《热学》面向物理学本科学生课件

1热学热学面向物理学本科学生面向物理学本科学生主讲：主讲：xxx 感谢你的观看2019年5月271热学面向物理学本科学生主讲：xxx 感谢你的观看2012热学内容图析热学内容图析总论总论量热与量温量热与量温热传递的一般规律热传递的一般规律热力学平衡态的特征及充要条件热力学平衡态的特征及充要条件热力学第零定律、温度和温标热力学第零定律、温度和温标理想气体定律和状态方程理想气体定律和状态方程热学发展规律简史热学发展规律简史研究对象及方法研究对象及方法热力学基础热力学基础（宏观理论）（宏观理论）分子运动论分子运动论（微观理论）（微观理论）热学理论的应用热学理论的应用（物性学）（物性学）1、热力学第、热力学第一定律；一定律；2、热力学第、热力学第二定律；二定律；3、热机。、热机。1、分子运动论的实验、分子运动论的实验基础及基本论点；基础及基本论点；2、理想气体分子运动、理想气体分子运动的规律（平衡态）；的规律（平衡态）；3、理想气体内迁移规、理想气体内迁移规律（非平衡态）律（非平衡态）。1、实际气体、实际气体、液体、固体的基液体、固体的基本性质；本性质；2、一级相变特、一级相变特征及基本规律。征及基本规律。感谢你的观看2019年5月272热学内容图析总论量热与量温热传递的一般规律热力学平衡态的特3古希腊（公元前古希腊（公元前611430年）年）四元素四元素说：万说：万物是由物是由土、水、火、气土、水、火、气四种元素在数量上不四种元素在数量上不同比例的配合组成的。同比例的配合组成的。我国殷商时期我国殷商时期 五行学说五行学说：金、木、水、火、金、木、水、火、土土是构成世界万物的五种基本元素，称为五是构成世界万物的五种基本元素，称为五行。中国古代提出的元气说，就认为热（火）行。中国古代提出的元气说，就认为热（火）是物质元气聚散变化的表现。是物质元气聚散变化的表现。感谢你的观看2019年5月273古希腊（公元前611430年）四元素说：万物是由土、水4伽利略温度计伽利略温度计 16世纪世纪(明明)从钻木取火到商周的青铜器从钻木取火到商周的青铜器 感谢你的观看2019年5月274伽利略温度计 16世纪(明)从钻木取火到商周的青铜器 5瓦特早期蒸汽机瓦特早期蒸汽机清清初初感谢你的观看2019年5月275瓦特早期蒸汽机清初感谢你的观看2019年5月276感谢你的观看2019年5月276感谢你的观看2019年5月2771807年年 嘉庆嘉庆12年年感谢你的观看2019年5月2771807年 81823年年 道光道光3年年 感谢你的观看2019年5月2781823年 91892年年 同治同治18年年(仿哥窑五彩)感谢你的观看2019年5月2791892年 101.官窑官窑:南宋南宋2.定窑定窑:宋宋,河北曲阳河北曲阳3,汝窑汝窑:宋宋,河南宝丰河南宝丰4,哥窑哥窑:南宋南宋,浙江龙泉浙江龙泉5,均窑均窑:宋宋,河南禹县河南禹县五大名窑五大名窑:感谢你的观看2019年5月27101.官窑:南宋2.定窑:宋,河北曲阳3,汝窑:宋,河南宝11主要参考书目：主要参考书目：成绩考核：成绩考核：平时作业平时作业10%、出勤及课堂讨论、出勤及课堂讨论10%、期末占、期末占80%1.1.秦允豪，秦允豪，热学热学（第二版），高等教育出版社，（第二版），高等教育出版社，200620062.2.赵凯华等，赵凯华等，热学热学，高等教育出版社，高等教育出版社，200520053.3.黄淑清等，黄淑清等，热学教程热学教程，高等教育出版社，高等教育出版社，200320034.4.李椿等，李椿等，热学热学，高等教育出版社，高等教育出版社，200420045.5.