电磁学基本知识

第一章第一章 电机中的电磁学基本知识电机中的电磁学基本知识1.11.1 磁路的基本知识磁路的基本知识1.1.11.1.1电路与磁路电路与磁路对于电路系统来说，在电动势E的作用下电流I从E的正极通过导体流向负极。构成 一个完整的电路系统需要电动势、电导体，并可以形成电流。在磁路系统中，也有一个磁动势F(类似于电路中的电势)，在F的作用下产生一个(类似于电路中的电流)，磁通从磁动势的N极通过一个通路(类似于电路中的导 体)到S极，这个通路就是磁路。由于铁磁材料磁导率比空气大几千倍，即空气磁阻比铁 磁材料大几千倍，所以构成磁路的材料均使用导磁率高的铁磁材料。然而非铁磁物质，如空气也能通过磁通，这就造成铁磁材料构成磁路的周围空气中也必然会有磁通(，由a于空气磁阻比铁磁材料大几千倍，因而比小的多，常常被称为漏磁通，称为aa主磁通。因此磁路问题比电路问题要复杂的多。1.1.21.1.2电机电器中的磁路电机电器中的磁路磁路系统广泛应用在电器设备之中，如变压器、电机、继电器等。并且在电机和某些电 器的磁路中，一般还需要一段空气隙，或者说空气隙也是磁路的组成部分。图 11 是电机电器的几种常用磁路结构。图(a)是普通变压器的磁路，它全部由铁磁材 料组成；图(b)是电磁继电器磁路，它除了铁磁材料外，还有一段空气隙。图(c)表示电机 的磁路，也是由铁磁材料和空气隙组成；图(b)是无分支的串联磁路，空气隙段和铁磁材料串联组成；图(a)是有分支的并联磁路。图中实(或虚)线表示磁通的路径。(a)普通变压器铁芯；(b)电磁继电器常用铁芯；(c)电机磁路1.1.31.1.3 电气设备中磁动势的产生电气设备中磁动势的产生为了产生较强的磁场，在一般电气设备中都使用电流产生磁场。电流产生磁场的方法 是：把绕制好的N匝线圈套装在铁心上，并在线圈内通入电流i，这样在铁心和线圈周围的 空间中就会形成磁场，其中大多数磁通通过铁心，称为主磁通；小部分围绕线圈，称为 漏(a)图 1 1 几种常用电器的典型磁路(c磁通，如图 1 12 2 所示。套装在铁心上用于产生磁通的N匝线圈称为励磁线圈，励磁a线圈中的电流i称为励磁电流。若励磁电流为直流，磁路中的磁通是恒定的，不随时间变化,这种磁路称为直流磁路，直流电机的磁路属于这一类；若励磁电流为交流，磁路中的磁通是 交变的，随时间变化，这种磁路称为交流磁路，交流电机、变压器的磁路属于这一类。值得注意的是，除了电流产生磁场外，电机电器中还使用了大量的永久磁铁。而且随 着科学技术的发展，永久磁铁的磁性将越来越强。可以预见永久磁铁将在电机电器中得到广 泛的应用1.21.2磁场的基本知识磁场的基本知识为了准确描述磁场的大小、方向及其性质，便于分析、计算和设计磁路，常用如下物理量描述磁场。1.2.11.2.1 磁感应强度磁感应强度(磁通密度磁通密度)B描述磁场强弱及方向的物理量称为磁感应强度B。为了形象地描绘磁场，往往采用磁感应线，常称为磁力线，磁力线是无头无尾的闭合曲线。图 1 13 3 中画出了直线电流及螺线管电流产生的磁力线。(a)(b)图 1 3 电流磁场中的磁力线(a)直线电流；(b)螺线管电流磁力线的方向与产生它的电流方向满足右手螺旋关系，如图 1 13(a3(a)所示。在国际单位制中，磁感应强度B的单位为特(特斯拉)，单位符号为T，即1T1Wb/m2韦伯/米2)。1.2.21.2.2 磁通磁通穿过某一截面S S的磁感应强度B的通量，即穿过截面S S的磁力线根数称为磁感应通量,简称磁通。