行扫描电路解说

行扫描电路原理行扫描电路包括行激励电路、行输出电路、行逆程变压器（又称行输出变压器）及中、高压形成电路。行扫描电路的主要功能是给行偏转线圈提供线性良好的锯齿波电流，形成垂直方向线性增长的磁场，控制电子束沿水平方向扫描。同时利用行逆程期间形成的脉冲电压通过行逆程变压器的升压、 降压形成的高压、中压、低压，给 CRT 提供帘栅电压、阳极电压、聚焦极电压、 ABL 取样电压、 CRT 灯丝电压、视频放大器供电电压、行 AFC 比较电压等。行扫描电路是彩电的关键电路， 它工作在高频、 高压、大电流状态，其功耗约占整机功耗的 70%左右，彩电故障与行扫描电路有关的大约占 65%左右，因此它的工作稳定性、 可靠性对整机稳定性、 可靠性影响很大。一、一般行扫描电路基本原理1 行输出极及行扫描锯齿电流(a)(b)1(c)上图是典型的行输出级原理电路。Q1 是行输出管，工作在开关状态，激励脉冲 Vi 由脉冲变压器 B1 藕合输入，行偏转线圈 L Y 及回扫变压器 B2 均作为行输出级负载。 Cs 是 S 校正电容，C 是逆程电容，D1 是阻尼二极管，它不同于普通二极管，它耐压高、开关性能好。其反向击穿电压达 11.5KV 。在电路中起开关作用，同时也对 L Y C 之间的自由振荡 （即偏转线圈与逆程电容之间的电磁能量交换） 起阻尼作用。电源 Ec 对 S 校正电容 Cs 充电，使其两端电压总保持有上正下负，数值为 Ec 的电压。为便于分析，可将 Cs 等效成数值为 Ec 的电源串在偏转支路上，这对分析工作原理并无影响，故将行输出级等效成图（ b）。注意：行输出管与阻尼二极管均等效为一开关，但他们导通时流过的电流方向正好相反。激励电压 Vi 是矩形脉冲。当正极性脉冲到达Q1 基极， Q1 饱和导通，在偏转线圈中产生锯齿形电流iY ，其波形如图（ c）由三部分组成：（1） 时间 t 从 0t1，行输出管的导通电流形成扫描正程右半段所需电流，随t 线性增长，最大幅值为IYM =(Ec/L Y ) (Ts/2)(Ts 为正2程时间 )。（2） t1t3 期间 ,Q1 与 D1 均截止 ,LY C 发生电磁能量交换 , 产生半周多点自由振荡 ,形成了逆程期 (Tr)扫描电流。改变自由振荡周期可调节 Tr 长短 , 使其符合扫描逆程时间的要求.(3)T3T4 期间 ,D1 阻尼管导通 ,L Y中储能通过 D1 放电使 i Y 由最大负值减小到零 , 形成扫描正程左半段 .2. 行输出级工作原理 :3(1) 时间 t 从 0t1 激励电压 Vbe为高电压 ,Q1 饱和通，使 Vce=0,相当于 Q1开关接通 , 等效电路如图 (a) 。Cs 上的电压 Ec 经 Q1对 LY冲磁。其 i Y 按指数规律增长 , iY=(Ec/R) (1-exp(-t/) 式中 =LY/R,R 为充磁回路中的总损耗 , 包括 :L Y 损耗、 Q1导通电阻 , 当 Ts/2 时, i =Ect/LY，可见 , 偏转电流 iY在 0t1期间近似为线性Y增长 , 当 t=Ts/2时， i Y=I YM。（ 2）t1 t3 期间 , 激励电平 Vbe突跳至低电平 ,Q1 截止 , I YM(t)不能突变 , 在 LY中产生很大的感应电压, 即 LY中贮存了最大磁能 (t1 时刻), 将与逆程电容 C发生电磁能量交换 , 形成自由震荡 , t1 t2 间完成自由震荡 1/4 周, 见图（b）。具体过程是 : 从 t1 起 i Y 向 C充电 , 将使电容 C上电压增大 ,t=t2 时,C 上充电的电压达 VM。由于 C上的起始电压为 Ec, 总电压升到了 Ec+ VM值, 见图 (f) 。Vce波形在 t=t2 的值。这时刻 C上电能最大 , 而 LY 的磁能 =0, 即 i Y=0。