王竹溪，热力学，北京大学出版社，王竹溪，热力学，北京大学出版社，200520056.6.张玉民等，张玉民等，热学热学，科学出版社，科学出版社，200620067.7.李洪芳，李洪芳，热学热学，复旦大学出版社，复旦大学出版社，200120018.8.包科达，包科达，热物理学基础热物理学基础，高等教育出版社，高等教育出版社，200120019.9.Serway&Faughn,College Physics(Sixth Edition),Serway&Faughn,College Physics(Sixth Edition),清华大学出版社，清华大学出版社，2005 2005 1010、Sears and Zemanskys,University Physics(Sears and Zemanskys,University Physics(第第1010版版)（上册），（上册），机械工业出版社，机械工业出版社，200320031111、王楚等，热学（基础物理教程、王楚等，热学（基础物理教程 面向面向2121世纪课程教材），世纪课程教材），200320031212、梁绍荣等，普通物理学，第二卷，高等教育出版社，梁绍荣等，普通物理学，第二卷，高等教育出版社，20062006感谢你的观看2019年5月2711主要参考书目：成绩考核：平时作业10%、出勤及课堂讨论112第一章第一章 导论导论1.1 宏观描述方法与微观描述方法宏观描述方法与微观描述方法一、热学的研究对象及其特点一、热学的研究对象及其特点 1、热物理学：是研究有关物质的热运动以及与热相联系是研究有关物质的热运动以及与热相联系的各种规律的科学。的各种规律的科学。2、热现象：这些与温度有关的物理性质的变化称热现象。这些与温度有关的物理性质的变化称热现象。3、热学研究对象：所有与热相联系的现象所有与热相联系的现象。4、特点：热物理学研究的是由数量很大的微观粒子所组热物理学研究的是由数量很大的微观粒子所组成的系统。成的系统。5、大数粒子：我们把数量级达到宏观系统量级的粒子。我们把数量级达到宏观系统量级的粒子。感谢你的观看2019年5月2712第一章 导论1.1 宏观描述方法与微观描述方13二、宏观描述方法与微观描述方法二、宏观描述方法与微观描述方法1、宏观描述方法：热力学方法宏观描述方法：热力学方法热力学：热力学：由观察和实验总结出来的热现象规律，构成热现象的宏观理论，叫做热力学。热力学方法的优点：热力学方法的优点：热力学基本定律是自然界中的普适规律，只要在数学推理过热力学基本定律是自然界中的普适规律，只要在数学推理过程中不加上其它假设，这些结论也具有同样的可靠性与普遍性。程中不加上其它假设，这些结论也具有同样的可靠性与普遍性。热力学的局限性：热力学的局限性：1、它只适用于粒子数很多的宏观系统；它只适用于粒子数很多的宏观系统；2、它主要研究物质在平衡态下的性质，它不能解答系统如何、它主要研究物质在平衡态下的性质，它不能解答系统如何从非平衡态进入平衡态的过程；从非平衡态进入平衡态的过程；3、它把物质看成为连续体，不考虑物质的微观结构、它把物质看成为连续体，不考虑物质的微观结构感谢你的观看2019年5月2713二、宏观描述方法与微观描述方法1、宏观描述方法：热力学方142、微观描述方法：统计物理学、微观描述方法：统计物理学 统计物理学则是热物理学的微观描述方法，它从物质由大数分子、原子组成的前提出发，运用统计的方法，把宏观性质看作由微观粒子热运动的统计平均值所决定，由此找出微观量与宏观量之间的关系。微观描述方法的局限性：微观描述方法的局限性：在于它在数学上遇到很大的困难，由此而作出简化假设（微观模型）后在于它在数学上遇到很大的困难，由此而作出简化假设（微观模型）后所得的理论结果与实验不能完全符合所得的理论结果与实验不能完全符合。