用表示。即1 11 1)在均匀磁场中，如果截面 S S 与B垂直，如图 1 14 4 所示，则上式变为=BS或 B=S式中，B为磁通密度，简称磁密，S为面积。在国际单位制中，的单位名称为韦（韦伯），单位符号 WbWb。1.2.31.2.3磁场强度磁场强度H计算导磁物质中的磁场时，引入辅助物理量磁场强度H，它与磁密B的关系为1 1 3 3)式中，卩为导磁物质的磁导率。真空的磁导率为卩二 4兀x10-7H/m。铁磁材料的0卩卩，例如铸钢的卩约为卩的 10001000 倍，各种硅钢片的卩约为卩的 6000600070007000 倍。0 0 0国际单位制中，磁场强度H的单位名称为安（安培）/米，单位符号A/m。1.31.3 电磁学的基本定律电磁学的基本定律1.3.11.3.1 安培环路定律安培环路定律描述电流产生磁场的规律描述电流产生磁场的规律凡导体中有电流流过时，就会产生与该载流导体相交链的磁通。在磁场中，沿任意一个闭合磁回路的磁场强度线积分等于该回路所交链的所有电流的代数和，即JH d上工i（1 1 一 4 4）l1 1 2 2)式中，Ei就是该磁路所包围的全电流。因此，式（1 14 4）也称全电流定律。如图 1 1 5 5 所示，电流i、i、i产生的磁场，沿封闭曲线磁场强度满足JHdl=i+i-i。图 1 1 一 5 5 中，与磁力线（闭合回线）符合右手螺旋关系的取正号，反之l1 2 3取负号。1.3.21.3.2 电磁感应定律电磁感应定律描述磁场产生电势的规律描述磁场产生电势的规律当导体处于变化的磁场（磁通）中时，导体中会产生感应电势，这就是电磁感应现象。这个感应电势的大小和磁通随时间的变化率的负值成正比，这就是电磁感应定律。例如匝数 为N的线圈所交链的磁通为，当该磁通随时间发生变化时，线圈产生的感应电动势为ddt式（1 1 一 5 5）为电磁感应定律的数学描述。在电机学中，电磁感应现象有两个方面：一一、变压器电动势变压器电动势图 16 为变压器电动势产生原理图。线圈N1通入随时间而变的电流 i,这时由1所产生的磁通也随时间而变，磁通沿导磁材料闭合。这时线圈N和N同时交链磁通，12从而在线圈N1和N2中都会感应电动势ei和e2，感应电动势的正方向如图16所示，其表达式如下1 1 6 6)在此例中，由线圈N中电流i的变化而在自身线圈N感应的电动势e称为自感电动1 1 一 5 5）1dt=-N2dt1 1 7 7)图 1 6 变压器电动势in-2e00001 1 1 1势，而由线圈N中电流i的变化在另一线圈N内感应的电动势e称为互感电动势。1 1 2 2感应电势还可以表示为磁链的方式，如式（1 16 6）和（1 17 7）可表示为e二-山/dt11和e二山/dt，其中屮和屮为磁链，分别为屮=Nx、屮=Nx。2 2 1 2 1 1 2 2通常把单位电流产生的磁链定义为线圈的电感，用符号L表示，单位为H，亨（亨 利）。于是有L=屮/i。二、旋转电动势二、旋转电动势 旋转电动势是由于线圈（或导体）和磁场之间存在的运动，使得线圈中的磁通发生变化，而产生电动势，所以称之为旋转电动势。如果线圈（或导体）所处的磁通密度B为均匀磁密 时，旋转电动势值的计算公式为：e=B xvxl（1 1 一 8 8）式中，v为导体运动的线速度，单位为m/s；B为导体所处的磁通密度，单位为卩；1为导 体的有效长度，单位为m；e为导体中感应电动势，单位为卩。