修正帕邢曲线的解析方法

修正paschen曲线的解析方法摘要:与传统帕邢曲线存在偏差，修正帕邢曲线描述了小间隙中的气体击穿电 压，偏差的出现是由于强离子场发生在小间隙的高电场区而且如同格外的阴极 电子源。对于强离子场发射效果和修正帕邢曲线，目前的工作是使用一致性， 单一的判据得到解析的表达公式。提议的小间隙击穿和修正帕邢曲线的模型不 需要之前模型中的因数，该模型构成了单一解析方程。2010年美国物理学院。汤森判据描述了描述了 a过程和 也程 发生时产生J旨数增长的电子的条件。 汤森理论陈述了气体击穿电压（5）极板间距离（d ）与大气压强（p ）之间的关 系，可导出非正式帕邢曲线,其中提出Vb是pd耕的函数。然而，正如作 者较早的作品中所编著，在/喷间间隙中（dJ于8_m ）时，帕邢曲线存在偏 差，因为电子场域发射导致电子累积，形成了所谓的修正帕邢曲线，对小间隙 气压击穿曲线，实验有代表性的显示了三个主要的状态，一个连续减少的状态。 个几乎连续击穿的状态，一个依附于帕邢曲线的大间隙状态。然而，大气压下的放电不同于真空场域。也就是说，当在气体间隙中产生的正 离子靠近阴极（图1 ）时它就会修改电压势垒并且增强场域发射一虽离子场 域发射。不考虑汤森的a过程和也程，波易尔ffiKisliuk仅仅欄居强离子 发射就得到了另一种判据。它推出了二次电子发射系数，/ = Ke-DFNd/Vb , 其中De是场域发射常数它与场行系数B和功涵ovll.2IEl/jo o=lu987654321通过选择b和e值，当前模型可以变化。汤森判据中强离子场域发射的首要影响和击穿分别是p和d的函数的原因为, 产生了一个总的发射系数丫 = / + yi,具中正如帕邢曲线中所1段设的，丫是dffi函 数而不是常数。此外，正如帕邢曲线中所假定，阴极产生的电子允许获得较高 幅值。不需要电子冲击离子化并且导致整体电压的减少。这在图3中更明显，作 为d的函数，/的值和yi/(yi + )的值都以图形的形式显示出来，随菴间隙增加， yi越来趣能够引起击穿以至于击穿场强太低而不能产生重大的电子发射。尽管 y在小间隙中起主导作用但是它随着弼增加以数量级的形式减少。如果单独 考虑强场发射，那么击穿曲线持续增加，因为y随着dffi增加而减少。而且它与 不同的帕邢曲线相交，这相当于减少y的值。总结如下，该文章简洁的的展示了解析击穿模型的发射，包括强场发射， 并且精确的描述了小电子间隙击穿。该模型不需要通过实验获得的参数k ,它 出现在以前研究的模型中，该模型对击穿也使用了一致的判据。