3、热物理学、热物理学热力学基础热力学基础统计物理学的初步知识统计物理学的初步知识液体、固体、相变等物性学液体、固体、相变等物性学统计物理学方法的优点：统计物理学方法的优点：弥补热力学的不足，使热力学的理论获得更深刻的意义弥补热力学的不足，使热力学的理论获得更深刻的意义感谢你的观看2019年5月27142、微观描述方法：统计物理学 统计物理学则是热物理学的微151.2 热力学系统的平衡态热力学系统的平衡态一、热力学系统一、热力学系统1、热力学系统（系统）：被确定为研究对象的物体或物体系，被确定为研究对象的物体或物体系，或热学所研究的对象。或热学所研究的对象。3、孤立系统：与外界既不交换物质又不交换能量的系统与外界既不交换物质又不交换能量的系统2、外界：系统边界外部系统边界外部4、封闭系统:与外界不交换物质但可交换能量的系统与外界不交换物质但可交换能量的系统5、开放系统：与外界既交换物质又交换能量的系统与外界既交换物质又交换能量的系统热力学与力热力学与力学的区别学的区别热力学参量：压强、体积、温度等热力学参量：压强、体积、温度等热力学的目的：基于热力学的基本定律热力学的目的：基于热力学的基本定律力学的目的：基于牛顿定律（力学参量）力学的目的：基于牛顿定律（力学参量）感谢你的观看2019年5月27151.2 热力学系统的平衡态一、热力学系统1、热力16二、平衡态与非平衡态二、平衡态与非平衡态1 1、平衡态、平衡态真空孤立系统*在在不受外界条件影响不受外界条件影响下，经过足够长时间后系统必下，经过足够长时间后系统必将达到一个宏观上看来不随时间变化的将达到一个宏观上看来不随时间变化的状态状态，这种状态这种状态叫做叫做平衡态平衡态。定义：感谢你的观看2019年5月2716二、平衡态与非平衡态1、平衡态真空孤立系统*在不171）单一性（单一性（处处相等）处处相等）;2）物态的物态的稳定性稳定性 与时间无关；与时间无关；3）自发过程的终点；自发过程的终点；4）热动平衡（有别于力平衡）热动平衡（有别于力平衡）.2 2、非平衡态、非平衡态 在自然界中，平衡态是相对的、特殊的、局部的与暂时的，不平衡才是绝对的、普遍的、全局的和经常的。平衡态的特点感谢你的观看2019年5月27171）单一性（处处相等）;2、非平18三、热力学平衡三、热力学平衡热力学呈现平衡态平衡态的条件无热流：无热流：热学平衡条件，系统内部热学平衡条件，系统内部温度温度处处相等。处处相等。无粒子流：无粒子流：力学平衡条件，系统内部各部分之间、系力学平衡条件，系统内部各部分之间、系 统与外界之间应达到力学平衡，通常情况下反统与外界之间应达到力学平衡，通常情况下反 映为映为压强压强处处相等。处处相等。化学平衡：化学平衡：化学平衡条件，即在无外场下系统各部分的化学平衡条件，即在无外场下系统各部分的化化 学组成学组成应是处处相等。应是处处相等。可以用可以用P P、V V、T T图图来表示。只要上述三个条件一个得不到满足，就是非来表示。只要上述三个条件一个得不到满足，就是非平衡态，不能用平衡态，不能用P P、V V、T T图来表示。图来表示。感谢你的观看2019年5月2718三、热力学平衡热力学呈现平衡态的条件无热流：热学平衡条件191.3 物态方程物态方程一、物态方程一、物态方程平衡态平衡态 把处于平衡态的某种物质的热力学参量（如压强、体积、把处于平衡态的某种物质的热力学参量（如压强、体积、温度）之间所满足的函数关系称为该物质的温度）之间所满足的函数关系称为该物质的物态方程物态方程或称为或称为状状态方程。态方程。