当 tt2 时, 自由震荡进入1/4 1/2 周期,C 上电能向 LY 充磁,t=t2 时结束1/2 周期，等效电路见图 (C), 电能全部转化为反方向磁能 , 并达最大磁能 . 此时逆程电容上的电压下降到初始值 Ec, 这将使阻尼管 D1仍处在截止状态。tt2 , 自由震荡进入 3/4 周期 , 磁能再次对逆程电容反向充电 , 见图 (d), 使 C 上电压为上负下正 ( 因回路的谐振电压幅值 Ec), 见图 (f)Vce 波形在 t2 t3 值，只有此时才可能导致阻尼二极管 D1 导通， D1 一导通，自由震荡被迫停止，故称为 D1阻尼管。自由震荡周期决定了扫描逆程时间长短, 自由震荡幅度决定了施加于行输出管的反峰电压Vce 及回路等效损耗电阻R值，自由振荡的42周期 T=2sqr(L YC)。如果选择行逆程时间Tr=T/2 ，可算出 C=T/(4 2LY) 。若想准确计算出反峰电压的大小（即 Ec+VM值），可列出图（C）等效电路的二阶微分方程，解出 VM值。简便的方法可采用磁能等于电能，近似解出 VM值。假设不考虑回路损耗， LY 中最大磁能等于C 中最大电能，即L I22，又 I =EcTs/(2L) 可推导出：/2=CV /2YYMMYMYVM=EcTs/(2sqr(L Y)=Ec Ts/(2Tr)。设 Ts=52s，Tr=12s 代入得VM=7Ec。故反峰电压的最大值:VCMAX=Ec+VM=8Ec。这就是行输出管及阻尼管在扫描逆程期间应承受的最大脉冲电压，它对 Q1的 cb 极间或 D1均属反偏压，故称 V为反峰电压。CMAX(3)t3t4 期间，见图 (e) 。t3时刻自由振荡由于阻尼管D1 导通立即停止，不会象图 (f)Vce的虚线波形，这时 LY 中的磁能就通过 D1还给电源，磁能逐渐减少，i Y 从负向最大值开始渐变至零。t3 t4段时间内变化规律为：i =-I+Ec(1-exp(-t/ )/R=-IYM+E t/ LYYYMC可见， i Y 随时间线性变化，当t=Ts/2 ，i Y=0，正好对应 t=t4 。从 t4开始，激励电压 Vbe 又突变成高电压，使Q1导通， D1截止，过程从头开始。上述就是矩形脉冲激励的开关工作状态下，行输出级工作全过程二、典型行扫描电路原理下图为加入枕形校正电路后的行扫描输出级基本电路。其中Q1为行输出管， D1、D2为行阻尼二极管， Cy1、Cy2为逆程电容， LY 为5行偏转线圈， Cs 为 S 校正电容， LP为行输出变压器， Ec 为供电电源，即 B+。UM为枕形校正调制电压， LM、CM为调制线圈和电容。 D2、Cy2、UM、 L M、CM构成了枕形校正电路，并使LM Cy2= LY Cy2。工作过程如下：接通电源瞬间，对应的频率很高，而进入稳态后，则f 0，L0，Ec 经 LP、L 向 Cs、C 充电， C 充电电压为 U ，Cs 充电电压为YMMMUs=Ec-UM，Cs 容量较大，在以后的过程中充当电容电源。(1) 行扫描正程后半段 (t1 t2)6Q1在行推动矩形脉冲的控制下饱和导通，Cs 与 LY，CM与 LM构成 LC串联谐振回路， Cs 和 CM上的电能分别转换成 LP 上的磁能，由于电感上的电流不能突变， 因此在 LY 上形成线性上升的电流， 如图（b）所示。同样，Ec 经 Q1与 LP 构成通路，在 LP 上形成线性上升的电流， 由于 LP ( L Y + L M) ，形成的 i P 幅度很小，可忽略。（2）行扫描逆程前半段 (t2 t3)在行推动负矩形脉冲作用下， Q1截止， Cy1、LY 产生自由振荡，Cy2、LM 也产生自由振荡，由于电感上的电流不能突变。 LY 上的电流便向 Cy1 充电， LM上的电流向 Cy2 充电，随充电的进行， Cy1 和 Cy2上的电压很快上升到最大，充电流很快下降为零。