旋转电动势方向由右手定则决定，即：伸开右手，使大拇指与其余四指互相垂直并在一个 平面内，让磁力线穿过手心，大拇指指向导体相对于磁场的运动方向，则四指所指的方向为 旋转电动势的方向。右手定则法如图 17 所示。图 1 7 确定旋转电动势方向的右手定则1.3.31.3.3毕毕萨电磁力定律萨电磁力定律描述电磁作用产生力的规律描述电磁作用产生力的规律载流导体在磁场中会受到力的作用，这种力是磁场与电流相互作用所产生的，故称为电 磁力。若磁场与导体相互垂直，则作用在导体上的电磁力值为：f=Bxixl（1 1 一 9 9）式中，B为导体所处的磁通密度，单位为卩；i为导体中的电流，单位为A；1为导体在磁 场中的有效长度，单位为m；f为作用在导体上的电磁力，单位为N-m。电磁力的方向可用图 18 所示的左手定则确定，即：伸开左手，大拇指与其余四指互相垂直，并保持在一个平面，让磁力线穿过手心，四指指向电流的方向，则大拇指所指的方 向即为电磁力的方向。二Ni=AFBl或F=Ni=Hl=-RS1 1 1111)式中，F=Ni为磁动势,RS为磁阻，RS为磁导。图 1 8 确定载流导体受力方向的左手定则1.3.41.3.4磁路欧姆定律磁路欧姆定律图 1 12 2 是一个单框铁心磁路的示意图。铁心上绕有N匝线圈，通以电流i产生的沿铁心闭合的主磁通，沿空气闭合的漏磁通。设铁心截面积为 S S,平均磁路长度为1，铁（5磁材料的磁导率为卩（卩不是常数，随磁感应强度B变化）。假设漏磁通可以不考虑（即令二 0，假设磁通全部通过铁心），并且认为磁路1上的磁场强度H处处相等，于是，根据全电流定律有JHdl二Hl=Ni11 1 1010)因H=B/卩，B 二/S，可得图式（1 11111）即所谓磁路欧姆定律，与电路欧姆定律相似。它表明，当磁腫一定（即m确定磁路情况下）磁动势F越大，所激发的磁通量也越大；当而磁动势F一定时，磁阻R越大，则产生的磁通量越小。在磁路中，磁阻R与磁导率卩成反比，空气的磁导mm率远小于铁心的磁导率卩，这表明漏磁路（空气隙）的R远大于铁心的R，故分析0Febm中可忽略漏磁通。（5根据式（1 1 一 1111）和L=屮/i，有L=N/i=N2A。m1.3.51.3.5 磁路基尔霍夫第一定律磁路基尔霍夫第一定律如果铁心不是一个简单的回路。而是带有并联分支的磁路，从而形成磁路的节点，则当 忽略漏磁通时，在磁路任何一个节点处，磁通的代数和恒等于零，即丫=0（1 11212）式（1 11212）与电路第一定律Yi=0形式上相似，因此称为磁路的基尔霍夫第一定律，就是 磁通连续性定律。若令流入节点的磁通定为（）。则流出该节点的磁通定为（）。如图 1 19 9 封闭面处有：+一二 0123磁路基尔霍夫第一定律表明，进人或穿出任一封闭面的总磁通量的代数和等于零，或穿 入任一封闭面的磁通量恒等于穿出该封闭面的磁通量。1.3.61.3.6 磁路基尔霍夫第二定律磁路基尔霍夫第二定律工程应用中的磁路，其几何形状往往是比较复杂的，直接利用安培环路定律的积分形式进行计算有一定的困难。为此，在计算磁路时，要进行简化。简化的办法是把磁路分段，几何形状相同的分为一段，找出它的平均磁场强度，再乘上这段磁路的平均长度，求得该段的磁位降（也可理解为一段磁路所消耗的磁动势）。然后把各段磁路的磁位降相加，结果就是总 磁动势，即沿任何闭合磁路的总磁动势恒等于各段磁位降的总和。称为磁路基尔霍夫第二定 律：图 1 9 磁路欧姆定律工 H l=工 i=iNkk1 1 1313)式中，H为磁路里第k段磁路的磁场强度(A A/m)m)；1第k段磁路的平均长度(m)；iNkk为作用在整个磁路上的磁动势，即全电流数(安匝)；N为励磁线圈的匝数。