二、热膨胀现象二、热膨胀现象等温压缩系数等温压缩系数体膨胀系数体膨胀系数压强系数压强系数线膨胀系数线膨胀系数感谢你的观看2019年5月27191.3 物态方程一、物态方程平衡态 把20四、混合理想气体物态方程四、混合理想气体物态方程三、三、理想气体理想气体物态方程物态方程对各向同性物质对各向同性物质 能严格满足理想气体物态方能严格满足理想气体物态方程的气体被称为程的气体被称为理想气体理想气体。感谢你的观看2019年5月2720四、混合理想气体物态方程三、理想气体物态方程对各向同性物211.4 温度与温度计一、温度一、温度 日常生活中，常用日常生活中，常用温度温度来表示来表示冷热冷热的程度的程度 在微观上，则必须说明，温度是处于热平衡系统的微观在微观上，则必须说明，温度是处于热平衡系统的微观粒子粒子热运动强弱程度热运动强弱程度的度量。的度量。二、热力学第零定律二、热力学第零定律1、绝热壁与导热壁绝热壁与导热壁 设想有一个两端开口的绝热气缸，其中部有一个不透气的固定隔板把它分割为两部分。两活塞分别把一定量气体密封在左、右两部分的汽缸中。若不管你怎样移动左边汽缸中的活塞，总是不会改变右边气缸中气体的状态，我们就称固定于气缸中央的隔板是绝热壁，若右边气体的状态可能随左边活塞的移动而改变，则这种隔热板称为透热壁。感谢你的观看2019年5月27211.4 温度与温度计一、温度 日常生活中，常22ACB绝热壁ACBACB2、热力学第零定律热力学第零定律 在不受外界影响的情况下，只要在不受外界影响的情况下，只要A A和和B B同时与同时与C C处于热平处于热平衡，即使衡，即使A A和和B B没有接触，它们仍然处于热平衡状态，这种没有接触，它们仍然处于热平衡状态，这种规律被称为规律被称为热力学第零定律。热力学第零定律。感谢你的观看2019年5月2722ACB绝热壁ACBACB2、热力学第零定律 233、热力学第零定律的热力学第零定律的物理意义物理意义互为热平衡的物体之间必存在一个相同的特征，即它们的互为热平衡的物体之间必存在一个相同的特征，即它们的温温度是相同度是相同的。的。第零定律不仅给出了温度的概念，而且指出了第零定律不仅给出了温度的概念，而且指出了判别温度是否判别温度是否相同的方法相同的方法。温度计温度计感谢你的观看2019年5月27233、热力学第零定律的物理意义互为热平衡的物体之间必存在24三、温标三、温标1、温标的建立、温标的建立温度的数值表示法叫做温标经验温标的三要素选择测温物质，确定测温参量（属性）选择测温物质，确定测温参量（属性）选定固定点选定固定点进行分度，即规定测温参量随温度进行分度，即规定测温参量随温度的变化关系的变化关系2、理想气体温标、理想气体温标 以气体为测温物质，利用理想气体状态方程中体积（压强）以气体为测温物质，利用理想气体状态方程中体积（压强）不变时压强（体积）与温度成正比关系所确定的温标不变时压强（体积）与温度成正比关系所确定的温标称为理想称为理想气体温标气体温标经验温标依赖于测温物质和测温属性的选取感谢你的观看2019年5月2724三、温标1、温标的建立温度的数值表示法叫做温标经验温25V0不变Ptr为该气体温度计在水的三相点（气、液、固三相共存）时的压强（体积不变）Ptr/(133.3224Pa)373.0373.2374.0200400600800 1000T(p)=373.15KT(p)H2N2O2空气由气体温度计所由气体温度计所定出的温标定出的温标称为称为理想气体温标理想气体温标感谢你的观看2019年5月2725V0不变Ptr为该气体温度计在水的三相点（气、液、固三相26例例1.11.1ABCVAMVBmT0T0T如图所示，若测得此时B的压强读数为p，求待测温度T。