他大多数气体节流后变冷理想气体节流温度零效应，其他大多数气体节流后变冷理想气体节流温度零效应，其他大多数气体节流后变冷2024/6/1571第八章第八章 压气机的气机的热力力过程程单级活塞式压气机的工作原理：三种理想压缩过程的耗功和做功量的比较；多级压缩和级间冷却的图示及其优点（安全性、耗功）；余隙容积的影响、容积效率；等温压缩效率和绝热压缩效率等概念；叶轮式压气机工作过程的图示分析；各章基本知识点各章基本知识点2024/6/1572单级活塞式活塞式压气机的工作原理气机的工作原理f1：进气过程；进气过程；12：压缩压缩过程过程；2g：排气过程。排气过程。图图9-1活塞式压气机示功图活塞式压气机示功图WcH1H2Q?VpP11P22gfV1V2进气和排气过程进气和排气过程f-1f-1和和2-g2-g都不是热力过程，气体的状都不是热力过程，气体的状态并不发生变化，只是缸内气体数量发生变化。态并不发生变化，只是缸内气体数量发生变化。压缩过程压缩过程1-21-2才是热力过程，气体的状态发生了变化才是热力过程，气体的状态发生了变化。压缩过程耗功：面积压缩过程耗功：面积1-2-m-n-11-2-m-n-1mn2024/6/1573三种理想三种理想压缩过程程两个极限的压气过程：即两个极限的压气过程：即绝热压缩绝热压缩和和等温压缩等温压缩。+多变压缩多变压缩过程（过程（1nk1nk），压缩过程），压缩过程有热量传出，气体温度也有所升高。有热量传出，气体温度也有所升高。特点：特点：各章基本知识点各章基本知识点vpP11P22T2s2nsTP11P22s2n2T图图9-2压缩过程的压缩过程的p-v图和图和T-s图图2024/6/1574余隙容积和容积效率增压比增压比,V V;V;Vc c/V/Vh h,V V。即即余隙容积余隙容积的存在限制了的存在限制了增压比的提高。增压比的提高。各章基本知识点各章基本知识点图图9-3有余隙容积时的示功图有余隙容积时的示功图H1H2Vp4132gf06V=V1-V4Vh=V1-V3VcV4-V6有效吸气容积有效吸气容积(V1-V4)/活塞排量活塞排量(V1-V3)耗功量仍为：耗功量仍为：2024/6/1575多级压缩和级间冷却的优点：耗功多级压缩和级间冷却的优点：耗功、终、终温温、高压气缸比体积、高压气缸比体积，直径，直径。最佳最佳压缩比：压缩比：l每级压气机所需的功相等。每级压气机所需的功相等。l每个气缸中气体压缩后所达到的最高温每个气缸中气体压缩后所达到的最高温度相同（度相同（T2=T3）。）。l每级向外排热量相等，而且每一级的中每级向外排热量相等，而且每一级的中间冷却器向外排热量也相等。间冷却器向外排热量也相等。各章基本知识点各章基本知识点VpP11P223egf23Pm3T图图9-4两级压缩、中间冷却压气机示意图两级压缩、中间冷却压气机示意图（b）多级压缩和级间冷却2024/6/1576l活塞式压缩机的评价指标：活塞式压缩机的评价指标：l叶轮式压气机的评价指标：叶轮式压气机的评价指标：各章基本知识点各章基本知识点定温效率定温效率绝热效率绝热效率可逆定温压缩过程耗功可逆定温压缩过程耗功实际压缩过程耗功实际压缩过程耗功可逆绝热压缩过程耗功可逆绝热压缩过程耗功实际压缩过程耗功实际压缩过程耗功2024/6/1577第九章第九章 气体气体动力循力循环l活塞式内燃机的三种理想加热循环及其相关无量纲量活塞式内燃机的三种理想加热循环及其相关无量纲量的定义；的定义；l三种理想加热循环的热经济性的计算比较；三种理想加热循环的热经济性的计算比较；l布雷顿布雷顿(Brayton)循环的图示及其热效率计算。循环的图示及其热效率计算。各章基本知识点各章基本知识点2024/6/1578分析分析动力循力循环的一般方法的一般方法各章基本知识点各章基本知识点1、将实际循环将实际循环抽象和简化抽象和简化成理想循环成理想循环任何实际热力装置中的工作过程都是不可逆的，且十分复杂。为了进行热力分析，需要建立实际循环任何实际热力装置中的工作过程都是不可逆的，且十分复杂。为了进行热力分析，需要建立实际循环相对应的热力学模型，即可用理想的可逆循环相对应的热力学模型，即可用理想的可逆循环代替代替实际不可逆循环。如将实际不可逆的燃烧过程简化为可实际不可逆循环。如将实际不可逆的燃烧过程简化为可逆的吸热过程逆的吸热过程动力循环的热效率：动力循环的热效率：2 2、将简化好的理想可逆循环表示在将简化好的理想可逆循环表示在p-vp-v、T-sT-s图图上上3、对理想循环进行分析计算对理想循环进行分析计算计算循环中有关状态点（如最高压力点、最高温度点）的参数，与外界交换的计算循环中有关状态点（如最高压力点、最高温度点）的参数，与外界交换的热量、功量热量、功量以及循环以及循环热效率热效率或或工作系数工作系数。2024/6/1579分析分析动力循力循环的一般方法的一般方法各章基本知识点各章基本知识点5 5、对理想循环的计算结果引入必要的、对理想循环的计算结果引入必要的修正修正考虑考虑实际实际存在的不可逆性对理想循环的结果进行存在的不可逆性对理想循环的结果进行修正修正。4、定性分析各主要参数对理想循环的定性分析各主要参数对理想循环的吸热量、放热量及净功量的影响吸热量、放热量及净功量的影响，进而分析对循环，进而分析对循环热效率热效率（