上式也可以理解为，消耗在任一闭合磁回路上的磁动势，等于该磁路所交链的全部电 流。图 1 11010 中所示磁路可分为两段,一段为铁磁材料组成的铁心，总长度为 2L2L+212-5,磁场强度为H1；另一段为气隙，长度为5，磁场强度为叫。铁心上有两组线圈，一组线 圈的电流为 I I，线圈的匝数为N1；另一组线圈的电流为-线圈的匝数为竹，由磁路基尔霍夫第二定律可得：H(21+21-5)+H5二 i N+i N11251 1221.41.4铁磁材料铁磁材料铁磁材料，一般是由铁或铁与钴、钨、镍、铝及其他金属的合金构成，迄今为止是最 通用的磁性材料。虽然这些材料的性能差异很大，但决定其性能的基本现象却是共同的。1.4.11.4.1 铁磁材料的磁化铁磁材料的磁化研究发现，铁磁材料由许许多多的磁畴构成，每个磁畴相当于一个小永磁体，具有较 强的磁矩，如图 1 11111 所示。在未磁化的材料样品中，所有磁畴摆列杂乱，因此材料对外不 显磁性，如图 1 1 一 1111(a a)所示。当外部磁场施加到这一材料时，磁畴就会沿施加的磁场方 向转向，所有的磁畴平行，铁磁材料对外表现出磁性，如图 1 1 一 1111(b)(b)所示。因此，当外磁 场加到铁磁材料时，铁磁材料产生比外部磁场单独作用所引起的磁场更强。随着外部磁场强 度H的增加，这一现象会继续，直到所有的磁矩沿施加的磁场排列，此时，磁畴将不再能 使磁通密度B增加，也就是说材料完全饱和 多的原因。图 1 一 11 铁磁材料的磁化这也是铁磁材料的磁导率比非铁磁材料大的图 1 10 磁路基尔霍夫第二定律(a)(b)(a)未磁化；(b)磁化1.4.21.4.2 起始磁化曲线、磁滞回线、基本磁化曲线起始磁化曲线、磁滞回线、基本磁化曲线将一块没有磁化的铁磁材料进行磁化，当磁场强度由零逐渐增大时，磁通密度将随之增大，用B二f(H)描述的曲线称为是铁磁材料的起始磁化曲线，如图 1 11212 所示。图 1 11212 可见，当磁场强度从零增大初期，磁密B随磁场强度H增加较慢(图中oa段),之后，磁密B随H的增加而增大加快(ab)段，过了b点，B的增加减慢(be段)，最后 为ed段，又呈直线。其中a称为跗点，b点为膝点，e点为饱和点。过了饱和点e，铁磁 材料的磁导率趋近于卩。各种电机和变压器的主磁路中，为了获得较大的磁密，又不过分0增大磁动势，通常把铁心内的工作点磁通密度选择在膝点附近。若将铁磁材料进行周期性磁化，B和H之间的变化关系就会变成如图 1 11313 中的abedefa所示形状。当H开始从零增加到H，以后逐渐减小磁场强度H，B值将沿曲线mab下降。当H二0时，B值并不为零，而等于B，称为剩余磁通密度，简称剩磁。要使Br值从B减小到零，必须加上相应的反向外磁场，此反向磁场强度称为矫顽力，用H表示。re铁磁材料所具有的这种磁通密度B的变化滞后于磁场强度H变化的现象，叫做磁滞。呈现磁滞现象的B-H闭合回线，称为磁滞回线，见图 1 11313 中的abedefa所示。曲线段abed为磁滞回线下降分支，defa为磁滞回线上升分支。BZ图 1 13 铁磁材料的磁化特性对于同一铁磁材料，选择不同的磁场强度H反复磁化时，可得出不同的磁滞回线，将m各条磁滞回线的顶点连接起来，所得的曲线称为基本磁化曲线，或平均磁化曲线。起始磁化曲线与平均磁化曲线相差甚小。如图 1 11414 的虚线所示。铁磁材料，如铁、镍等的磁导率卩比空气的磁导率巴大几千到几万倍。