解：解：测温后测温前压力表B温泡A解得：感谢你的观看2019年5月2726例1.1ABCVAMVBmT0T0T如图所示，若测得此时273、摄氏温标、华氏温标与兰氏温标、摄氏温标、华氏温标与兰氏温标t是摄氏温标是摄氏温标TR是兰（金）氏温标是兰（金）氏温标汽点三相点冰点绝对零度英美等国使用671.67491.69491.670TRR兰氏温标英美等国使用212.0032.0232.00-459.67tFF华氏温标国际通用100.000.010.00-273.15tC摄氏温标国际通用T=T373.15273.16273.150TK热力学温度通用情况与热力学温度的关系固定点的温度值符号单位温度感谢你的观看2019年5月27273、摄氏温标、华氏温标与兰氏温标t是摄氏温标TR是兰（金284、热力学温标热力学温标是一种是一种不依赖于不依赖于测温测温物质物质和测温和测温属性属性的温标的温标5、国际实用温标国际实用温标实用温度实用温度计简介计简介膨胀测温法：玻璃液体温度计、双金属温度计膨胀测温法：玻璃液体温度计、双金属温度计压力测温法：压力表式温度计、蒸汽压温度计压力测温法：压力表式温度计、蒸汽压温度计电磁学测温法：电阻温度计、温差热电偶温度计、半导体温度电磁学测温法：电阻温度计、温差热电偶温度计、半导体温度 计、频率温度计计、频率温度计辐射测温法：光学高温计、比色高温计、辐射高温计辐射测温法：光学高温计、比色高温计、辐射高温计声学测温法：声学温度计、噪声温度计声学测温法：声学温度计、噪声温度计开尔文感谢你的观看2019年5月27284、热力学温标是一种不依赖于测温物质和测温属性的温标5、291.5 物质的微观模型一、物质是由大数分子组成一、物质是由大数分子组成 利用扫描隧道显利用扫描隧道显微镜技术把一个个原微镜技术把一个个原子排列成子排列成 IBM 字母字母的照片的照片.物质是由大数分子组成的论点是指宏观物体是不物质是由大数分子组成的论点是指宏观物体是不连续的，它由大量分子或原子（离子）组成。连续的，它由大量分子或原子（离子）组成。感谢你的观看2019年5月27291.5 物质的微观模型一、物质是由大数分子组成 30二、分子热运动二、分子热运动1、分子或原子处于不停的热运动、分子或原子处于不停的热运动扩散扩散布朗运动布朗运动：悬浮在液体中的固体微粒的无规则运动悬浮在液体中的固体微粒的无规则运动关于布朗运动，要注意以下几点：关于布朗运动，要注意以下几点：形成条件是：只要微粒足够小。形成条件是：只要微粒足够小。温度越高，布朗运动越激烈。温度越高，布朗运动越激烈。观察到的是固体微粒（不是液体，不是固体分子）的无规则运动观察到的是固体微粒（不是液体，不是固体分子）的无规则运动，反映反映的是液体分子运动的无规则性的是液体分子运动的无规则性。实验中描绘出的是某固体微粒每隔实验中描绘出的是某固体微粒每隔30秒的位置的连线，秒的位置的连线，不是该微粒的运不是该微粒的运动轨迹动轨迹。微粒越小，小颗粒与液体分子接触越少，不平衡的机会越大，布朗运动微粒越小，小颗粒与液体分子接触越少，不平衡的机会越大，布朗运动越明显越明显 物物体体里里的的分分子子永永不不停停息息地地做做无无规规则则运运动动，这这种种运运动动跟跟温温度度有有关，所以通常把分子的这种运动叫做热运动。关，所以通常把分子的这种运动叫做热运动。感谢你的观看2019年5月2730二、分子热运动1、分子或原子处于不停的热运动扩散布朗312、涨落现象、涨落现象这种偏离统计平均值的现象称为这种偏离统计平均值的现象称为涨落现象涨落现象 可以证明，在粒子数可自由出入的某空间范围内的可以证明，在粒子数可自由出入的某空间范围内的粒子数的相对涨落反比于系统中粒子数粒子数的相对涨落反比于系统中粒子数N的平方根。