资源描述
太 原 理 工 大 学 物 理 系 12-5 惠 更 斯 原 理 平 面 简 谐 波 只 是 理 想 模 型 ， 大 多 数 情 况 下 很难 写 出 波 动 方 程 的 ， 如 何 解 决 波 的 传 播 问 题 呢 ？物 理 上 通 常 采 用 定 性 和 半 定 量 的 方 法 。 惠 更 斯 原 理 就 是 非 常 成 功 的 定 性 和 半 定 量方 法 。 1678年 惠 更 斯 提 出 ： 简 洁 的 作 图 法 定 性 解 决了 波 的 传 播 问 题 ， 称 惠 更 斯 原 理 。波 动 方 程 和 惠 更 斯 原 理 同 等 重 要 ,相 互 补 充 . 太 原 理 工 大 学 物 理 系 媒 质 中 波 动 传 播 到 的 各 点 都 可 以 看 作 是 发 射 子波 的 波 源 ， 而 在 其 后 的 任 意 时 刻 ， 这 些 子 波 的 包 络就 是 新 的 波 前 .一 、 惠 更 斯 原 理 平面波球面波 利 用 惠 更 斯 原 理 可 以 由 t时 刻 波 阵 面 画 出 t+t时 刻的 波 阵 面 。 太 原 理 工 大 学 物 理 系二 波 的 衍 射 射 波 传 播 过 程 中 当 遇 到 障 碍 物 时 ， 能 绕 过 障 碍 物的 边 缘 而 传 播 的 现 象 称 作 波 的 衍 射 。 一 切 波 动 都 具 有 衍 射 现 象 ， 衍 射 现 象 是 否 明 显 ，决 定 着 波 长 与 障 碍 物 线 度 比 值 的 大 小 。 太 原 理 工 大 学 物 理 系1） 遇 到 障 碍 物 可 得 到 衍 射 波 的 波 阵 面 。2） 推 导 反 射 定 律 和 折 射 定 律 。惠 更 斯 原 理 用 途惠 更 斯 原 理 在 相 当 广 泛 的 范 围 内 解 决 了 波 的传 播 方 向 的 问 题 。四 、 入 射 波 和 折 射 波 、 反 射 波 的 相 位 关 系波 密 媒 质 ： 特 性 阻 抗 u相 对 较 大 .波 疏 媒 质 ： 特 性 阻 抗 u相 对 较 小 .介 质 的 密 度 与 波 速 u的 乘 积 u称 为 特 性 阻 抗 . 太 原 理 工 大 学 物 理 系 在 两 种 介 质 的 分 界 面 处 ,反 射 波 与 透 射 波引 起 的 两 振 动 相 位 相 同 ， 没 有 相 位 变 化 .1.透 射 波2.反 射 波 当 波 从 波 疏 介 质 入 射 到 波 密 介 质 ， 入 射 波 与反 射 波 在 界 面 处 的 相 位 相 反 , 即 反 射 波 在 分 界 处产 生 的 相 位 跃 变 ， 相 当 于 出 现 了 半 个 波 长 的 波程 差 ， 称 半 波 损 失 . 当 波 从 波 密 介 质 入 射 到 波 疏 介 质 ， 入 射 波与 反 射 波 在 界 面 处 的 相 位 相 同 ， 即 反 射 波 在分 界 处 无 半 波 损 失 . 太 原 理 工 大 学 物 理 系 波密介质u较大波疏介质较小u 有 半 波 损 失 太 原 理 工 大 学 物 理 系波密介质u较大 波疏介质较小u无 半 波 损 失
展开阅读全文