磁导率卩除了比巴大得多外，还与磁场强度以及物质磁状态的历史有关，所以铁磁材料的卩不是一个 常数。在工程计算时，不按H二B/卩进行计算，而是按铁磁材料的基本磁化曲线计算。1.4.31.4.3 软磁材料和硬磁材料软磁材料和硬磁材料磁滞回线较窄，剩磁B和矫顽力H都小的铁磁材料属于软磁材料，如硅钢片、铁镍rc合金、铁滏氧、铸钢等。这些材料磁导率较高，磁滞回线包围面积小，磁滞损耗小，多用于做电机、变压器的铁心。磁滞回线较宽，剩磁B和矫顽力H都大的铁磁材料属于硬磁材料，如钨钢、钴钢、rc图 1 15 电机中常用的基本磁化曲线图 1 1铝镍钴、铁氧体、钕铁硼等，硬磁材料主要用做永久磁铁。1.4.41.4.4 磁滞损耗和涡流损耗磁滞损耗和涡流损耗一、一、磁滞损耗磁滞损耗 磁滞现象的产生是由于铁磁材料中的磁畴在外磁场作用下，发生移动和倒转时，彼此之 间产生“摩擦”。由于这种“摩擦”的存在，当外磁场停止作用后，磁畴与外磁场方向一致 的排列便被保留下，不能恢复原状，形成了磁滞现象和剩磁。铁磁材料在交变磁场的作用下而反复磁化过程中，磁畴之间不停地互相摩擦，消耗能量，因此引起损耗。这种损耗称为磁滞损耗。磁滞回线面积越大，损耗越大。磁通密度最大值Bm越大时，磁滞回线面积也越大。试验表明，交变磁化时，磁滞损耗P与磁通的交变频率f成h正比，与磁通密度的幅值B的n次方成正比，与铁心重量G成正比，即mpC fBnG（1 11414）h h m式中，C为磁滞损耗系数，对一般的电工用硅钢片，n1.6 2.3。由于硅钢片的磁滞回h线面积较小，所以电机和变压器的铁心都采用硅钢片。二、二、涡流损耗涡流损耗 当通过铁心的磁通发生交变时，根据电磁感应定律，在铁心中将产生感应电动势，并引 起环流。这些环流在铁心内部围绕磁通呈旋涡状流动，如图 116 所示，称为涡流。涡流在 铁心中引起损耗，称为涡流损耗。图 1 16 一片硅钢片中的涡流设涡流为i，涡流回路的电阻为R，涡流感应电动势为E*fxB，涡流损耗e e e mpi2RE2/R*f2xB2，可见，频率越高，磁通密度越大，感应电动势就越大，e e ee e m涡流损耗也越大；铁心的电阻越小，涡流损耗就越小。对电工钢片，涡流损耗还与钢片厚度d的平方成正比，经推导可知，涡流损耗为pC d2f2BnG（1 11515）e e m式中，C为涡流损耗系数。可见，为了减小涡流损耗首先是减小钢片的厚度，所以电工钢e片的厚度做成0.350.5毫米；其次是增加涡流回路的电阻，所以电工钢片中常加入 4左 右的硅，变成硅钢片，用以提高电阻。在电机和变压器中，通常把磁滞损耗和涡流损耗合在一起，称为铁心损耗简称铁耗。对于一般的电工钢片，正常工作点的磁通密度B为1T B 1.8T，铁心损耗可近似m为p 二 p+p-C fi.3B2G（1 11616）Fe h e Fe m式中，c为铁心的损耗系数；G为铁心重量。可见，铁心损耗与频率的 1.31.3 次方、磁通密Fe度的平方、铁心重量成正比。1.51.5简单磁路及计算简单磁路及计算1.5.11.5.1 直流磁路及计算直流磁路及计算直流磁路计算有已知磁通求磁动势F，或己知磁动势F求磁通两类问题。直流电机 的磁路计算属于第一类问题，所以我们主要介绍第一类问题的计算，然后简单介绍第二类问 题。