的平方根。应用：应用：小镜子的小角度小镜子的小角度振荡振荡涨落电流的涨落电流的热噪声热噪声感谢你的观看2019年5月27312、涨落现象这种偏离统计平均值的现象称为涨落现象 32三、分子间的吸引力与排斥力三、分子间的吸引力与排斥力1、吸引力和排斥力、吸引力和排斥力 很多物质的分子很多物质的分子引力引力作用半径约为分子直径的两倍左右，超过这一距离，作用半径约为分子直径的两倍左右，超过这一距离，分子间相互作用力已很少。分子间相互作用力已很少。排斥力排斥力作用半径就是两分子刚好作用半径就是两分子刚好“接触接触”时两质心间的距离时两质心间的距离。2、分子力有如下几个特点：、分子力有如下几个特点：分子间同时存在引力和斥力；分子间同时存在引力和斥力；引力和斥力都随着距离的增大而减小；引力和斥力都随着距离的增大而减小；斥力比引力变化得快。斥力比引力变化得快。感谢你的观看2019年5月2732三、分子间的吸引力与排斥力1、吸引力和排斥力 33 分子力是一种电磁相互作用力，故它是一种保守力，它应该有势能，分子力是一种电磁相互作用力，故它是一种保守力，它应该有势能，称为分子作用力势能。称为分子作用力势能。3、F r 图象图象o4、分子间作用力（指引力和斥力的合、分子间作用力（指引力和斥力的合力）随分子间距离而变的规律：力）随分子间距离而变的规律：rr0时表现为引力；时表现为引力；r10r0以后，分子力变得十分微弱，可以以后，分子力变得十分微弱，可以忽略不计。忽略不计。5、从本质上来说，分子力是电场力的表现。、从本质上来说，分子力是电场力的表现。感谢你的观看2019年5月2733 分子力是一种电磁相互作用力，故它是一种保守341.6 理想气体微观描述的初级理论理想气体微观描述的初级理论一、理想气体微观模型一、理想气体微观模型1、分子本身线度比起分子间距离小得多而可忽略不计、分子本身线度比起分子间距离小得多而可忽略不计Loschmidt常数：常数：标准状态下分子间平均距离标准状态下分子间平均距离:感谢你的观看2019年5月27341.6 理想气体微观描述的初级理论一、理想气体微观模35氮分子半径：氮分子半径：2、除碰撞一瞬间外，分子间互作用力可忽略不计。、除碰撞一瞬间外，分子间互作用力可忽略不计。分子在两次碰撞之间作自由的匀速直线运动分子在两次碰撞之间作自由的匀速直线运动3、处于平衡态的理想气体，分子之间及分子与器壁、处于平衡态的理想气体，分子之间及分子与器壁间的碰撞是完全弹性碰撞间的碰撞是完全弹性碰撞 在常温下，压强在数个大气压以下的气体，一般都能很好在常温下，压强在数个大气压以下的气体，一般都能很好地满足理想气体方程。地满足理想气体方程。处于平衡态的气体均具有分子处于平衡态的气体均具有分子混沌性混沌性4、分子的运动遵从经典力学的规律、分子的运动遵从经典力学的规律 感谢你的观看2019年5月2735氮分子半径：2、除碰撞一瞬间外，分子间互作用力可忽略不计36二、单位时间内碰在单位面积器壁上的平均分子数二、单位时间内碰在单位面积器壁上的平均分子数Aa b c x y z0感谢你的观看2019年5月2736二、单位时间内碰在单位面积器壁上的平均分子数Aabcx37三、理想气体压强公式、三、理想气体压强公式、压强的单位换算压强的单位换算 设设 边长分别为边长分别为 x、y 及及 z 的的长方体中有长方体中有 N 个全同的质量为个全同的质量为 m 的气体分的气体分子，计算子，计算 壁面所受压强壁面所受压强.1、理想气体压强公式、理想气体压强公式感谢你的观看2019年5月2737三、理想气体压强公式、压强的单位换算 设 38单个分子对器壁碰撞特性单个分子对器壁碰撞特性:偶然性偶然性、不连续性、不连续性.