如图（ b）所示。（3）行扫描逆程后半段 (t3 t4)当 Cy1、Cy2 被充满电后，接着 Cy1、Cy2 会放电，将 Cy1、Cy2上的电能分别转换给 LY、LM上的磁能， LY 上的电流由零向负的最大变化。如图（ b）所示。（4）行扫描正程的前半段 (t4 t5)当 LY、LM被充磁后， LY、LM上的磁能又会分别向 Cy1、Cy2 反向充电，当反向充电到 0.7V 时， D1、D2 导通， LY 经 D1 与 Cs 又形成谐振回路， LY 上的磁能又还原给 Cs 上的电能，同样 LM 上的磁能经 D2又还原给 CM和 UM上的电能。 LY上的电流由负的最大逐渐变为零。由以上分析可见，在行正程期间， LY、Cs 形成串联谐振，在行正程后半段，是 Cs 上的电能向 LY 充磁能过程；正程的前半段是将 LY 磁7能还给 Cs 上的电能的过程，其LY 上的电流为：iY =(1/ L Y)ULydt= (1/ L Y)(Ec- U M)dt (1)同理， LM上的电流为：i M =(1/ L Y)UMdt (2)设正程时间为Ts，行逆程时间为Tr，UM 是按场频波动的直流电压，在一行的时间内若看成一定值，则IYPP=Ts(Vcc- U M)/ L Y (3)幅值IYM = Ts(Vcc- U M)/ 2L Y (4)同理IMm =TsUM/ 2 L M (5)由(4)可知行偏转线圈上的行扫描电流峰值，可通过调整 UM 大小来改变。由分析可知：在行逆程期间，Cy1、LY 产生串联谐振是LY 与 Cy1能量转换的过程，同时也是 LM与 Cy2 发生串联谐振与能量转换的过程，因此i Y = IYM cosyt (6)i M = IMm cos mt (7)式中 y、 m 为自由振荡角频率，当LMCy2= LYCy1 时， y =m=1/sqr(LYCy1)= 1/sqr(LMCy2)，电容 Cy1、Cy2 两端电压分别为：UCy1=(1/ Cy1)i ydt=( 1/ Cy1)I YM cosyt dt= (IYM siny t)/ (Cy1 y)+ UCy10 (初始 ) (8)可见行逆程期间由振荡产生的 UCy1 幅值为：UCy1M = IYM /(Cy1y)= (Ts/2LY) (Vcc-U M)/ Cy1/sqr(LY Cy1)=8(Vcc-U M)/2 Ts/sqr(LYCy1) (9)同理UCy2 =(1/ Cy2) i Mdt= (I mM sin mt)/ (Cy2 m)+ UCy20 (初始) (10)UCy2M = ImM /(Cy2 m)= (U MTs)/2 sqr(LM Cy2)= (U MTs)/2 sqr(LYCy1) (11)总的逆程峰值电压为：UCyM = UCy1M + UCy2M=(Vcc-U)/2 Ts/sqr(L Cy1) + (U Ts)/2MYMYCy1)= (Vcc Ts) / 2 sqr(LYCy1) (12)sqr(L考虑 Cs 与 CM 的电源作用后，其逆程峰值为：(Vcc Ts) / 2 sqr(LCy1) +( Vcc-U)+ U= (Vcc Ts) / 2YMMYCy1) + Vcc (13)sqr(L由(12) 式可以说明，行逆程峰值电压（即集电极对地峰值电压）与 UM 大小无关。加入场频调制后的激励电压 UM 以后，行逆程峰值电压不随 UM的大小而变化，从而使行输出变压器输出的各辅助电源是稳定的。由(4) 式可以说明，加入 UM后，行偏转电流的幅度将随 UM大小而变化，将场频抛物波电压 UM加到行扫描电路后， 使每场光栅的中间部分被拉长，从而使由于 CRT SCREEN 的非球面性造成的水平枕形失真得以校正。9