已知磁通求磁动势F的计算步骤：（1 1）将磁路进行分段，每一段磁路应是均匀的（即材料相同，截面相同），算出各段的截面积S（单位为m2），磁路的平均长度l（单位为m）；（2 2）根据已给定的磁通（单位为Wb），由/S二B计算出各段的磁通密度（单位 为T）；对于分支磁路，给定的只是某一支路的，因此往往要结合磁路基尔霍夫第一、第二 定律，以确定另外各支路的磁通；（3 3）根据各段的磁通密度B，求出对应的磁场强度H（单位为A/m）。有两种类型：对铁磁材料，由相应的基本磁化曲线（或表格）从B查出H。对空气隙或非磁性间隙，由H二 B/R算出，其中卩二 4兀x 10-7H/m（真空磁导率）；00（4 4）根据各段的磁场强度H和磁路段平均长度l，计算各段磁压降Hl；（5 5）由磁路基尔霍夫第二定律，求出F二IN（单位为 A A），并计算出线圈电流I。如果F是磁路磁场的源，线圈称为励磁线圈，算出的电流称为励磁电流。将闭合磁路进行分段，分别求出各段磁路的磁压降，然后应用磁路基尔霍夫定律，将 回路各段磁压降相加而得磁动势的方法，称为磁路的分段计算法。对于磁路计算的第二类问题，即已知磁动势求磁通，常可用试探法，即先假定一个磁 通量，计算得F。如果算出的F,与给定的磁动势相等，则就是所求，如果F与给 定的磁动势不等，则经分析决定应增加还是减小后，再计算磁动势，直至相等为止。试 探法也称逐次近似法，这种方法可用计算机求解。例 1 11 1 在图 1 11717 中，铁心用 DR530DR530 叠成，它的截面积S二2x4x10-4m2，铁心的平均长度l 二 0.3m，空气隙长度5=5x10-4m，线圈的匝数N二3匝。试求产生磁Fe通二10.4x10-4Wb时所需要的励磁磁动势IN和励磁电流I。考虑到气隙磁场的边缘效应，在计算气隙有效面积时，通常在长、宽方向各增加一个5值。D10.4 x 10-4WbJ _B=1.3TFeS2x4x10-4m2从图中 DR530DR530 的磁化曲线查得，与铁心内磁通密度对应的H 二 800A/m，Fe铁心段的磁位降H l=800A/mx0.3m=240AFe Fe_10.4x10-4WbS2.05x4.05x10-4m25励磁磁动势F=NI=Hl+H l=498.6+240=738.6A5 5 Fe Fe励磁电流I=N=246.2A1.5.21.5.2 交流磁路交流磁路在交流系统中，电压和磁通的波形非常接近于时间的正弦函数。采用闭合铁心磁路作为模型（即没有气隙）描述磁性材料稳态交流工作的励磁特性，如图 1 11818 所示的磁路。磁 路长度为l,贯穿铁心长度的横截面积为S。此外，假设铁心磁通正弦变化，因此：二 coset=B Scoset（1 1 一 1717）mm式中，为铁心磁通的幅值；B为磁密的幅值；e为角频率e=2兀f，f为电源频率。mm从式 1 16 6 知，在N匝绕组中感应的电势为：解:铁心内磁通密度为空气隙的磁通密度B5空气隙的磁场强度H5B1.253T=卩4Kx10-7m20=9.973x105A/m空气隙的磁位降H l55=9.973x105A/mx5x10-4m=498.6A图 1 17 简单串联磁路d屮“d.小如不 e=-=-N=eN smet=2兀 fN smet（1 1 一 1818）dtdtmm由于铁心的磁化曲线的非线性，励磁电流if的波形不同于磁通的正弦波形。励磁电流在时刻t，磁通为而电流为i;在时刻t，相应的值为”和i”。注意到，由于磁ff滞回线是多值的，需要从磁滞回线的磁通上升段仔细选取上升磁通值(图 1 11919 中)；同 样，磁滞回线的磁通下降段，必须选做求取下降磁通值(图 1 11919 中”)。