大量分子对器壁碰撞的总效果大量分子对器壁碰撞的总效果：恒定的、持续的力的作用恒定的、持续的力的作用.热动平衡的统计规律热动平衡的统计规律（平衡态平衡态）1）分子按位置的分布是均匀的分子按位置的分布是均匀的 2）分子沿各方向运动概率均等分子沿各方向运动概率均等分子运动速度分子运动速度感谢你的观看2019年5月2738单个分子对器壁碰撞特性:偶然性、不连续性.39各方向运动概率均等各方向运动概率均等 方向速度平方的平均值方向速度平方的平均值各方向运动各方向运动概概率均等率均等感谢你的观看2019年5月2739各方向运动概率均等 方向速度平方的平均值各方向运40 单个单个分子遵循力学规律分子遵循力学规律 x方向动量变化方向动量变化分子施于器壁的冲量分子施于器壁的冲量两次碰撞间隔时间两次碰撞间隔时间单位时间碰撞次数单位时间碰撞次数单个分子单位时间施于器壁的冲量单个分子单位时间施于器壁的冲量感谢你的观看2019年5月2740 单个分子遵循力学规律 x方向动量变化分子施于器壁的41 大量大量分子总效应分子总效应 单位时间单位时间 N 个粒子个粒子对器壁总冲量对器壁总冲量 器壁器壁 所受平均冲力所受平均冲力 感谢你的观看2019年5月2741 大量分子总效应 单位时间 N 个粒子42气体压强气体压强统计规律统计规律分子平均平动动能分子平均平动动能感谢你的观看2019年5月2742气体压强统计规律分子平均平动动能感谢你的观看2019年543压强的物理压强的物理意义意义 统计关系式统计关系式宏观可测量量宏观可测量量微观量的统计平均值微观量的统计平均值分子平均平动动能分子平均平动动能 压强是大量分子对时间、对面积的统计平均结果压强是大量分子对时间、对面积的统计平均结果.感谢你的观看2019年5月2743压强的物理意义 统计关系式宏观可测量量微观量的统计平均值44压强的单位P.33 表表1.42、3、感谢你的观看2019年5月2744压强的单位P.33 表1.42、3、感谢你的观看20145四、温度的微观意义气体分子的均方根速率：气体分子的均方根速率：温度的微观意义：温度的微观意义：绝对温度是分子热运动剧烈程度的度量绝对温度是分子热运动剧烈程度的度量是分子杂乱无章热运动的平均平动动能，它不包括整体定向运动动能。是分子杂乱无章热运动的平均平动动能，它不包括整体定向运动动能。粒子的平均热运动动能与粒子质量无关，而仅与温度有关粒子的平均热运动动能与粒子质量无关，而仅与温度有关 P.34 表表1.5例例1.4例例1.3P.35P.35感谢你的观看2019年5月2745四、温度的微观意义气体分子的均方根速率：温度的微观意义：461.7 分子间作用力势能分子间作用力势能与真实气体物态方程与真实气体物态方程一、分子间互作用势能曲线一、分子间互作用势能曲线rEp(r)r0Ep0分子互作用势能曲线分子互作用势能曲线分子直径分子直径一种理解指分子的大小一种理解指分子的大小两分子质心的最短距离两分子质心的最短距离-分子的分子的有效直径有效直径分子力分子力 设无穷远处设无穷远处为为零零势能点。势能点。感谢你的观看2019年5月27461.7 分子间作用力势能与真实气体物态方程一、分子47二、范德瓦耳斯方程二、范德瓦耳斯方程1、分子固有体积修正、分子固有体积修正2、分子吸引力修正、分子吸引力修正设设k k指每一个分子进入界指每一个分子进入界面层时平均动量减少量面层时平均动量减少量pia感谢你的观看2019年5月2747二、范德瓦耳斯方程1、分子固有体积修正2、分子吸引力修正48三、三、Onnes方程方程感谢你的观看2019年5月2748三、Onnes方程感谢你的观看2019年5月27