可见，磁滞回线 由于饱和效应而变平，故励磁电流的波形为尖顶波。励磁电流提供产生铁心磁通所需要的磁动势，部分能量作为损耗耗散，引起铁心发热 其余能量以无功功率出现。无功功率在铁心中不耗散，由励磁电源循环供给和吸收。在直流磁路中，励磁电流是恒定的，在线圈和铁心中不会产生感应电动势，在一定的电压下，线圈中的电流决定于线圈本身的电阻R，磁路中没有损耗。在交流磁路中，由于磁 通在变化，将产生两种损耗。第一是涡流损耗，第二是磁滞损耗。1.61.6永磁材料的应用永磁材料的应用剩磁的意义在于，当没有外部励磁存在时，它也能在磁路中产生磁通。对用小磁体把S1.图 1 18 简单磁路随时间变化的函数曲线，可以用作图法描绘出来，如图 1 11919 所示。(a)(b)图 1 19 励磁现象(a)电压、磁通及励磁电流；(b)磁滞回线留言条贴在电冰箱上的人来说，这是一个很熟悉的现象。剩磁也广泛用在喇叭及永磁电机等装置中。几种常用永磁材料的磁化特性如图 1 12020 所示。铝镍钴 5 5 为一种广泛应用的铁、镍、铝 及钴的合金。最初发现于 19311931 年，其具有相对较大的剩余磁通密度。与铝镍钴 5 5 相比，铝 镍钴 8 8 有较低的剩余磁通密度和较高的矫顽磁力，因此，比铝镍钴 5 5 更少去磁。铝镍钴合金 的缺点是其有相对较低的矫顽磁力以及它的机械脆性。陶瓷永磁材料用氧化铁及钡或碳酸锶粉末制成，比铝镍钴合金剩余磁通密度低，但矫顽磁力明显要高。因而，此类材料更少趋于去磁。在图中示出此类材料的一种，陶瓷 7 7，其磁 化特性几乎为一条直线。陶瓷体具有良好的机械性能，制造成本也不高，因而广泛用于许多 永磁应用场合。随着稀土永磁材料的发现，永磁材料技术从 2020 世纪 6060 年代开始取得了重大进步，其中以钐钴为典型代表，从图 1 12020 中看出，钐钴具有像铝镍钴合金那样的高剩余磁通密度，而同时又有更高的矫顽磁力及最大磁能积。最新的稀土磁性材料是钕铁硼材料。它表现出比钐钴更大的剩余磁通密度、矫顽磁力及最大磁能积。永磁材料性能的一个有用的衡量标准称其为最大磁能积。这对应于最大B-H乘积（B-H），相应于在磁滞回线第二象限的一点。B和H的乘积具有能量密度的量纲（焦耳max每立方米）。若永磁材料工作于该点，将使得在气隙中产生一定的磁通密度所需要的材料体积最小。因而，选取具有最大可利用的最大磁能积的材料，可使需要的磁体体积最小。小结小结本节对对电机学中遇到的电磁学的基本知识和基本定律做了一个简单的回顾。同时介绍了铁磁材料的基本知识。铁磁材料常常用来导向和集束磁场，形成磁路。因为铁磁材料的磁导率可以很大（达周围空间磁导率的好几万倍），大部分磁通就被限制在精心设计的路径 中，这一路径由磁性材料的几何形状决定。因而，在这些磁结构中磁场的求解，可以直截了 当地用磁路分析方法来获得。不同铁磁材料的性能各异，一般而言，铁磁材料的特性为非线 性，而其 B BH H 特性常常以磁滞回线族的形式表示。铁磁材料的损耗，指磁滞损耗及涡流损 耗与磁通量、工作频率、材料成分和所采用的制造工艺有关。通常，材料制造商以曲线形式 提供材料的重要特性供使用。永磁材料，表现为较大的剩磁和矫顽磁力。永磁体不但在交流和直流电机中广泛应用。在许多小装置包括扬声器、麦克风及模拟电气仪表等也获得应用。7 7钳魂钻/铝謀钻呂r陶瓷130H,KVm0.6 1.0.0.80.0.40.0.0.图 1 20 常用永磁材料的磁化曲线-1000-900-800-700-600-500-400-300-200-1000